最近，ATLAS和CMS合作组织报告，在质量不变的1.8-2.0 TeV范围内，地核生物和双射流超出了标准模型的期望值。 用模型独立的方式解释事件的地核子过量表明，矢量玻色子对产生的搜索最好用WZ或ZZ拓扑来描述，因为衰变成W + W-对的状态受到半轻子搜索的强烈限制。 在低弦音阶的假设下，我们表明diboson和dijet过量都可以由异常U（1）场控制，并且与轻子的耦合很小。 由于庞大的Z'规格玻色子的疏毒性质，因此很容易避免Drell-Yan界。 适应数据所需的不可忽略的ZZ衰减是相交的D膜模型的特征足迹，其中Landau-Yang定理可以由涉及纵向Z的异常诱发算子规避。 尽管这里提出的模型是从弦理论中特别激发出来的，但它可以纯粹从现场理论上进行观察。 如果过量在LHC13处具有统计学意义，则相关的Zγ拓扑将成为仅与严格起源一致的特征。

中微子振荡的令人信服的实验证据及其中微子是块状粒子的含意给无中微子双β衰变（β0β）在天体物理学中发挥了核心作用。 实际上，这种难以捉摸的衰变的发现将是一个重大突破，表明中微子和反中微子是同一粒子，并且轻子数不守恒。 这也将影响我们建立绝对中微子质量尺度的努力，并最终理解基本粒子相互作用的统一。 当前所有用于搜索β0β的实验程序都面临着增加实验质量同时保持令人难以置信的低水平虚假背景的技术和财务挑战。 本文中描述的新概念可能是结合理想实验的所有特征的答案：能量分辨率，低成本质量可扩展性，同位素选择的灵活性以及使背景可以忽略的许多强大功能。 提出的技术基于使用冷却至120 K的硅探测器阵列来优化超纯晶体发出的闪烁光的收集。 它显示与这种类型的天然CaMoO 4闪烁探测器的54公斤阵列可以在仅1年的100 Mo的β0π的半衰期上产生竞争性的灵敏度，而这种半衰期高达¼1024年 数据采集​​。 由40 Ca nat MoO 4闪烁探测器制成的同一阵列（摆脱来自48 Ca的两个中微子双β衰变的连续背景）将能够实现≥1025年的显着灵敏度。 仅在1年的测量中100 Moβ0β的半衰期。

CUPID-Mo是一个辐射热实验，用于搜索$$ ^ {100} \ hbox {Mo} $$ 100Mo的中微子双Beta衰变（$$ \ nu \ beta \ beta $$0νββ）。 在本文中，我们将详细介绍CUPID-Mo检测器的概念，在Modane地下实验室中的组装和安装，并提供来自第一个数据集的结果。 CUPID-Mo检测器由20个$$ ^ {100} \ hbox {Mo} $$ 100Mo阵列组成，富含0.2千克$$ \ hbox {Li} _2 \ hbox {MoO} _4 $$闪烁的Li2MoO4晶体 $ \ sim 20 \ hbox {mK} $$ 〜20mK的辐射热计。 $$ \ hbox {Li} _2 \ hbox {MoO} _4 $$ Li2MoO4晶体由20个薄Ge光学辐射热计补充，通过同时检测热量和闪烁光来拒绝$$ \ alpha $$α事件。 在校准（物理）数据中，我们观察到良好的探测器均匀性和在2615 keV时5.3 keV（6.5 keV）FWHM的出色能量分辨率。 集光可确保对$$ \ alpha $$α粒子的排斥率远高于99.9％

核事件的随机重合可能是低温量热实验中寻找无中微子双β衰变的主要背景源之一，尤其是在那些基于闪烁辐射热计嵌入有希望的双β候选物100ÂMo的搜索中，因为相对而言 该核的两个中微子双β衰变的半衰期短。 我们在这项工作中表明，在富集的L中，随机发生的100 Mo的两个中微子双β衰变的重合事件

地球卫星在极轨道上的倾角I经历了世俗的De Sitter进动，分别为$$-\，7.6 $$ <math> - </ 每年mspace> 7.6 </ math>毫秒，以适当选择其非循环节点$$ \ Omega $$ <math> Ω </ math>。 I的竞争长周期谐波变化率归因于圆轨道或极轨道的地势的偶数和奇数纬向谐波消失，而

我们研究了将二维非共形，块状物质与致密Riemann表面上的重力耦合所引起的引力作用。 对于质量的任何值，我们用有限且定义明确的数量来表示这种引力作用。 较小的质量膨胀将Liouville动作恢复到无质量极限，将Mabuchi和Aubin-Yau动作恢复为一阶，以及无穷系列的以纯几何量表示的高阶贡献。

有人认为，带电的Anti-de Sitter（AdS）黑洞具有与范德华流体系统相似的热力学行为，但前提是将宇宙学常数视为扩展相空间中的热力学变量（压力）。 在本文中，我们从另一角度揭示了带电的AdS黑洞与Van der Waals流体系统之间的深层联系。 我们认为AdS黑洞的质量是电荷Q2而不是标准Q的平方的函数，即M = M（S，Q2，P）。 我们首先用数学方法证明这种观点的改变是合理的，然后询问对于固定的P是否可以根据Q2发生相变。 因此，我们将状态方程写为Q2 = Q2（T，Ψ），其中Ψ（Q2的共轭）是比体积的倒数Ψ= 1 / v。 这使我们能够完成与Van der Waals流体系统带电的AdS黑洞的类比，并推导系统的相变以及临界指数。 我们在这张新图中确定了热力学不稳定性，这与具有物理相关麦克斯韦构造的范德华流体是真正的相似。 因此，我们在Q2-Ψ图中研究了等温线的临界行为，并推导了系统的所有临界指数，并确定了该系统在临界点（Tc，Qc2，）c）处呈现出小到大的黑洞相变。 这种替代观点很重要，因为可以想象给定单个黑洞的这种变化，即获取引起相变的电荷。 最后，我们通过使用热力学

在全息对偶中，边界区域的纠缠熵被提议为与边界区域同源的极值codimension-2表面区域的对偶，该表面称为Hubeny-Rangamani-Takayanagi（HRT）表面。 在本文中，我们研究了两个边界子区域R，A的HRT曲面是否在同一柯西切片中。 对于子区域-子区域映射对于两个子区域都是局部的，并且对于具有张量网络描述的状态来说，此条件是必需的。 至

JSP课程设计案例精编，清华大学出版社，申吉红、廖学峰、余健编著

S7-200的OPC服务器软件，xp系统安装成功