我们调查在有效的相互作用形式中，质量范围0.5 GeV $$ <m_N <5 $$ <mN <5 GeV，马约拉纳中微子对B介子衰变的可能贡献。 我们通过LHCb处的$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ mu ^-\ pi ^ + $$ B-→μ-μ-π+研究了$$ B ^-$$ B-介子的衰减， 这是轻子数违反和马约拉纳中微子存在的信号，并限制了以狄拉克-洛伦兹结构为特征的不同新物理贡献。 我们还研究了Belle的辐射B衰减（$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ nu \ gamma $$ B-→μ-νγ）施加的边界。 获得的边界比在LHC较高马略拉质量的左右对称模型的背景下，左右对称模型中第6维四费米子接触矢量和标量马略拉中微子相互作用的先前值更具限制性，这表明直接计算有效N 相互作用对不同过程的贡献可以帮助对由有效拉格朗日参数化的不同紫外线完全模型设定更严格的界限。

轻子数违反可通过在Bs介子Bs0→P-π-μ+μ+的半轻体|ΔL| = 2衰变中以P = K，Ds交换壳上的马约拉纳中微子N来诱导。 我们研究了通过这些四体μ+μ+通道产生的如此重的无菌中微子的产生，并探讨了LHCb和CMS实验可达到的灵敏度。 对于τN= [1,100,1000] ps的重中微子寿命和LHCb在CMS处分别收集到10和50 fb-1的光度，在CMS处分别收集到30、300和3000 fb-1的光度，我们发现对 BR（Bs0→K-π-μ+μ+）≲O（10-9–10-8）和BR（Bs0→Ds-π-μ+μ+）≲O（10-8–10-7 ）。 在运动学上允许的质量范围mN∈[0.25,4.77] GeV和mN∈[0.25,3.29] GeV中，我们排除了与重中微子相关的参数空间（mN，|VμN| 2）上的区域， 从B-→π+μ-μ-（LHCb）略微提高了限值。

我们从规范的B-L模型中，通过额外的中性Z'玻色子的衰变研究了右手中微子的配对产生。 考虑到当前对Z'质量的约束以及相关的量规耦合g1'，我们分析了寿命极限，FASER 2，CODEX-b，MATHUSLA以及MAPP检测器的假设版本对拟议实验的敏感性。 源自Z'衰变的长寿命重中微子N。 我们通过确定LHCb的范围和高发光LHC运行的CMS型检测器来进一步补充这项研究。 我们证明，在无电流的情况下，g1'= 10-3接近电流极限，FASER 2对低至VμN≈10-4的有源无菌中微子敏感，而可以获得VμN≈10-5的范围 对于CODEX-b和LHCb，质量范围为mN≈5–20 GeV和mZ′≈20–70 GeV。 最终，MATHUSLA可以探测到VμN≈10-7并涵盖在轻中微子质量产生的典型跷跷板场景中预期的混合方式。

在QCD分析中，以次于领先的顺序研究了深部非弹性ep散射和pp碰撞中重味产生量的测量对parton分布函数的影响。 最近研究了在HERA进行的深层非弹性散射中包容性和重口味生产横截面的合并结果，以及LHC处的重口味生产测量。 通过LHCb合作在5、7和13 TeV质心能量处测量LHCb合作产生的魅力和美容强子的不同横截面，以及最近在HCV质心能量处进行的ALICE实验测量。 探索了5和7 TeV。 这些数据对质子动量的低子分数x的胶子和海夸克分布施加了额外的约束，低至x≈10 -6。 研究了所得parton分布函数对迅速的大气中微子通量的预测的影响。

根据与s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV记录的质子-质子碰撞的积分光度11.4 fb-1对应的数据集，给出了b-强子对产生的测量结果。 大型强子对撞机的ATLAS检测器。 选择事件，其中在包含J /ψ→μμ的衰减通道中重建b子强子，并在包含μ子的衰减通道中重建第二个b子强子。 结果以基准量表示，该基准量由运动学要求根据分析中使用的三个μ子定义。 基准横截面的测量值为17.7±0.1（stat。）±2.0（syst。）nb。 还测量了许多归一化的差分横截面，并将其与Pythia8，Herwig ++，MadGraph5_aMC @ NLO + Pythia8和Sherpa事件生成器的预测结果进行比较，从而为重口味生产提供了新的限制。

在质子-质子碰撞中，质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV和20.2 fb−的质子-质子碰撞中，测量了与光子相关的顶夸克对的横截面 在大强子对撞机于2012年由ATLAS探测器收集的数据中的1。通过选择以下事件来执行测量：包含以下事件的事件：横向动量p T> 15 GeV的光子，横向动量大，孤立的轻子，横向动量大以及 至少四架喷射器，其中至少一架被识别为源自b夸克。 生产横截面是在接近选择要求的基准区域内测量的。 实测值为139±7（标准）±17（系统）fb，与理论预测值（151±24 fb的次优顺序）非常吻合。 另外，在基准区域中的微分横截面根据光子的横向动量和假快速性来测量。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用矢量玻色子（W，Z）产生的顶夸克对（tt）的相关产量的测量值是使用36.1 fb-1的 大型强子对撞机由ATLAS探测器收集的综合光度。 在具有两个相同或相反符号的轻子（电子或μ子），三个轻子或四个轻子的通道中选择事件，并且每个通道被进一步划分为多个区域，以最大化测量的灵敏度。 使用对所有区域的组合拟合，同时测量ttZ和ttW生产截面。 与标准模型预测一致，生产横截面的最佳拟合值为σtt¯Z= 0.95±0.08stat±0.10syst pb和σtt¯W= 0.87±0.13stat±0.14syst pb。 ttZ截面的测量用于设置有效场论算子的约束条件，这些算符会修改ttZ顶点。

在质子质子碰撞中心处的质子质子碰撞中，用CMS检测器在伪迅速度$$-6.6 <\ eta <-5.2 $ $ -6.6 <η<-5.2的情况下，测量了平均总能量及其强铁和电磁分量。 质量能量$$ \ sqrt {s} = 13 \，\文本{TeV} $$ s = 13TeV。 结果表示为在$$ | \ eta | <2 $$ |η| <2区域中带电粒子多重性的函数。 该测量对在很宽的伪快速区域上由潜在事件结构引起的相关性敏感。 将对撞机实验和超高能宇宙射线物理学中常用的蒙特卡洛事件发生器的预测与数据进行了比较。 所有被考虑的发电机都高估了进入强子的能量比例。

质子-质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速度（α）和横向动量（pT）分布在质心能量s = 13 TeV处测量。 对于非弹性事件和具有至少一个带电粒子||| <1的事件，报告|α|| <1.8中的伪快速分布。 对于两个事件类，在伪快速区域|α| <0.5中产生的带电粒子的伪快速密度分别为5.31±0.18和6.46±0.19。 带电粒子的横向动量分布是在0.15 <pT <20 GeV / c和|β| <0.8范围内测量的，至少有一个带电粒子||| <1。 还研究了带电粒子的横向动量谱随事件多重性的变化。 将结果与PYTHIA和EPOS蒙特卡洛发生器的计算结果进行比较。

在质子中心质子能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，通过与LHC上的ATLAS检测器测量的独家γγ→μ+μ-事件的产生，使用的数据对应于3.2 fb $ ^ { -1} $。 针对12GeV <mμ+μ-<70GeV的μμ不变质量进行测量。 在ATLAS检测器的基准接受区域内确定积分横截面，并根据dimuon不变质量测量微分横截面。 将结果与理论预测进行比较，无论是否对吸收效应进行校正。