我们已经对非轻子Ξb-→π-Ξc0（2790）J = 12和Ξb-→π-Ξc0（2815）J = 32衰减进行了计算，并且相同的反应用Ds-代替了π-。 同时，我们还评估了Ξb-→νéllΞc0（2790）和Ξb-→ν¯llΞc0（2815）的半瘦子率。 我们从thatc0（2790）和Ξc0（2815）共振是从伪标量-重子和矢量-重子相互作用动态生成的角度来看待这些反应。 我们评估这些反应速率的比率，并做出可以在未来实验中检验的预测。 我们还发现，结果对Ξc∗共振与D ∗Σ和D ∗Λ分量的耦合非常敏感。

我们研究核物质中Σc（Σc*）重子的近藤效应。 就自旋和同位旋[SU（2）spin×SU（2）isospin]对称性，重夸克自旋对称性和S波相互作用而言，我们提供了Σc（Σc*）的拉格朗日方程的一般形式 重子和核子。 我们在单环水平上分析了重归一化方程，发现自旋交换和同位旋交换的共存与自旋交换相互作用和同位旋交换相互作用分别存在的情况相比，放大了近藤效应。 我们证明解决方案存在理想的耦合常数集，包括SU（4）对称性作为SU（2）spin×SU（2）isospin对称性的扩展。 我们还对核物质中D（D *）介子的近藤效应进行了类似的分析。 根据获得的结果，我们推测从真空中的重介子（重子）到核物质中的重子（介子）可能存在“映射”。

LHCb合作组织最近报告了罕见的超子衰变Σ+→pμ+μ-的证据，这与标准模型的期望是一致的。 受此新结果的激励，我们重新考虑了此模式的计算，包括长距离和短距离贡献。 在标准模型中，此模式完全由长距离物理控制，因此存在很大的不确定性。 我们提出了有关速率，dimuon不变质谱和覆盖这些不确定性以及已知约束的μon极化不对称性的一系列预测。 我们研究了短距离和长距离影响之间的相互作用，这可能会导致其他不对称性，但是我们发现在标准模型中它们可以忽略不计。 我们根据新物理可能产生的几个常数，提出了对这些不对称性的参数化。

我们扩展了先前的工作（在D = 2上），以给出D = 4和D = 6尺寸的ΦD3大N矩阵模型（或重新归一化的Kontsevich模型）的精确解。 与D = 2相比，归纳证明和困难的组合没有变化，但是根据Zimmermann执行的重归一化要涉及得多。 作为主要结果，我们证明了由ΦD3-QFT模型在Moyal空间上产生的Schwinger 2点函数满足实际耦合常数，D = 4和D = 6维度上的反射正性。 关联的Wightman 2点函数的Källén-Lehmann质谱描述了一个散射部分| p |2≥2μ2和一个孤立的加宽的质量壳| p | 2 =μ2。

我们对最近发现的Ω（2012）超子进行SU（3）风味分析。 我们发现，如果Ω（2012）的三体衰变的分支为，则量子数为JP = 3 / 2−的众所周知的（四星）Δ（1700）共振是Ω（2012）的十重伙伴的良好候选者。 ≤70％。 这意味着Ω（2012）的量子数为I（JP）= 0（3 / 2-）。 对仍缺少Σ和Ξ十进制成员的属性进行了预测。 我们还将讨论Ω（2012）的K‾Ξ（1530）分子图的含义。 在分子图中，Ω（2012）态的量子数可以为I（JP）= 0（3 / 2-）或I（JP）= 1（3 / 2-）。 建议进行关键实验测试以区分Ω（2012）的各种图像。

N =2⁎超对称轨距理论是N = 4的大规模变形，其中伴随超多重体得到质量。 我们提出了（非）Abelian N =2⁎理论的D-布兰实现，并计算了合适的拓扑振幅，将其表示为双级数展开。 该系数决定了高维算子在有效超重力作用中的耦合，其中涉及反自对偶N = 2手性Weyl超场的力量和自对偶规场强D5-膜耦合模量的超级伙伴。 在场论极限中，结果与最近的提议一致，在两参数Ω背景中再现了Nekrasov分区函数。

我们研究了Ω变形N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ ast} $$ SU（2）规范理论的低能效作用。 它取决于变形参数ϵ 1，ϵ 2，标量场期望值a和超多重质量m。 我们探索平面m ϵ 1 ϵ 2 ϵ 1 $$ \ left（\ frac {m} {\ upepsilon_1}，\ frac {\ upepsilon_2} {\ upepsilon_1} \ right）$$寻找多实例的特殊功能 由Nekrasov-Shatashvili极限ϵ 2→0中发生的事情引起的对势能的贡献。我们对k -stantanton势能极的结构提出了一个简单条件，并证明了在k-stantonton势能极点集上是可容许的 在飞机上。 在这些特殊点，势能在独立于瞬时数的固定位置上具有极点。 除此之外，值得注意的是，瞬时量分配函数和包括摄动贡献在内的全等位势都可以封闭形式给出，作为标量期望值a和模数参数q的函数，该函数出现在爱森斯坦级数和Dedekindη函数的特殊组合中。 作为副产品，可以在这些点上按所有顺序测试模块化异常方程。 我们从AGT对应的角度讨论了这些特殊功能，

我们在四个维度（纯变形或质量变形）中考虑N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SU（2）规范理论，并讨论了在存在一般Ω形变的情况下最简单的手性可观物的性质。 我们通过等变局部化计算它们，并分析对经典手性环关系的精确瞬时校正的结构。 我们预测在迹线〈Trφn among之间的所有瞬时数上均有效的精确关系，其中φ是轨距倍数中的标量场。 在Nekrasov-Shatashvili极限中，可以用可用的量化Seiberg-Witten曲线来解释这种关系。 取而代之的是，完整的两参数变形具有新颖的特征，并且环关系相对于模块化参数需要不平凡的附加导数项。 简要讨论了较高等级的组，强调了因Ω形变而导致的相关器的非因式分解。 最后，从Alday-Gaiotto-Tachikawa对应证明的角度分析了N = 2⋆$$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ star} $$理论中的变形环关系的结构。 一致性以及一些有趣的通用性。

给出了衰变Λc +→pK-K +和Λc +→pπ-π+的CP不对称性之间的差异。 使用LHCb检测器在2011年和2012年在质心能量为7和8 TeV处获取的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为3 fb-1。 候补Λc +被重建为Λb 0→Λc +μ-X衰减链的一部分。 为了最大程度地消除差异中的产生和检测不对称，通过将相空间相关的权重应用于Λc +→pπ-π+样本来对齐两个样本的最终状态运动分布。 这将积分CP不对称的定义更改为A CP wgt（pπ-π+）。 对两个样本都进行了校正，以实现跨五维Λc +衰减相空间的重构和选择效率。 发现CP不对称的差异是

重夸克有效理论根据少量参数对半轻体Λb→Λc衰变做出模型独立的预测。 没有子引导Isgur-Wise函数以ΛQCD/ mc，b的顺序出现，只有两个子次级引导函数以ΛQCD2/ mc2的顺序输入。 这些功能使我们可以将LHCb数据和晶格QCD计算的形状因子和衰减率调整到ΛQCD2/ mc2阶。 我们得出比值B（Λb→Λcτν¯）/ B（Λb→Λcμν）的标准模型预测要精确得多，并且发现ΛQCD/ mc表现良好，因此扩展存在，这是一个长期存在的问题。 我们的结果允许对Λb→Λcℓν率进行更精确和可靠的计算，并且在μ（或e）模式下具有更好的数据可以系统地改进。