我们构建了在现象学上可行的轻子质量模型，并基于带电的轻子和中微子区中的残差对称性Z3T或Z3ST和Z2S分别分解为模块化A4不变性。 在这些模型中，中微子混合矩阵是三最大混合形式。 除了成功描述带电的轻子质量，中微子质量平方差以及大气和反应堆中微子混合角θ23和θ13之外，这些模型还预测了狄拉克最轻中微子的值（即绝对中微子质量标度） 和中性点CP违背（CPV）相，以及i）太阳中微子混合角θ12和角θ13（确定θ12），ii）Dirac CPV相δ和 角θ23和θ13），iii）中微子质量之和与θ23，iv）无中微子双β衰减有效马约拉那质量和θ23，以及v）两个马约拉那相之间。

我们针对中微子质量矩阵<math> m 的非零特征值假设，对构成矩阵具有最大零纹理的线性和逆跷跷板机制进行研究 ν </ math>和带电荷的轻子质量矩阵<math> m < mrow> e </ math>。 如果我们限制为最小参数化的非奇异'<math> m e </ math>'（

在逆跷跷板机制的框架内，我们研究了具有最大零纹理（6个零纹理）的循环对称性（Z3）下不变的中微子质量矩阵。 我们探索两种不同的方法来获取组成矩阵的循环对称不变形式。 在第一个中，我们认为拉格朗日中微子扇形中的显式循环对称性指示出现的有效中微子质量矩阵（mν）是对称不变的，因此导致质量的退化。 然后，我们考虑通过无量纲参数ϵ'显式破坏对称性，以消除简并性。 可以看出，该方法即使考虑了循环对称不变带电轻子质量矩阵（ml）的校正，也不支持当前的中微子振荡全局拟合数据，除非断裂参数太大。 在第二种方法中，我们假设中微子质量矩阵的形式相同，但是在带电的轻子扇区中对称性被破坏。 现在，质量矩阵的所有结构都由拉格朗日中一些较大对称群的有效剩余对称性决定。 为了说明，我们举例说明了一个基于柔和破坏的A4对称组的玩具模型，该模型导致ml，mD，MRS和μ的组合之一来生成有效mν。 所有出现的质量矩阵都预测了CP违反相和大气混合角的约束范围以及中微子质量的倒置层次结构。 此外，关于ββ0ν衰减参数| m11 |的重要预测。 得到三个轻中微子质量的总和。

我们将最近提出的用于非对称纹理的SU（5）×T13模型扩展到向上的夸克和跷跷板扇区。 分层的夸克夸克质量是由高维算子生成的，这些维算子涉及家庭-单数希格斯，规范-单数家庭和矢量样信使。 复数-三倍最大跷跷板混合源于最少数量的家庭的真空结构，导致跷跷板公式的Yukawa和Majorana矩阵之间对齐。 引入四个右旋中微子，可以得到轻中微子质量的正常排序，其中mν1= 27.6 meV，mν2= 28.9 meV，mν3= 57.8 meV。 它们的总和几乎使普朗克的宇宙学上限（120 meV）饱和。 右旋中微子质量用两个参数表示，用于特定的家庭真空准直选择。 我们预测CP Jarlskog-Greenberg不变量为| J | = 0.028，与当前的粒子数据组（PDG）估计一致，而Majorana不变量| I1 | = 0.106和| I2 | = 0.011。 模型参数的符号歧义性导致不变质量参数|mββ|的两种可能性：13.02或25.21 meV，均在最严格的实验上限（61–165 meV）的数量级内。

梅尔尼科夫（Melnikov）的方法是一种分析方法，可以显示由Smale马蹄铁产生的经典混沌的存在。 尽管它的适用性受到一定限制，但它是一项强大的技术。 在本文中，我们提出了梅尔尼科夫方法可适用的IIB型超重力解决方案。 这是AdS 5×S 5背景的脑波型变形。 通过采用两个减法响应，我们研究了两种类型的耦合摆振荡器系统。 然后按照Holmes和Marsden的标准方法为每个系统计算Melnikov函数，并通过分析显示混沌的存在。

Schwarzian量子力学描述了SYK模型的集体IR模式，并捕获了2D黑洞动力学的关键特征。 在[1]中获得了其相关函数的精确结果。 我们将这些结果与总体重力期望值进行了比较。 我们发现OTO四点函数的半经典极限与从Dray-t Hooft冲击波S $$ \ mathcal {S} $$-矩阵获得的散射幅度完全匹配。 我们表明，重算子的两点函数可简化为Schwarzian动作的半经典鞍点。 我们还解释了OTO四点函数和2D保形块之间的先前提到的匹配。 讨论了对更高点函数的推广。

我们调查净质子波动作为强子共振气体（HRG）模型中重离子碰撞中测量的重要可观察物。 特别强调了在热和化学平衡的HRG方法中并非固有的先验效应。 特别是，我们指出了考虑化学冻结后共振的连续再生和衰减的重要性，这会导致核子同工旋的随机化，从而导致额外的流感。

我们使用实验观察到的数量，对相对论核碰撞（sNN = 7.7 GeV到2.76 TeV）中形成的强子物质的等温可压缩性（kT）进行了初步估算。 kT与碰撞中形成的系统的粒子多样性，温度和体积的波动有关。 从带电粒子多重性在狭窄中心位置的逐事件分布中可以获得多重波动。 通过从参与的核子数量中除去对波动的贡献，来提取波动的动力学成分。 从可用的实验数据中，已观察到kT的恒定值是碰撞能量的函数。 将结果与UrQMD，AMPT和EPOS事件生成器的计算结果进行比较，并对在CERN大型强子对撞机上的Pb-Pb碰撞进行kT估计。 强子共振气体（HRG）模型已用于计算kT作为碰撞能量的函数。 我们的结果表明，在低碰撞能量下，kT降低至sNN〜20 GeV，超过此范围，kT值几乎保持恒定。

我们使用Hadron共振气体（HRG）模型计算量化净质子数和净电荷波动的高阶磁化率的比率。 我们考虑到了共振衰减的影响，在实验分析中使用的运动学接收速度，伪快速性和横向动量的减少，以及强子相中核子同位旋的随机化。 通过将这些结果与STAR Collaboration的最新实验数据进行比较，我们确定了净电荷和净质子分布的冻结条件，并讨论了它们的一致性。

我们使用重离子射流相互作用发生器（HIJING），超相对论量子分子动力学（UrQMD）和强子共振气体（HRG）模型中的νdyn变量研究净电荷，净介子，净钾和净质子的波动 不同的碰撞能量sNN。 已经观察到，在HIJING和UrQMD模型中，νdyn的值很大程度上取决于Δη，而在HRG模型中则独立。 本工作强调了净电荷波动强度对颗粒种类的依赖性，并为与实验数据进行比较提供了基线。