我们已经将ϒ（4s），ϒ（3d），ϒ（5s），ϒ（6s）状态的衰减模式评估为BB′，BB′⁎ + cc，B⁎B′⁎，BsB′s，BsB′。 s⁎+ cc，Bs⁎B′s⁎使用P03模型强化bb向量种子，并对数据拟合一些参数。 我们观察到，ϒ（4s）状态在波函数中具有异常大量的介子-介子分量，而其他状态在很大程度上为bb′。 我们预测了不同衰减通道的分支比，这可以与with（5s）状态情况下的实验进行对比。 虽然该协议在全球范围内是公平的，但我们呼吁人们注意一些分歧，这可能会警告该州存在更复杂的组成部分。

我们表明，可以很好地描述ϒ（10860）性质，特别是质量，e + e-轻子宽度和π+ π-ϒ（ns）（n = 1,2,3）的生产率。 在ϒ（10860）是常规ϒ（5s）夸克模型状态与最低P-波混合态的混合的假设下获得的。

在普朗克尺度上，通过消除一个或多个异常规范的阿贝尔对称性的机制自然消除了类似轴突的磁场，这种现象从弦论的无质量的玻色子扇区中以二重形式出现。 这表明在场论水平上可以模拟格林-施瓦兹异常消除机制，从而产生一个或多个斯图尔克伯格伪标量。 在单个Stueckelberg伪标量b的情况下，由于b的分量（表示为χ），在GUT尺度上，早期宇宙在GUT尺度上的相变处的真空失准提供的质量很小。 axi-Higgs”，它是一种类似轴突的物理粒子。 普朗克质量抑制了axi-Higgs通过Wess-Zumino项与量表扇区的耦合，从而保证了其去耦，而其未对准角度与MGUT有关。 我们建立了带有异常U（1）的规范E6×U（1）模型。 它包含自动隐形QCD轴突和超轻轴距希格斯。 模型中存在的不可见轴突解决了强烈的CP问题，并具有常规范围内的质量，而可以充当暗物质的axi-Higgs足够轻（10-22 eV <mχ<10-20 eV）可以解决 其他冷暗物质候选者面临的短距离问题。

在这项工作中，我们研究了在<math altimg =“ si1.gif” xmlns =“ http://www.w3.org/1998/Math/MathML”>处具有虚磁场iθ的二维和三维反铁磁伊辛模型。 θ = π </ math>。 为了执行系统的数值模拟，我们引入了一种不受符号问题影响的新几何算法。 我们对2D模型的结果与分析解决方案一致。 我们还提出了3D模型的新结果，这些结果定性地与平均场预测相一致。

在本文中，我们为向量ρ-介子纵向前向扭曲分布幅值ϕ2;ρ'提出了一个方便的模型，其分布受单个参数B2;ρ'控制。 通过在相关器中选择合适的手性电流，我们获得了B→ρTFFs A1，A2和V的新的光锥总和规则（LCSR），其中δ1阶ϕ2;ρ′提供了主导作用。 然后，我们通过这些B→ρTFF对ϕ2;ρ”性质进行了详细讨论。 适当选择B2;ρ′可使所有TFF与格点QCD预测一致。 | Vub |的预测 也使用外推的TFF表示，这表明更大的B2;ρ'导致更大的| Vub |。 。 与| Vub |上的BABAR数据进行比较 ，纵向前向扭转DA ϕ2;ρ”倾向于双峰行为。

the 0介子的独家生产在COMPASS实验中通过将160 GeV / c介子从横向极化质子上散射下来进行了研究。 根据Q2，xBj或pT2测量了五个单旋和三个双旋方位角不对称。 发现sinÏ•S不对称度为0.019±0.008（统计）±0.003（系统）。 还发现所有其他不对称性都较小，并且在实验不确定性范围内与零保持一致。 使用基于GPD的模型进行最近的计算

通过采用扰动QCD（PQCD）分解方法，我们研究了十六种B / Bs→ηc（π，K，η（'），ρ，K⁎，ω，ϕ）衰减，其中包括当前已知的下一个 领导订单（NLO）捐款。 我们发现以下要点：（a）对于五个测得的B→ηc（K，K⁎）和Bs→ηcϕ衰减，NLO贡献可以使领先阶（LO）PQCD预测提高（80–180）％ 它们的分支比例，对帮助我们解释数据起着重要作用； （b）对于在适当选择的一对考虑的衰减模式之间定义的分支比率的七个比率R1、7、7，R3、4、5的值的PQCD预测与BaBar和 百丽合作； （c）对于B0→ηcKS0衰减，直接和混合引起的CP不对称的PQCD预测与误差范围内的测量值非常吻合； （d）比率R1,2和R6,7的PQCD预测也符合一般预期，并将在以后的实验中进行检验。

假设由各种探测器测量的横截面的系统不确定性得到分析，则对来自BaBar，Belle，BES-II，CLEO和KEDR实验的ψ（3770）区域中DDâ和包含强子截面的可用数据进行了分析。 不相关。 DDâ通道考虑了四个预测ψ（3770）线形的理论模型。 他们都对数据进行了令人满意的描述。 使用基于矢量优势方法并考虑and（2S）尾部对DDâ横截面的贡献的模型，对DDâ和包含性强子通道进行了组合分析。 质量，总宽度，电子宽度和非DD and状态的衰变概率的以下值获得：M（MeV）β（MeV）βee（eV）BnDDDD3779.8±0.625。 8±1.3196±180.164±0.049其中引用的错误包括统计和主要系统不确定性。

报道了在CBELSA / TAPS实验中off介子离质子的光生中的光束目标螺旋度不对称性E和G的首次测量。 使用圆（线性）偏振光子和纵向偏振靶测量E（G）。 E被测得的光子能量范围从接近阈值（Eγ= 1108 MeV）到Eγ= 2300 MeV和G在单个能量间隔为1108 <Eγ<1300 MeV。 两种测量都覆盖整个立体角。 可观测的E和G对重子共振的贡献高度敏感，其中E充当s通道中的螺旋度滤波器。 新结果表明，显着的s通道共振贡献以及t通道交换过程的贡献。 局部波分析揭示了自旋奇偶性JP = 3/2 +，5/2 +和3/2′的局部波的强大贡献。

在DESY实验室，通过HERMES光谱仪研究了27.6 GeV正电子和电子束从横向极化氢靶上的散射，研究了Ï介子的硬排他性电产生。 测量相对于横向质子极化的横截面的单旋不对称性的五个方位调制的幅度。 它们是在整个运动学区域以及光子虚拟度和动量传递到核子的两个单元中确定的。 同样，将不对称振幅分为纵向和横向分量。 将这些结果与包含介子极贡献的现象学模型进行比较。 在此模型中，数据有利于正过渡形状因数。