我们报告了在sNN = 200 GeV的强子Au + Au碰撞和在sNN = 193 GeV的U + U碰撞时,在非常低的横向动量(pT <0.2 GeV / c)下J /ψ产生的首次测量。 值得注意的是,在60%–80%的碰撞中心度等级中,对于pT <0.05 GeV / c,在Au + Au(U + U)碰撞的中间快时推断的J /ψ核修饰因子达到约24(52)。 值得注意的是,强子酸产生并伴有冷热介质效应无法解释。 此外,首次给出了非常低的pT范围内J /ψ的dN / dt分布。 该分布与Au核的预期分布一致,并显示出一些干扰。 将测量结果与相干生产的理论计算进行比较表明,可以很好地描述多余的产量,并揭示了半中心碰撞中相干生产的部分破坏,这可能是由于强强子相互作用所致。 结合理论计算,结果强烈表明,在极低的pT下观察到的J /ψ产量的显着提高源自相干光子-核相互作用。 特别是在强强子碰撞中连贯产生的J /ψ可能为夸克胶子等离子体提供一种新颖的探针。
2024-07-04 18:49:58 389KB Open Access
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我们报告了前向和向后速度为1.2 <| y | <2.2的J /ψ产生的横向单旋不对称性,它是J /ψ横向动量(pT)和Feynman-x(xF)的函数。 通过PHENIX实验于2015年在相对论重离子对撞机上通过sNN = 200 GeV与横向极化质子束的p + p,p + Al和p + Au碰撞记录了所分析的数据。 在这种碰撞能量下,用于产生p + p碰撞的重味颗粒的单旋不对称性提供了进入自旋相关的胶子分布和核子内部更高扭曲的相关函数的途径,例如胶子Qiu-Sterman和trigluon相关函数 。 质子+核碰撞为研究核对相关函数的影响提供了极好的机会。 数据指示2 GeV / c <pT <10 GeV / c的p + p数据在两个标准偏差水平上的正不对称性在向后快速度,而在p + p数据在两个标准偏差水平上的负不对称性在p + p中 在向前和向后速度下,pT <2 GeV / c的Au数据,而在p + Al碰撞中,不对称性在实验不确定性范围内与零一致。
2024-07-04 18:19:43 622KB Open Access
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在2015年,相对论重离子对撞机(RHIC)首次提供了横向极化质子与Au和Al核的碰撞,从而使得能够探索具有重核的横向单旋不对称。 先前已经在RHIC的横向极化p + p碰撞中观察到正向中子产生中的大单旋不对称性,并且成功描述p + p碰撞中单旋不对称性的现有理论框架仅预测了中等程度的原子 质量数(A)依赖性。 相反,在RHIC的p + A碰撞中观察到的不对称表现出令人惊讶的强烈的A依赖性(包括正向中子产生)。 在p + Al碰撞中观察到的不对称性要小得多,而在p + Au碰撞中观察到的不对称性的绝对值要大3倍,并且符号相反。 讨论了不同中子产生机制的相互作用,作为对观察到的A依赖性的可能解释。
2024-07-04 17:58:34 337KB Open Access
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sNN = 200GeV的Cu + Au碰撞中,在中间快速测量了π0和η介子的产生。 在1(2)-20GeV / c横向动量范围内的π0(η)→γγ衰减通道中进行测量。 在中心Cu + Au碰撞中,在较高的横向动量下,对于π0和η介子的产生产生了强烈的抑制作用,相对于p + p结果(按核子-核子碰撞次数进行缩放)而言。 在中心碰撞中,抑制作用类似于具有可核重叠的Au + Au。 作为横向动量的函数测得的η/π0比值与mT缩放参数化一致,直到pT = 2GeV / c,其渐近值是恒定的,并且与Au + Au和p + p一致,并且对 碰撞中心性。 在碰撞能量sNN = 3-1800 GeV范围内,在强子-强子,强子-核和核-核碰撞以及e + e-碰撞中也获得了类似的结果。 这表明在Cu + Cu碰撞中产生的夸克-胶子等离子体介质不会影响射流分裂成轻介子,或者会以相同的方式影响π0和η。
2024-07-04 16:00:16 848KB Open Access
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我们报告了在sNN = 200 GeV极化的p↑+ p,p↑+ Al和p↑+ Au碰撞中带正电的强子的产生中,横向单旋不对称性(TSSAs)的核依赖性。 在横向动量(1.8 <pT <7.0 GeV / c)和费曼x(0.1 <xF <0.2)的范围内以向前的速度(1.4 <η<2.4)进行了测量。 我们在p↑+ p碰撞中观察到带正电强子的正不对称性,并在p↑+ A碰撞中显着降低了不对称性。 这些结果表明,在适用微扰技术的条件下,TSSA对带电强子的核依赖性。 这些结果为使用p↑+ A碰撞作为工具来研究强子碰撞中TSSA背后的丰富现象以及将TSSA用作研究小系统碰撞的新方法提供了新的机会。
