我们讨论了从非超对称SO（10）直接降级的SU（3）C×SU（2）L×U（1）Y的规范耦合统一，同时为标准模型的三个突出问题提供了解决方案：中微子质量 ，暗物质和宇宙的重子不对称性。 为了确保模型中暗物质的稳定性和确定暗物质的稳定性，将物质奇偶性作为可度量的离散对称性进行保存，需要突破126 H Higgs表示的大规模自发对称性。 这自然导致了由重标量三重态和右手中微子介导的中微子质量混合跷跷板公式。 跷跷板公式在Majorana耦合中为二次方，它预测了中微子振荡数据时右手中微子质量的两种不同模式，一种是分层的，另一种不是分层的（或紧凑的）。 通过瘦素形成的重子不对称性的预测是通过RHν质量的两种模式的衰减来研究的。 进行了完整的风味分析以计算CP不对称性，包括洗脱现象，并且Boltzmann方程的解决方案已用于预测重子不对称性。 值得注意的是，由左手三重态标量表示的调解对顶点校正的其他贡献与其他费曼图一样占主导地位。 我们已经找到了右手中微子质量模式的重子不对称性的成功预测。 带有偶数奇偶校验的TeV规模的SU（2）L三重态铁离子暗物质自然嵌入到SO（10）的非标准铁离子表示45 F

我们表明，大规模的瘦素形成可以与低尺度的一回路中微子质量产生相一致。 我们的模型基于SU（3）c×SU（2）L×U（1）Y×U（1）B-L量规组。 在不间断的Z2离散下，除了用于U（1）B-L对称性破坏的复杂单重态标量之外，其他新的标量和费米子（一个标量双重态，两个或多个实际标量单重态/三重态和三个右手中微子）都是奇数。 对称。 实际的标量衰变会产生一个不对称性，该不对称性存储在新的标量双峰中，随后又衰变成标准模型的轻子双峰和右旋中微子。 然后可以通过sphaleron过程将标准模型轻子中的轻子不对称部分转化为重子不对称。 通过整合重标量单重态/三重态，我们可以实现一种有效的理论，以TeV尺度辐射产生小的中微子质量。 此外，最轻的右手中微子可以充当暗物质候选者。

在存在非标准中微子相互作用的情况下，中微子风味演化方程受简并性的影响，这导致了所谓的LMA-Dark解决方案。 它需要第二个八分圆中的太阳混合角，并暗示中微子质量有序。 需要非振荡实验来打破这种简并性。 我们对振荡实验与中微子散射实验CHARM和NuTeV的数据进行了组合分析。 我们发现，如果非标准中微子相互作用与下夸克发生，则可以降低简并性，但对于上夸克仍然存在。 但是，仅当新的交互作用通过调解器进行时，CHARM和NuTeV约束才适用，而调解器的强度不超过电弱标度。 对于光介体，我们考虑通过使用来自未来相干中微子-核散射实验的数据来解决退化的可能性。 我们发现，对于使用终止子中微子源的实验，将解决LMA-Dark简并性，或者将在中微子领域建立新的相互作用具有很高的意义。

轻子混合角θ23的八分圆和CP相δCP是中微子振荡物理学中的两个主要未知数（除了中微子质量等级）。 众所周知，通过确定八分体-δCP的简并性，可以精确确定八分体和δCP。 在本文中，我们研究了DUNE实验的熟练程度，以确定这些参数进行仔细检查，尤其是抗中微子的作用，光束的宽带性质和物质效应。 众所周知，对于Pμe和Pμe，八角形δCP简并性发生在不同的δCP值，中微子和反中微子运行的组合有助于解决这一问题。 但是，在中微子不具有八进制简并性的地区，由于简并性和统计数据的减少，添加反中微子数据有望降低灵敏度。 但是，我们发现在DUNE基线的情况下，即使在参数空间中反中微子概率遭受简并性影响，反中微子运行也会有所帮助。 我们将详细探讨这一点，并指出发生这种情况是由于（i）光束的宽带特性，因此，即使特定能量仓处存在简并性，在整个频谱上也可能不存在简并性； （ii）由于基线相对较长而增加了物质效应，这在中微子和反中微子的概率之间产生了增加的张力，在组合运行的情况下，总体χ2升高。 由于在这种情况下抗中微子的概率比物质效应引起的中微子的概率要高得多，因此该特征对于IH更为突出。 抗中微子在增强

