报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计中被识别为单个光子状能量簇。 在2015年和2016年收集了质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的数据，对应于36.7 fb-1的综合光度。候选光子-喷气对的产生事件是从包含两次重构的事件中选择的 使用一组识别标准的光子比通常用于选择光子的识别标准严格得多，并应用了其他标准以提高对光子射流的灵敏度。 在重建的双光子质谱图中寻找窄的过量峰。 观察到的质谱与标准模型背景预期一致。 在包含新的，具有窄宽度X的高质量标量粒子的模型的上下文中解释了结果，该粒子通过新的轻粒子a衰减为成对的光子射流。 对于200 GeV <mX <2 TeV以及对于范围从100 MeV的较低质量的ma而言，横截面的上限乘以分支比σ×B（X→aa）×B（a→γγ）2乘积的乘积 取决于mX，最高可达2到10 GeV。 对于相同的mX范围和从500 MeV的较低质量到2到10 GeV的ma范围，也对σ×B（X→aa）×B（

假设彩色单重态t通道交换具有大的动量传递t，则研究了在LHC能量下pPb碰撞中矢量介子的光子产生。 考虑到BFKL的非正向解，估计了过程Pbp→Pb⊗V⊗jet+ X的速度分布和总横截面，其中V =ρ，J /Ψ和the表示最终状态下的速度差距。 高能量和大t时的方程。 还提出了与在出生水平获得的预测的比较。 我们预测LHCb协作探测的运动范围内与BFKL动力学相关的横截面将大大增强。 此外，我们的结果表明，在大型强子对撞机上进行实验识别是可行的，并且该过程可用于探测BFKL动力学。

在浓稀彩色玻璃冷凝方法的框架中，我们研究了在p-A碰撞中产生的颗粒多样性的波动。 我们表明，驱动波动的主要作用是质子波函数中胶子的玻色增强。 我们显式地计算恢复Bose增强效果的力矩生成函数。 我们表明，可以根据复合材料场的Liouville有效作用来理解它，这可以通过质子的波动密度或饱和动量来确定。 结果得出的概率分布非常接近γ分布。 我们还计算了对此分布的第一次校正，这是由于产生的胶子的成对Hanbury Brown-Twiss相关性所致。

我们证明了在相对论重离子对撞机（RHIC）上通过PHENIX协作测量的质子，氘和氦3离子与金核的超相对论碰撞中的两粒子方位傅立叶谐波v2和v3的惊人系统 彩色玻璃凝结有效场理论。 这与C. Aidala等人的主张相矛盾。 （PHENIX Collaboration），arXiv：1805.02973，他们的数据排除了基于初始状态的解释。 如先前在K.Dusling，M.Mace，R.Venugopalan，Phys。 D 97，016014（2018）; 物理 牧师 120，042002（2018）; 程序 Sci。，QCDEV2017（2018）039，源于精细（p⊥⪆QS）或更粗（p⊥⪅QS）横向动量分辨率的大小为1 / QS的胶子域之间强颜色相关性的不同结构。 可以在RHIC和大型强子对撞机的轻重离子碰撞中对这个框架的有效性进行进一步的测试。 这样的测量也为进一步探索在杰斐逊实验室测量到的惊人的短程核相关性的作用提供了新的机会。

在彩色玻璃冷凝物有效理论中，我们重新考虑了高能质子-核碰撞中正向速度下单个包容颗粒产生的次要阶数（NLO）计算。 我们专注于夸克生产的确定性，我们建立了一个新的因式分解方案，该方案通过NLO进行扰动校正，其中没有“快速扣除”。 也就是说，对影响因子的NLO校正与高能演化没有明确分开。 我们的构造利用了（NLO）Balitsky-Kovchegov方程的骨架结构，其中明确指出了进化的第一步。 通过使用所发射胶子的精确运动学来计算该首次发射，而不是使用精确近似来计算NLO影响因子。 这种特殊的计算已经在文献[1，2]中提出过，但是我们提出的扰动理论的重组是新的。 与[1，2]中的建议相比，我们的方案没有速度减法固有的微调，这可能是先前研究中观察到的NLO截面负性的起因。

我们在5 TeV质量中心能量下研究了彩色玻璃冷凝液框架内的前向喷射能谱。 特别是，我们专注于CMS-CASTOR热量计所涵盖的运动范围。 我们表明，我们的饱和度模型计算与CASTOR测量兼容，并且为了最佳地重现数据，需要包括多部分相互作用的影响。 我们预计会出现显着的核抑制作用，即在考虑到的最低喷射能量Ejet〜500 GeV时可降至50％。

我们表明，为了获得对离子-离子碰撞中带电粒子的横向矩分布的成功描述，必须包含一个热发射项。 发射的温度Tth与饱和度成正比，Tth = 1.8Qs /2π。 提出了在彩色玻璃冷凝物/饱和方法中计算横向矩谱的形式，其中可以看到该过程的两个阶段：彩色玻璃冷凝物的产生和胶子射流的强子化。 我们的计算基于以下观察结果：即使对于较小的pT，偶极子尺寸积分的主要贡献也来自饱和动量附近的运动区域，理论上我们知道散射幅度。 强子化模型中应包括非扰动校正。 该模型结合了有效质量为meff2 =2Qsμsoft的胶子射流的衰减，其中μsoft表示软标度，在所有横向动量值上均具有碎裂功能。 我们使用Kharzeev-Levin-Nardi模型，该模型提供了一种简单的方法来估计不同中心度类别的横截面。 将本文的结果与质子-质子散射的横向分布进行比较，我们看到了两个主要区别。 首先，根据所产生的彩色玻璃冷凝物的更高的部分密度，需要更大的热辐射项贡献。 第二，即使不使用热辐射项而更改强子化的模型，我们也无法描述pT谱。 因此，我们推测热辐射项的存在与约束模型无关。

我们表明，在大型强子对撞机的质子-铅（p + Pb）碰撞中，彩色玻璃冷凝物（CGC）和流体动力学导致质构平均横向动量〈p⊥〉随质子速度而变化。 在流体动力学中，sincep⊥〉随着从零速度y = 0到质子碎片化区域的减少而减小，因为粒子数量减少了。 相反，在CGC中，饱和动量随着从y = 0到质子分裂区域的增加而增加，因此〈p⊥〉增加。 在大型强子对撞机上，两个模型之间的差异可能足够大，可以通过实验进行测试。

彩色玻璃冷凝物（CGC）的稀疏密度框架中的简单功率计数论证预测，在LHC质子核碰撞中，两粒子相关性的偶数和奇数方位各向异性谐波将分别满足v2n2 {2} ∝ Nch0和v2n + 12 {2} ∝Nch，其中Nch表示带电粒子数。 我们显示，与来自ATLAS合作的数据相比，对于v2和v4，这些期望在系统不确定性中得到了定性甚至定量的证实。 我们还观察到，v3方位谐波的ATLAS数据与我们的定性预期非常吻合； 定量比较目前在数值上具有挑战性。 这项研究的教训完全补充了CGC稀疏密度框架[1]与RHIC的PHENIX合作中有关小系统碰撞的数据的比较。

我们在彩色玻璃冷凝物框架中的质子-核碰撞中以正向速度计算孤立的光子产生。 我们的计算使用偶极子横截面，该偶极子横截面是通过运行耦合的Balitsky-Kovchegov方程求解的，其初始条件适合深层非弹性散射数据。 为了进行比较，我们还更新了在相同运动学中用于产生介子的核修饰因子的结果。 我们提出了在sNN = 200 GeV和sNN = 8 TeV的情况下对未来正向RHIC和LHC测量的预测。