2024-07-04 14:41:40 280KB Open Access
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PHENIX合作已在sNN = 200 GeV的p + p,p + Al和p + Au碰撞中测量了高pT二面体相关性。 这些相关性是由喷流间和喷流内的相关性引起的,因此在初始状态和最终状态下都对非扰动效应敏感。 垂直于触发强子的相关强子的横向动量分量pout的分布对初始状态和最终状态的横向动量敏感。 这些分布是作为xE的函数进行多差测量的,xE是相关强子相对于触发强子的纵向动量分数。 对碎片横向动量敏感的近侧-嘴宽度在p + Au,p + Al和p + p之间没有显示出明显的展宽。 与p + p相比,发现在p + Au处,外侧非扰动的pout宽度变宽。 但是,与p + p碰撞相比,p + A1没有明显的扩展。 数据还表明,在相互作用中,另一端的pout宽度是Ncoll(二进制核子-核子碰撞数)的函数。 讨论了这些结果对初始状态和最终状态的横向动量加宽以及原子核中的partons能量损失以及其他核效应的潜在影响。
2024-07-04 14:00:53 598KB Open Access
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我们测量了在sNN = 200GeV时Cu + Cu碰撞的中速时,在最小偏置下pT <5GeV / c的直接光子和在中间快度下0%–40%的最中心事件。 来自准直接虚拟光子的e + e-贡献已确定为超过e + e-质量分布中已知的强子贡献。 在Cu + Cu数据中,对于pT <4GeV / c,观察到光子明显超过二进制标定的p + p拟合。 pT光谱与涵盖相似数量参与者的Au + Au数据一致。 减去p + p基线后,指数拟合值与过量值的反斜率最小为285±53(stat)±57(syst)MeV / c,最小为333±72(stat)±45(syst)MeV / c 偏心事件和0%–40%最中心事件。 光子的快速密度dN / dy证明了在相同的碰撞能量下与在Au + Au中观察到的dNch /dη相同的幂律。
2024-07-04 10:05:39 843KB Open Access
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我们在ALICE测量的中心性类别中,以sNN = 5.02 TeV表示Pb-Pb碰撞中的带电粒子伪快速密度。 该测量涵盖了从3.53.5到5的较大伪快速范围,足以可靠地估计碰撞中产生的带电粒子总数。 对于最中心的碰撞(0到5%),我们发现21400±1300,而对于最外围的碰撞(80到90%),我们发现230±38。 这对应于(27±4)%超过ALICE先前报告的sNN = 2.76 TeV的结果。 发现在重离子碰撞中产生的带电粒子总数与能量有关,符合行为的修正幂律。 将最中心碰撞的带电粒子假快速密度与模型计算进行比较,但都无法完全描述所测得的分布。 我们还提出了带电粒子的速度密度的估计。 发现该分布的宽度与光束速度具有显着的比例关系,而与从顶部SPS能量到LHC能量的碰撞能量无关。
2024-07-03 22:01:25 838KB Open Access
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提出了在sNN = 5.02 TeV质子-铅(p + Pb)碰撞和s = 2.76 TeV质子-质子碰撞的射流截面中包容性射流产生的中心性和速度依赖性的测量。 这些量是在分别对应于27.8 nb -1和4.0 pb -1的综合光度的数据集中测量的,该数据在2013年由大型强子对撞机的ATLAS检测器记录。p + Pb碰撞中心性的特征在于总横向能量 被测
2024-07-03 20:42:23 1.5MB Open Access
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使用大型强子对撞机的CMS检测器研究了sNN = 5.02TeV的核子-核子(NN)质心能量在pPb碰撞中的包容性射流产生。 分析了对应于30.1 nb -1的综合亮度的数据样本。 射流横向动量谱是在NN质量中心框架中覆盖范围-2.0 <αCM<1.5的七个伪快速区间中研究的。 比较了喷气机的产量在向前和向后的伪快速运动,并且在测得的运动学范围内没有观察到关于α·CM = 0的明显不对称性。 将pPb系统中的测量值与通过在s = 7TeV的pp碰撞中从先前测量中外推获得的参考喷射光谱进行比较。 在所有伪快速范围内,包括次要阶扰动QCD计算所预测的,在包容性喷气飞机生产中的核修饰很小,该方法将核效应纳入了parton分布函数中。
2024-07-03 19:07:06 1.15MB Open Access
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