强子共振气体（HRG）是在极端条件下（例如在重离子现象学中）广泛使用的物质描述。 HRG的常用实现是在整个强子相期间使用真空强子质量，因此不包括可能的中等效应。 在这里，我们使用非摄动晶格模拟（使用FASTSUM各向异性Nf = 2 + 1集成）来研究此问题。 我们研究随着温度升高八进制和十重子重子的命运，特别关注正负奇偶基态。 尽管确实看到正奇偶基态质量与温度无关，但在误差范围内，在负奇偶通道中观察到强烈的温度依赖性。 我们对此进行简单的参数化，并制定了中等HRG，这对超子特别有效。 奇偶校验加倍被认为在相关器级别的非限定阶段出现，并且夸克的效果显着。 分析该过渡的信道依赖性。

根据强子共振气体（HRG）模型计算出不同颗粒比K /π，K / p和p /π时的动态净电荷波动（νdyn），并将其与sNN = 7.7–时的STAR中心Au + Au碰撞进行比较 在sNN = 6.3-17.3 GeV时发生200 GeV和NA49中心Pb + Pb碰撞。 将三个带电粒子比率（K /π，K / p和p /π）确定为相反电荷的总和平均值和相同电荷的平均值。 我们发现，HRG计算与实验测量之间存在极好的一致性，尤其是从STAR束能量扫描（BES）程序获得的结果，而HRG方法并未复制NA49实验中较低质子加速器（SPS）能量的奇怪粒子。 我们得出的结论是，利用的HRG版本似乎考虑了各种类型的相关性，包括通过重共振产生的强相互作用及其衰减，尤其是在BES能量下。

在这项工作中，我们使用强子共振气体（HRG）和排除体积的强子共振气体（EV-）研究了等温压缩率（κT）与温度，重子化学势和质心能量（sNN）的关系。 HRG）模型。 对于物理共振气体，已经研究了等温可压缩性的质量截止关系。 此外，我们通过考虑Hagedorn质谱ρ（m）〜exp（bm）/（m2 + m02）5/4研究了大共振（> 2GeV）对等温可压缩性的影响。 这里，在比较最近的点阵QCD模拟在有限重子化学势下的结果之后，提取参数b和m0。 我们发现在较高温度下在EV-HRG和HRG模型中获得的结果之间存在显着差异。 在强子气体的分配函数中包含哈格多恩质谱在较高温度下具有很大的影响。 Hagedorn质谱图中更高的质量截止值将等温压缩率降低到最小值，这在Hagedorn温度（TH）附近发生。 我们明确表明，在未来的低能耗加速器设施中，如FAIR（CBM），达姆施塔特和NICA，杜布纳，与相对论重离子对撞机和大型强子对撞机等高能量设施相比，所产生的物质将具有更高的可压缩性。

一种基于系统化方法的通用Parton分布（GPD）建模的方法，基于它们在DGLAP运动区域内的重叠表示以及对ERBL的进一步协变扩展，使用光前波将其应用于价夸克介子的情况。 功能源自中子介子Bethe–Salpeter振幅（BSA）的Nakanishi表示。 这个简单但卓有成效的pion GPD模型说明了一般的模型构建技术，此外，还允许通过基于软分布定理来约束与基于双分布（DD）表示法的协变扩展有关的歧义。 正确观察。

如果将夸克和轻子的标准模型扩展为包括三个单重态右手中微子，则生成的费米子结构只用一个简单的约束就可以接受无数个无异常的解。 满足此约束的著名示例是BL，Lμ-Lτ，B-3Lτ等。我们推导了此简单约束，并讨论了两个新的示例，它们为夸克和轻子家族之间的混合结构提供了一些见识，以及 他们在大型强子对撞机上的可能验证。

摘要我们研究了两个无限重合的重子的轮廓函数。 我们假设两个dyon的叠加满足Yang–Mills（Y–M）方程，然后我们发现单个dyon的新运动方程不再满足原始的Y–M方程。 通过求解这些新方程，我们发现在无限远处相同类型的两个重叠重子的轮廓函数看起来像一个重子的轮廓函数。 然而，两个不同类型的二重子的叠加给出了微不足道的整体性，因此在约束阶段没有观察到贡献。

假设的SU（3）味-单重子态S具有奇数-2，已经被讨论为一种暗物质候选者，能够解释暗物质与重子的质量密度奇异的5比1比率。 我们研究了双重子的早期宇宙产生，发现不管QCD夸克/强子跃迁产生的强子丰度如何，快速的粒子反应都会使S丰度热化，并且它跟踪平衡，直到“冻结”到很小的值。 对于可能存在的重子质量范围（1860–1890 MeV）和关于其相互作用截面的大量假设，S最多占重子数的10-11，因此，不可能是暗物质。 尽管不是暗物质，但如果S存在，它可能是一个有趣的遗物。

我们认为塞克族宇宙具有不均匀的粉尘流体和状态方程为$$ p_ {g} =（\ gamma -1）\ rho _ {g}，$$ <math> p g = （ γ - 1 ） ρ g ， </ math>其中$$ \ gamma $$ <math> γ </ math>是常数。 场方程确定描述均匀关东的两个时空族

提出了一个物理模型，用于核子中的非扰动parton分布。 这是基于将核子变成重子介子对的量子涨落，并与强子中部分子的高斯动量分布进行卷积。 强子波动，这里是根据强子手性摄动理论发展起来的，极有可能发生，并产生夸克以及价夸克和胶子的动力学效应。 在低动量传递下得到的帕顿动量分布f（x，Q02）是用传统的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi方程从扰动QCD演化到更大尺度的。 这提供了胶子和所有夸克口味的parton密度函数f（x，Q2），仅具有五个物理激励参数。 通过调整这些参数，可以再现和解释有关深部非弹性结构函数的实验数据。 强子涨落对海夸克的贡献解释了质子中u和d之间观察到的不对称性。 如所观察到的那样，在较低的Q2强烈抑制了奇夸克海。

假设介子仅由一个价夸克和一个价反夸克组成，则从最大熵方法推导了非常低分辨率尺度Q02〜0.1 GeV $ ^ {2} $上的介子价夸克分布 。 将获得的初始夸克分布作为改进的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi（经GLR-MQ-ZRS校正）演化中的非扰动输入，在高Q2下生成的化合价夸克分布函数与从 Drell-Yan实验。 最大熵方法还用于估计相对较高的Q2 = 0.26GeV2时的价夸克分布。 在更高的规模上，应考虑其他成分（海夸克和胶子）以匹配实验数据。 计算了高Q2情况下介子夸克的前三个矩，并将其与其他理论预测值进行了比较。