在一个模型中，马约拉纳中微子比电弱尺度重于标准模型希格斯玻色子和轻子，我们系统地计算了马约拉纳中微子衰变中直接和间接CP不对称的热校正。 这些是进入方程式的关键成分，这些方程式描述了诱导的轻子数不对称性的热力学演化，最终导致了宇宙中的重子不对称性。 我们在有效的场论框架中计算热校正，其中假设温度小于马约拉纳中微子的质量且大于电弱标度，并且在温度随质量的膨胀方面提供了领先的校正。 在这项工作中，我们考虑两个质量几乎退化的马约拉纳中微子的情况。

在这项工作中，我们研究了未来中长期基线实验T2HK和DUNE以及Hyperkamiokande（HK）大气中微子观测对中微子质量等级，混合角θ23的八分圆和CP相δCP的敏感性。 我们首次证明，如果我们结合这三个实验，灵敏度将大大提高。 我们的结果表明，由于存在参数简并性，T2HK和HK的层次敏感性受到限制。 但是，如果将T2HK和HK加在一起，就可以消除这种简并性。 使用T2HK + HK（DUNE），中微子质量层次至少可以在5σ（8σ）C.L.处确定。 对于任何真正的δCP值。 对于T2HK + HK + DUNE，对于δCP的不利值，质量层次的重要性增加到将近15σ。 对于此组合设置，除了在5σC.L下43.5°<θ23<48°以外，均可解析八分圆。 对于两个层次结构，无论δCP的值如何。 违反CP的重要性约为10σC.L。 对于δCP〜±90°。 除此之外，对于任何真θ23值，该组合设施还能够发现5σ时至少δCP真值的68％的CP违规。 我们还发现，将这三者结合起来，Δmeff2，sin2⁡θ23和δCP的精度分别变为0.3％，2％和20％。 我们还阐明了HK大气中微子实验中辛

我们提出了一种用于检测遗迹中微子背景的新颖方法，该方法利用结构化量子简并性来放大来自中微子散射离开检测器的阻力。 发展这一思想，我们对当今遗迹中微子在任意框架中的分布进行了表征，包括中微子质量和电子+灭对中微子再加热的影响。 对于地球观测者，我们明确提出了中微子速度和德布罗意波长分布。 考虑到遗留的中微子在当今的温度和密度下可能表现出量子液体的特征，我们讨论了中微子流体相关性对共振检测可能性的影响。

我们以中地下深层中微子实验（DUNE）为例，详细阐述了θ23八分圆和中微子传播过程中改变风味的中性电流非标准相互作用（NSI）之间的简并性。 在存在涉及e-μ（εeμ）和e-τ（εeτ）风味的NSI参数的情况下，长基线实验中的νμ→νe和ν¯μ→νé出现概率会获得一个附加的干扰项，从而 取决于一个新的动态CP相位ϕeμ /eτ。 该项与与标准CP相位δ相关的众所周知的干扰项相加，从而在确定θ23的八分圆时造成混淆。 我们表明，对于NSI耦合的值（一次取一个）小至几％（相对于费米耦合常数GF），对于两个CP相δ和ϕeμ /eτ的不利组合， θ23的八分圆的发现潜力完全消失了。

我们研究了圆形电子正对撞机（CEPC）上重不育中微子N，e + e-→Nν（ν）的产生及其在衰变成三个带电费米子中的ljj信号。 我们研究此过程的背景事件，主要是来自W对生产的事件。 我们研究了单一重质无菌中微子的产生以及CEPC对无菌中微子与活性中微子混合的敏感性。 我们通过考虑无中微子双β衰变实验中无菌中微子的混合以及活性中微子的质量和混合的约束，研究了低能量跷跷板模型中两个简并重质无菌中微子的产生。 我们表明，根据提议，CEPC对无菌中微子与活性中微子的混合具有很好的敏感性，其质量约为100 GeV。

狄拉克中微子群每一代都需要两个截然不同的中性Weyl旋转子，它们具有特殊的质量排列以及与带电轻子相互作用。 一旦这种安排受到干扰，轻子数就不再守恒，中微子成为马约拉纳粒子。 如果与Dirac质量项相比，这些违反轻子数的扰动小，则中微子就是准Dirac粒子。 可替代地，这种情况的特征可以在于存在一对具有几乎简并质量的中微子，以及具有12个角度和12个相的轻子混合矩阵。 在这项工作中，我们讨论了准狄拉克中微子振荡的现象学，并通过各种实验得出了有关参数空间的极限。 在狄拉克极限的一个参数扰动中，可以对几乎简并的中微子对之间的质量分裂得出非常严格的界限。 但是，我们还证明，通过对轻子混合矩阵进行适当的更改，对此类质量分裂的限制要弱得多，甚至完全不存在。 最后，我们考虑了质量分裂太小而无法测量的可能性，并针对这种情况从当前实验中讨论了新的非标准轻子混合角的界限。