基于matlab2014b平台，求解非线性方程数值解的程序，数学建模可用。

SDETools：Matlab工具箱，用于随机微分方程的数值解

该工具箱包含可用于模拟一些著名的分数阶混沌系统的函数，例如： - 陈的系统， - Arneodo的系统， - Genesio-Tesi 的系统， - 洛伦兹系统， - 牛顿-莱普尼克系统， - 罗斯勒的系统， - Lotka-Volterra系统， - 达芬的系统， - 范德波尔的振荡器， -伏打的系统- 陆氏系统， - 刘的系统， - Chua的系统， - 金融系统， - 3 细胞 CNN。 这些函数以数值方式计算描述混沌系统的分数阶非线性微分方程的解。 每个函数返回总模拟时间的状态轨迹（吸引器）。 更多详情请看书： Ivo Petras，分数阶非线性系统：建模、分析和仿真，Springer，系列：非线性物理科学，2011，ISBN 978-3-642-18100-9。 http://www.springer.com/engineering/control/book/978-3-

对一种微分方程的求解，使用的是4阶龙格库塔方法，最后通过图形的形式给出方程的解

matlab开发-二维层流可压缩边界的数值解。平板二维层流可压缩边界层的数值解

这些文件提供了用于求解倾斜冲击关系和Taylor-Maccoll方程的数值程序。 采用四阶Runge-Kutta数值格式隐式求解Taylor-Maccoll方程。 使用了反向方法（JD Anderson，现代可压缩流，第10.4节） 为以下内容计算流的属性-超音速马赫数-零俯仰和偏航-粘稠的完美气体 注-所产生的冲击波本质上是3D的，但是由于冲击是局部平面的，因此可以通过使用2D斜向冲击理论来对其进行局部处理 如果需要，可以将图形注释掉。

一维二维热扩散方程的数值解法，包含热扩散方程在定解条件下的近似解，最后比较近似解与真解之间的误差，并作出动图

用改进欧拉法求一阶常微分方程的数值解，计算结果精确

第二十章 偏微分方程的数值解 自然科学与工程技术中种种运动发展过程与平衡现象各自遵守一定的规律。这些规 律的定量表述一般地呈现为关于含有未知函数及其导数的方程。我们将只含有未知多元 函数及其偏导数的方程，称之为偏微分方程。 方程中出现的未知函数偏导数的 高阶数称为偏微分方程的阶。如果方程中对于未 知函数和它的所有偏导数都是线性的，这样的方程称为线性偏微分方程，否则称它为非 线性偏微分方程。 初始条件和边界条件称为定解条件，未附加定解条件的偏微分方程称为泛定方程。 对于一个具体的问题，定解条件与泛定方程总是同时提出。定解条件与泛定方程作为一 个整体，称为定解问题。 §1 偏微分方程的定解问题 各种物理性质的定常（即不随时间变化）过程，都可用椭圆型方程来描述。其 典 型、 简单的形式是泊松(Poisson)方程 ),( 2 2 2 2 yxf y u x u u = ∂ ∂ + ∂ ∂ =Δ （1） 特别地，当 0),( ≡yxf 时，即为拉普拉斯(Laplace)方程，又称为调和方程 0 2 2 2 2 = ∂ ∂ + ∂ ∂ =Δ y u x u u （2） 带有稳定热源或内部无热源的稳定温度场的温度分布，不可压缩流体的稳定无旋流动及 静电场的电势等均满足这类方程。 Poisson 方程的第一边值问题为 ⎪ ⎩ ⎪ ⎨ ⎧ Ω∂=Γ= Ω∈= ∂ ∂ + ∂ ∂ Γ∈ ),(|),( ),(),( ),( 2 2 2 2 yxyxu yxyxf y u x u yx ϕ （3） 其中Ω 为以 Γ 为边界的有界区域， Γ 为分段光滑曲线， ΓΩU 称为定解区域， ),(),,( yxyxf ϕ 分别为 ΓΩ, 上的已知连续函数。 第二类和第三类边界条件可统一表示成 ),(),( yxun u yx ϕα =⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ + ∂ ∂ Γ∈ （4） 其中 n 为边界Γ的外法线方向。当 0=α 时为第二类边界条件， 0≠α 时为第三类边界 条件。 在研究热传导过程，气体扩散现象及电磁场的传播等随时间变化的非定常物理问 题时，常常会遇到抛物型方程。其 简单的形式为一维热传导方程 )0(02 2 >= ∂ ∂ − ∂ ∂ a x u a t u （5） 方程（5）可以有两种不同类型的定解问题： 初值问题（也称为 Cauchy 问题）

求微分方程中两点边值问题的追赶赴,参考微分方程数值解