我们研究$$ \ mathcal {N} = 2 $$ <math> N = 2 < / mrow> </ math>超对称渐近保形规范理论，采用定位方法和耦合2d / 4d颤动规范理论，在四个维度上具有SU（N）规范组和2N基本风味。 我们显示了在本地化分析中由特定的Jeffrey-Kirwan残留处方指定的轮廓映射到表面操作员作为风味缺陷的特定实现。 ei

本文致力于探讨经修改的$$ f（\ mathcal {R}）$$ <math> f （ R < mo>） </ math>重力理论使用Noether对称方法。 为此，选择了弗里德曼-罗伯逊-沃克时空来研究宇宙演化。 该研究主要分为两个部分：首先，度量$$ f（\ mathcal {R}）$$的Noether对称性<math> f （ R ） </ math>引力已被重新研究，因此

对于在$ f \ left（R \ right）$$ fR-引力中空间平坦的Friedmann–Lemaître–Robertson–Walker宇宙，我们编写了量子宇宙学的Wheeler–DeWitt方程。 该方程式取决于$$ f \ left（R \ right）$$ fR的函数形式。 我们选择使用$$ f \ left（R \ right）$$ fR的四个特定函数，其中经典模型的场方程可通过积分求积分和求解。 对于这些模型，我们通过确定Lie-Bäcklund变换来确定Wheeler-DeWitt方程的相似性解。 此外，我们展示了如何通过Wheeler-DeWitt方程的相似性解决方案恢复经典极限。

在热模型中，使用具有精确奇异守恒性的规范方法，研究了在p $ -Pb碰撞中以$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV获得的ALICE数据。 化学沉淀温度除最低多重性仓外，与中心温度无关，其值接近160 MeV，但与在$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 2.76 $$ sNN =的Pb-Pb碰撞中获得的值一致。 2.76 TeV。 奇数非平衡因子$$ \γ_s$$γs的值以从0.9到0.96的多重性缓慢增加，即它总是非常接近完全化学平衡。

我们使用基于统一耦合通道的框架研究奇偶校验$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J = 3/2 $$ J = 3/2 $$ \ Xi _c $$Ξc共振 在$$ \ mathrm {SU（6）} _ {\ mathrm {lsf}} \次$$ SU（6）lsf×HQSS扩展的Weinberg–Tomozawa重子–介子相互作用上，同时特别注意重归一化过程 。 我们预测了$$ \ Xi _c（2790）$$Ξc（2790）的大分子$$ \ Lambda _c {\ bar {K}} $$ΛcK¯分量，且主导的$$ 0 ^-$$ 0-轻 自由度旋转配置。 我们讨论了$$ 3/2 ^-$$ 3 / 2- $$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）和$$ \ Xi _c（2815）$$Ξc（2815）状态之间的差异，以及 结论认为它们不可能是SU（3）兄弟姐妹，而我们预测存在其他$$ \ Xi _c $$Ξc状态，其中之一与$$ \ Lambda _c（2595）$的两极结构有关。 $Λc（2595）。 一对$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J

$$ \ mathbb {Z} _2 $$ Z2-Yukawa-QCD模型是具有Yukawa和类似QCD的轨距扇区的简约模型类，在标准扰动理论的所有边际耦合中均表现出渐近自由度。 通过利用广义边界条件，我们发现了这些模型的进一步渐近自由轨迹的存在。 我们将这样的轨迹构造为不同逼近方案中希格斯势的准固定点。 我们首先以有效场论方法证实我们的发现，并使用功能重整化小组获得全面的情况。 我们还通过紫外线中弱的汤川耦合膨胀来推断出定标溶液的存在。 在相同的体制下，我们讨论了对于大场振幅拟定点解的稳定性。 通过使用伪光谱和射击方法的数值研究，我们为此类渐近自由理论提供了进一步的证据。

本文研究了双核电磁衰变$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-和$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J \ psi \ mu ^ + \ mu ^-$$χcJ（1P）→Jψμ+μ-，其中$$ \ chi _ {cJ} $$χcJ表示$$ \ chi _ { 使用改进的Bethe–Salpeter方法系统地计算了c0} $$χc0，$$ \ chi _ {c1} $$χc1和$$ \ chi _ {c2} $$χc2。 给出了最终轻子对的衰变宽度和不变质量分布的数值结果。 比较是与最近测得的BESIII实验数据进行的。 结果表明，对于包含$$ e ^ + e ^-$$ e + e-的情况，量表不变性是决定性的，应仔细考虑。 对于$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-的过程，分支分数为：$$ \ mathcal {B} [\ chi _ {c0}（1P）\

我们用轻锥和规则将重双重子衰变的弱衰变分析为反三重态$$ \ Lambda _Q $$ΛQ。 为了计算衰减形状因数，底部和有魅力的反三元组$$ \ Lambda _b $$Λb和$$ \ Lambda _c $$Λc均由同一组前导扭曲锥分布振幅来描述。 利用获得的形状因子，我们对相应的半轻子衰变进行了现象学研究。 计算了衰变宽度，并且预期在这项工作中给出的分支比将通过将来的实验数据进行测试，这将有助于我们了解重双重子衰变的潜在动力学。

我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的含义 \ pi ^-$$Λb→Λc∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ Lambda _c（2595）$$ [Λc∗ =Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）] $$Λc （2625）]可以从重夸克自旋对称性（HQSS）推论得出的衰变。 确定作为HQSS伙伴的奇数奇偶校验$$ \ Lambda _c（2595）$$Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）共振作为HQSS伙伴，总角动量–奇偶校验$$ j_q ^ P = 1 ^-$$ jqP = 1-对于轻自由度，我们发现比率$$ \ Gamma（\ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c（2595）\ pi ^-）/ \ Gamma（\ Lambda _b \ rig

在这项工作中，我们研究了$$ Z_b（10610）$$ <math> Z b （ 10610 ） </ math>（简称为$$ Z_b $$ <math> Z 夸克-胶子等离子体相后，在重离子碰撞中产生的热强子气中， b </ math>）丰度高。 我们使用有效的拉格朗日数来计算过程中生产的$$ Z_b $$ <math> Z b </ math>的热平均横截面 如