在本文中，我们将介绍ILC上标准模型（SM）中三种光子产生的精度预测，包括完整的次先（NLO）电弱（EW）校正，高阶初始状态辐射（hoISR）贡献 和Beamstrahlung效应。 我们介绍了LO和NLO EW + h.o.ISR + beamstrahlung校正了当s≥200GeV时各种碰撞能量的总横截面以及s = 500 GeV的最终光子在ILC的运动学分布，并发现t

违反轻子风味（LFV）的过程<math> e + e − → e + τ 研究了由国际直线对撞机（ILC）的四费米接触相互作用引起的- </ math>。 考虑到事件选择条件，表明ILC对较小的L敏感。

在轻子特异性或IV型两个希格斯二重态模型（2HDM）的背景下，在4τ最终状态下分析了线性e + e-对撞机上的希格斯玻色子对的产生。 假定两个光束都是非偏振的。 希格斯玻色子对（HA）是通过脱壳Z *产生并衰减到τ射流产生的，它是2HDM IV型中性希格斯玻色子的主要衰减通道。 在ILC上使用基于SiD检测器的简化检测器仿真，通过τ喷射对不变质量重建研究了4τ信号。 对于质量积分中心为500 fb-1的500和1000 GeV的质心能量，考虑了几种基准方案。 在标准模型背景处理中，主要背景是e + e-→ZZ，后跟Z→ττ。 但是，这种背景是可以控制的。 通过分析中假设的发光度，可以获得LHC无法达到的惊人信号。 这样的信号将允许精确确定质量和横截面，并且已经低得多的发光度足以发现。

我们提供并讨论了ILC上W +W-γ产生的精度预测，包括标准模型中的完整电弱（EW）一环校正和高阶初始状态辐射（ISR）贡献。 研究了前导阶（LO）和EW校正截面对碰撞能量的依赖性。 我们发现电子束校正显着抑制了LO截面，在阈值附近，超过O（α）的ISR效应很重要，但在高能区可忽略不计。 我们提供了LO和EW校正的横向矩的分布，以及最终W玻色子和光子的速度以及W对不变质量。 从各种运动学分布中，我们发现电子战校正很大程度上取决于最终状态相空间。 我们通过采用窄宽度近似来研究最终W-玻色子对的轻子衰变，并且发现最终产生的光子和轻子可以很好地彼此分离。

在标准模型中，希格斯玻色子是具有CP守恒耦合的CP偶态。 对此的任何偏离都将是新物理学的标志。 这些CP特性可以通过测量希格斯衰变到τ轻子对来探究，其中τ自旋之间的横向相关性取决于CP。 本文使用国际线性对撞机的国际大型探测器概念中的信号和背景事件的完全模拟，来进行这种分析。 我们考虑希格斯-斯特伦事件（e + e−→HZ），其中Z玻色子衰变为电子，介子或强子，而希格斯玻色子衰变为τ轻子，然后衰变为τ±→π±ν或τ ±→π±π0ν。 假设在250 GeV的质心能量处具有2 ab-1的集成发光度，则希格斯玻色子衰变中τ对的偶数和奇数CP分量之间的混合角可以测量到75 mrad（4.3°）的精度。 。

我们表明，在Georgi-Machacek模型的标量势中不存在三线性项的情况下，重带电标量不一定与h→γγ衰减幅度解耦。 在这种情况下，希格斯到双光子信号强度的测量可能会在参数空间中施加严格的约束。 使用高光度LHC（HL-LHC）和ILC的预计精度，我们发现三重态真空期望值的上限可以低至10 GeV。 我们还发现，当与来自摄动统一性和稳定性的理论约束结合时，可以完全排除这种变体。

DAMPE e + e-在1.4 TeV附近过剩可以用带有标量暗矩阵D的II型跷跷板模型来解释，该标样暗矩阵D由离散的Z2对称性稳定。 最简单的情况是the没DD→H ++ H--，然后是随后的衰减H±±→e±e±，DM和三重态标量均约为3 TeV，且质量分裂较小。 除了未来100 TeV强子对撞机的Drell-Yan工艺外，还可以在脱壳模式下在ILC和CLIC等轻子对撞机上生产双电荷组分，并介导违反e + e-→ℓi±ℓj∓的轻子风味 （其中i≠j）。 可以探查各种类型的II型跷跷板参数空间，这些参数空间远低于当前严格的轻质风味约束。

我们推导了希格斯-斯特伦过程的全微分截面ff¯→Z→Z（→fZf¯Z）X（→fXf¯X），其中f，fZ和fX是任意费米子，X是自旋零 与Z玻色子和费米子具有任意耦合的粒子。 计划在国际直线对撞机上测量f = e和X = h（h表示希格斯玻色子）的过程，以限制希格斯玻色子与Z玻色子的耦合g1，g2，g3。 使用获得的全微分横截面，我们定义了可观测值，对其进行测量得出了对联轴器的最严格的约束。 得出了这些可观察物对gi的明确依赖性。

在发现希格斯玻色子后，提出了一些未来的实验来研究希格斯玻色子的性质，包括两个圆形轻子对撞机CEPC和FCC-ee，以及一个线性轻子对撞机ILC。 我们在测量带电的轻子风味违反希格斯衰变的分支比率时评估了这些对撞机的精确范围$ H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp $$ H→e±μ∓，$$ e ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$ e±τ∓和$$ \ mu ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$μ±τ∓。 圆形（线性）对撞机给出的分支比率的预期上限为$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp）<1.2〜（2.1）\ 乘以10 ^ {-5} $$ B（H→e±μ∓）<1.2（2.1）×10-5，$$ {\数学{B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ tau ^ \ mp ）<1.6〜（2.4）\乘以10 ^ {-4} $$ B（H→e±τ∓）<1.6（2.4）×10-4和$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow \ mu ^

CMS合作的Run-I结果显示，衰变h→μτe中存在大量事件，局部有效值为2.4σ。 这可能是希格斯行业中违反风味的第一个提示。 我们从直接搜索，低能量测量和计划的未来实验中总结了违反Yukawa耦合器风味的界限。 我们使用有效的场论框架讨论了即将到来的HL-LHC运行和未来的轻子对撞机在测量轻子-风味违规耦合方面的敏感性。 对于HL-LHC，我们找到BR（h→μτ）和BR（h→eτ）≲O 0.5％$$ \ mathcal {O}（0.5）\％$$和BR（h→eμ）≲O的极限 0.02％$$ \ mathcal {O}（0.02）\％$$。 对于质心能量为1 TeV的ILC，我们期望BR（h→eτ）和BR（h→μτ）可测量到O 0.2％$$ \ mathcal {O}（0.2）\％$$ 。