我们提供了在纵向极化的深部非弹性散射中，浓味对包容性结构函数g1的重味贡献的完整的从下至上的QCD校正的第一计算。 结果是通过大量的分析方法得出的，并且完全依赖于重夸克的质量。 我们讨论了计算的所有相关技术细节，并提供了重夸克缩放函数的数值结果。 我们执行重要的交叉检查，以验证结果在已知的光产生极限内以及在重夸克的非极化电产生中的结果。 我们还将计算结果与极化情况下可获得的部分结果进行比较，尤其是在渐近大光子虚拟度的限制范围内，并分析缩放函数在阈值附近的行为。 迈向现象学应用的第一步，是通过对未来电子离子对撞机在极化深非弹性散射中产生包容性魅力的一些估计，并研究其对极化胶子分布的敏感性，从而迈出了第一步。 研究了重夸克电生产对非物理因式分解和重新规范化尺度以及重夸克质量的剩余依赖性。

在束流收集，固定目标和对撞机实验中，已经广泛地搜索了来自光的长寿命隐藏扇形粒子衰减的可见信号。 如果这些隐藏的扇区通过大于10 GeV的介体耦合到标准模型，则它们在低能加速器上的生产在运动学上受到抑制，从而留下了可观的参数空间。 我们在非弹性暗物质模型中研究了这种情况，该模型在各种现有和提议的LHC实验（例如ATLAS，CMS，LHCb，CODEX-b，FASER和MATHUSLA）中产生可见信号。 这些实验可以利用大型强子对撞机的质心中心，从宇宙光动力质量范围约为1-100 GeV的暗光子的衰变中产生GeV规模的暗物质。 我们还提供了辐射暗物质-核子/电子弹性散射截面的详细计算，这与直接检测实验中的估算速率有关。

非结构化网格中辐射传热的数值计算，张敏，John C. Chai，用基元有限体积法和非结构化网格求解吸收/散射介质空间的辐射传热问题。空间离散采用三角形非结构化网格，方向角离散采用四边形�

10.MATLAB神经网络43个案例分析 RBF网络的回归--非线性函数回归的实现.zip 10.MATLAB神经网络43个案例分析 RBF网络的回归--非线性函数回归的实现.zip 10.MATLAB神经网络43个案例分析 RBF网络的回归--非线性函数回归的实现.zip

分析光耦合进入介质波导薄膜(具有光强度相关折射率)的耦合过程表明,与线性光学耦合过程不同,传递函数在耦合区内不是常数.用数字模拟调整非线性介质层在耦合区内的厚度分布使耦合过程优化,满足了相应匹配条件.

buck-boost变换器的非线性PID控制，主电路也可以换成别的电路。 在经典PID中引入了两个TD非线性跟踪微分器，构成了非线性PID控制器。 当TD的输入为方波时，TD的输出，跟踪方波信号也没有超调，仿真波形如下所示。 输入电压为20V，设置输出参考电压为10V，在非线性PID的控制下，输出很快为10V，且没有超调。 当加减载时，输出电压也一直为10V。 整个仿真全部采用模块搭建，没有用到S-Function。

本资源为工程上非线性标定算法,拟合算法采用高斯消元法,代码内容为VB6。方便工程上非线性曲线拟合及传感器线性标定用。

基于动量守恒和光参变过程中的三波耦合波方程, 和负单轴非线性光学晶体CsLiB6O10的色散方程, 研究了在光参变效应中超短激光脉冲由于群速度色散引起的展宽和形变。数值模拟显示, 在超短脉冲波形为双曲正割形和无啁啾调制时, 高阶群速度色散引起的超短脉冲为50 fs时, 晶体长度为10 mm, 紫外光213 nm作为基波入射时的脉冲展宽是波长为532 nm绿光在同等条件下的1.6倍。脉冲展宽程度与入射波长和晶体长度有关, 波长越短和晶体长度越长则脉冲展宽和波形变化越严重,高阶色散引起的超短高斯脉冲展宽, 将破坏其波形对称性并引起旁瓣现象。

详细阐述了放大器非线性失真研究装置的制作过程，制作所用到的材料，实物完整后的效果展示图。 个人声明：仅供借鉴，不保证最后的实物效果。 报告中所完成的功能： 外接信号源输出频率10kHz、峰峰值20mV的正弦波作为晶体管放大器输入电压ui，要求输出无明显失真及失真波形uo，且uo的峰峰值不低于2V，电源电压 ≤ 6v。 1、放大器能够输出无明显失真、“顶部失真”、“底部失真”、“双向失真”、“交越失真”的正弦波。 2、采用单个按键控制轮流输出以上五种波形并有相应的指示。 3、信号源输出频率50kHz、峰峰值2mV的正弦波作为晶体管放大器输入电压ui，要求输出无明显失真波形uo，uo的峰峰值不低于2V。

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