为了分析13101综采工作面软岩段快速掘进过程中的围岩变形情况和巷道支护效果,采用现场实测的方法对巷道表面位移和顶板离层情况进行监测分析。从监测的结果可以看出:巷道的围岩变形主要发生在掘后的7 d内,占巷道总变形量的大约70%;巷道掘后的第二天是巷道围岩变形量的速度峰值,两帮位移变形量的平均速度峰值大约是12 mm,顶板位移变形量的平均速度峰值大约是11 mm。对比本矿井历史监测数据,说明该项快速掘进支护技术应用效果良好。

切屑形态是影响深孔加工排屑的关键性因素。通过对40Cr Mo A进行钻削的过程,研究错齿BTA深孔钻3个切削刃(中心刃,中间刃和边刃)产生的切屑形态,计算切屑的变形系数;分析在同一切削条件下错齿BTA深孔钻产生3种不同切屑形态的原因,为深孔钻削40Cr Mo A切削参数以及刀具的优化打下基础。

以花岗岩为试验与研究对象,基于自然干燥状态以及不同流速、不同p H值的水化学溶液侵蚀作用,进行了一系列单轴压缩、三轴压缩及劈裂试验,对比分析了酸性水化学环境下花岗岩的强度损伤、变形特征及力学参数响应机制。试验结果表明:花岗岩的单轴、三轴抗压强度及抗拉强度、弹性模量与黏聚力随着酸性溶液p H值减小、循环水流速度增大而降低;泊松比则随着p H值减小、水流速度增大而增大;酸性溶液浸泡后花岗岩的内摩擦角较自然干燥状态有所降低,但较蒸馏水浸泡后花岗岩无明显变化;花岗岩的压缩变形特征有由脆性向延性转变的趋势。因此,自然水化学环境的p H值与流速是导致岩石变形特征改变及强度与力学参数损伤劣化的2个敏感性因素,而花岗岩对酸性溶液的p H值更为敏感。

基于弹性理论的齿圈轮缘应力变形特性分析，李凤，芮晓明，齿圈轮缘的壁厚不仅影响着齿圈的重量也影响着齿圈的柔度，在保证齿圈强度的条件下应尽可能的减小轮缘的厚度，因此系统的研究轮缘

针对丰汇煤矿"三软"动压巷道支护困难的问题,通过采场围岩运移的分析,指出了回采巷道高应力场产生的原因,现场巷道观测得到了其超前支承压力的影响范围。通过对巷道变形影响因素的分析,指出了此类巷道变形是多因素耦合作用机制下的变形。对此类巷道的多因素耦合作用机制进行分析,提出了相应的支护的对策:支护系统要有足够的支护强度、刚度以实现对软弱围岩变形的控制;当巷道处于采动引起的高应力作用下时,支护系统能够通过适当的变形释放变形能。基于上述支护对策提出了针对该巷道的支护方案。数值模拟表明,该支护方案能有效控制丰汇煤矿回采巷道的变形。

我们考虑了κ变形的相对论量子相空间以及Lorentz代数的可能实现。 有两种执行此类实现的方式。 一种是庞加莱代数不变的简单扩展，另一种是庞加莱代数变形的一般扩展。 例如，我们修复约旦扭曲以及非交换坐标，动量的协积和动量的加法的相应实现。 可以考虑使用Lorentz生成器的单参数系列，扩展和关闭Poincaré-Weyl代数的动量的扩展。 相应的物理解释取决于在相空间中实现Lorentz代数的方式。 我们展示了相对论氢原子的光谱如何取决于庞加莱·韦尔代数生成器的实现。

我们研究了超伴奏弦sigma模型的可积η和λ变形，基本示例是AdS 5×S 5超弦的变形。 我们证明了这些模型的kappa对称性变化是标准的Green-Schwarz形式，并且我们通过计算超空间扭转来确定目标空间超几何。 我们检查λ变形是否会产生标准（通常为II *型）超重力背景； 对于η-模型，目标空间是超重力解的要求转化为R-矩阵上的简单条件，从而输入了变形的定义。 我们进一步构造所有这样的第4级非阿贝尔R矩阵，它们解决了代数的齐次经典Yang-Baxter方程so $$ \ mathfrak {so} $$（2，4）。 我们认为，大多数对应的背景等效于非换向TsT转换的序列，并针对某些示例对此进行了明确验证。

我们研究η形变的AdS2×S2×T6超弦的Poisson-Lie对偶。 η变形的背景满足II型超重力方程的一般化。 我们针对（i）完整的psu1,12 $$ \ mathfrak {p} \ mathfrak {s} \ mathfrak {u} \ left（1，\ left.1 \ right | 2 \ 右）$$超代数，（ii）完整的玻色子代数和（iii）Cartan子代数，其相应的背景有望满足标准的II型超重力方程。 前两种情况的度量和B字段是相同的，并通过对AdS2×S2×T6上的λ变形模型的解析连续性给出，其中圆环未变形。 但是，RR通量和膨胀系数会有所不同。 着眼于第二种情况，我们显式地得出背景，并与已知的λ变形模型在II型超重力中AdS2×S2上的已知嵌入的解析继续一致。

通过一组称为量子光谱曲线的函数方程，可以有效地解决AdS5×S5超弦谱及其双平面最大超对称Yang-Mills理论的光谱问题。 我们讨论了相同的概念如何应用于η形变的AdS5×S5超弦，这是具有量子群对称性的AdS5×S5超弦的可积变形。 该模型可以视为AdS5×S5超字符串的三角形式，例如XXZ和XXX自旋链之间的关系，或者香肠和S2 sigma模型。 我们通过将相应的基态热力学Bethe ansatz方程重新构造为解析Y系统，得出η形变弦的量子光谱曲线，并将其映射到解析T系统，在适当的量规固定后，该解析T系统将生成Pμ系统-量子 光谱曲线。 然后，我们讨论对这个系统的渐近性的约束，以找出特定的激发态。 在光谱级别，η形变的弦及其量子光谱曲线插值在AdS5×S5超弦和“镜像” AdS5×S5上的超弦之间，反映了η形变的弦的光谱和热力学数据之间存在更一般的关系。 尤其是，镜面AdS5×S5弦的光谱问题以及未变形的AdS5×S5弦的热力学是由我们的三角量子光谱曲线的第二有理极限来描述的，它不同于规则的未变形极限。

Poisson-Lie对G / H对称空间sigma模型相对于简单Lie组G的η变形进行对偶化，从而推测出相关λ变形模型的解析连续性。 在本文中，我们研究了何时可以将η变形模型相对于G的子组G0进行对偶化。从对复杂化组的一阶作用开始，并整合与不同子代数相关的自由度，我们发现有可能 当G0关联到子Dynkin图时进行对偶。 也可以包括由其余的Cartan发电机生成的其他U1因子。 最终的构造在单个框架中统一了关于G的Poisson-Lie对偶和η变形的完全阿贝尔对偶，并且在两种情况下都采用了单模积分的代数。 我们推测将这些结果扩展到路径积分形式可以为为什么η形变的AdS5×S5超弦不是单环Weyl不变提供一个解释，也就是说，联轴器不能解决IIB型超重力方程，但其完全阿贝尔方程 对偶和λ变形模型。