我们使用代数展开方法构造牛顿-胡克和卡洛尔（A）dS代数的有限维和无限维非相对论扩展，从D维的（反）de Sitter相对论代数开始。 这些代数还显示嵌入不同的仿射Kac-Moody代数中。 在三维情况下，我们构造了在这些对称下不变的Chern-Simons动作。 这导致了一系列非相对论引力理论，其中最简单的例子与扩展的牛顿－胡克和扩展的（后）牛顿引力以及它们的卡罗尔式对应物相对应。

研究了在（A）dS中传播的全对称连续自旋场。 为此领域开发了拉格朗日规不变公式。 连续自旋场的拉格朗日函数是根据双无迹张量场构造的，而规范变换是根据无迹规范的变换参数构造的。 发现了类似于计量器条件的de Donder，它导致简单的计量器固定拉格朗日。 提出了在全局BRST变换下固定的拉格朗日不变式。 BRST Lagrangian用于计算分区函数。 证明了连续自旋场的分配函数等于一。 还研究了连续自旋场的各种解耦极限。

研究了在（A）dS时空中传播的铁离子连续自旋场。 开发了用于这种铁离子场的规范不变拉格朗日公式。 铁电连续自旋场的拉格朗日函数是根据三重伽马无迹张量–旋轴狄拉克场构造的，而规范对称性是通过使用伽马无轨规范转换参数实现的。 证明了铁离子连续自旋场的分配函数等于一。 发现了改进的de Donder量规条件，该条件大大简化了运动方程的分析。 研究了导致自旋无质量，部分无质量和大量费米子场的解耦极限。

本文致力于在牛顿-卡坦背景下对（m，n）弦的分析。 我们从一般背景下对（m，n）弦的哈密顿约束开始，并对度量和NSNS和Ramond-Ramond两种形式的背景执行限制程序，这会导致严格的牛顿卡坦引力。 我们还分析了这些背景字段必须遵守的条件，以定义一致的世界表（m，n）-理论。 我们还讨论了在牛顿-卡坦重力作用下具有动态电场的D1叶片。

Ï（1S），Ï（2S）和Ï（3S）介子的极化度是在s = 7 TeV的质子-质子碰撞中作为带电粒子多重性的函数而测量的。 使用CMS实验在2011年收集的Dimuon数据样本进行测量，对应的综合光度为4.9 fbâ1。 结果是从dimuon衰减角分布中提取出来的，在两个范围的Ï'（nS）横向动量（10-15和15-35 GeV）中，并且在速度区间| y | <1.2中。 尽管在to’（2S）和Ï’（3S）情况下较大的不确定性排除了明确的陈述，但结果并未显示从低多重pp碰撞到高多重pp碰撞的显着变化。

我们分析了大型强子对撞机对新的伪标量共振的敏感度，该伪标量共振衰减成质量达数个TeV的双光子。 我们关注的最小场景是生产机制涉及光子或顶部介导的胶子聚变，这部分是由ATLAS和CMS报告的诱人的750 GeV过量诱因引起的。 这两种情况分别导致狭窄和广泛的共鸣。 我们首先通过有效的运算符提供与模型无关的分析，然后介绍

我们从具有强相互作用的费米子的四维规范-汤川理论构造具有复杂伪纳姆布-戈德斯通（pNGB）暗物质状态的复合和部分复合希格斯模型。 费米子在电弱对称下进行部分测量，并且动态电弱对称破坏扇区最小。

我们在标准模型及以后的模型中研究了罕见的Λb→Λμ+μ-衰减。 除了标准模型之外，我们还包括有效哈密顿量中的新矢量和轴向矢量算子，标量和伪标量算子以及张量算子。 在螺旋基础上并使用Λb→Λ强子矩阵元素的适当参数化，我们给出了强子和轻子螺旋度振幅的表达式，并得出了关于双态不变质量平方和态的正弦余弦的双微分分支比的表达式。 适当地积分在轻子角上的微分分支比，我们获得了纵向极化分数和轻子前后不对称性，并在存在新耦合的情况下相继研究了可观测性。 为了分析新矢量和轴向矢量耦合的含义，我们遵循对b→sμ+μ-数据的当前全局拟合。 尽管标量耦合的影响可能很大，但排他的B¯→Xsμ+μ-数据暗示着对张量耦合的严格约束，因此对Λb→Λμ+μ-的影响可以忽略不计。

尽管SO（10）超对称（SUSY）大统一理论（GUT）对于中微子质量和混合非常有吸引力，但由于中微子与中微子之间的牢固关系，从最轻的右手中微子N 1取得成功的瘦素作用通常非常困难。 夸克汤川联轴器。 我们表明，在一个现实的模型中，这些约束被放松了，从而使N 1瘦素形成成为可行。 为了说明这一点，我们从最近提出的Δ（27）×SO（10）SUSY GUT中的调味N 1瘦素生成计算了宇宙Y B的重子不对称性。 用数值方法求解加味的玻尔兹曼方程，并与观察到的Y B进行比较，从而限制了右旋中微子质量和中微子Yukawa耦合的允许值。 调味过的SO（10）SUSY GUT不仅在轻质动物界相当完整且具有预测性，而且还可以通过瘦素产生具有瘦肉界自然价值的瘦素来解释BAU，尽管在夸克中有所调整。

我们提出了提取$$ | V_ {cb} | $$ | Vcb |的首次尝试。 来自$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ + \ ell \ bar {\ nu __ell $$Λb→Λc+ℓν¯ℓ衰减而无需依赖$$ | V_ {ub} | $$ | Vub | B介子的输入衰减。 同时，强子元$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c M _ {（c}} $$Λb→ΛcM（c）的衰减为$$ M =（\ pi ^-，K ^-）$$ M =（π -，K-）和$$ M_c =（D ^-，D ^ -_ s）$$ Mc =（D-，Ds-）参与了提取。 明确地，我们发现$$ | V_ {cb} | =（44.6 \ pm 3.2）\乘以10 ^ {-3} $$ | Vcb | =（44.6±3.2）×10-3，与$的值一致 $（42.11 \ pm 0.74）\ times 10 ^ {-3} $$（42.11±0.74）×10-3 from包含的$$ B \ rightarrow X_c \ ell \ ba