质量在keV范围内的无菌中微子是暗物质的良好候选者。 它们通过与活性中微子混合而自然地由中微子振荡产生。 然而，最近已经排除了通过非共振中微子振荡产生的产物。 与中微子振荡相比，通过希格斯衰变产生的替代产物很小。 我们表明，在中微子两个希格斯二重态模型中，希格斯衰变的贡献可以超过中微子振荡的贡献，并且可以逃避所有约束。 我们还研究了自由流动的视野，发现在4到53 keV范围内的无菌中微子质量会导致温暖的暗物质。

我们提出了一个独立于模型的框架来分类和研究中微子质量模型及其现象学。 想法是在标准模型之外引入一个粒子，该粒子与轻子耦合并携带轻子数，并且运算符将轻子数违反两个单位并包含该粒子。 这样可以研究不违反轻子数的过程，同时仍然可以使用有效的场论进行研究。 对中微子质量的贡献转化为新粒子质量的稳健上限。 我们将其与希格斯自然性中较强但较不稳健的上限进行比较，并讨论了几个下限。 我们的框架允许仅将中微子质量模型分类为20个类别，一旦考虑到核子衰变极限，则可以进一步减少至14个，如果还考虑了希格斯的自然性和直接搜索，则可能减少至9个。

4阶广义CP对称性（CP4）在塑造多希格斯模型的标量和夸克扇区时出奇地强大。 在这里，我们将此框架扩展到中微子领域。 我们建立了两个简单的马洛纳纳中微子质量模型，它们的CP4完整无缺，类似于Ma的成因模型。 两种模型都使用三个希格斯二重态和两个或三个右旋（RH）中微子。 最小的CP4对称成烟模型仅使用两个RH中微子，导致三个非零的轻中微子质量，并包含一个内置机制，可通过相对准进一步抑制它们。 对于三个RH中微子，一个会生成I类跷跷板质量矩阵1，然后通过相同的成因机理对其进行校正，自然会导致两个中度微尺度的中微子。 这些最小的基于CP4的结构作为引入其他对称结构并探索其现象学后果的底漆。

使用跷跷板机制提出了一个中微子质量和混合模型。 该模型结合了I型和II型跷跷板的贡献，后者占主导地位。 为模型中的标量和轻子分配A4电荷，这些电荷适合于获得方案所需的质量矩阵。 II型跷跷板可适应大气质量分裂和大气扇区中的最大混合（θ23=π/ 4）。 它的特征是太阳质量分裂和θ13消失，而第三中微子混合角可以获取任何值θ120。 θ120的特定替代方案。 θ120＝ 35.3°（三倍最大），45.0°（二倍最大），31.7°（黄金比例）。 还考虑了θ120= 0°的另一种选择（无太阳混合）。 合并主要的I型跷跷板提供的校正涉及退化扰动理论，这是由于II型跷跷板中的太阳分裂消失而使太阳能混合角能够接受大量校正。 除了修正太阳能领域，I型跷跷板还将所有中微子振荡参数调整到允许范围内，从而使它们相互关联。 因此，该模型可以根据将来的实验数据进行测试。 例如，对于正常（反向）排序，θ23出现在第一（第二）八分圆中。 CP违规由右手的Majorana中微子质量矩阵MνR中的相位控制。 如果没有这些阶段，则仅允许正常排序。 如果MvR是复数，则Dirac CP违反相位δ可能很大，即〜±π

我们通过轻子数违反和自发的U（1）Lμ-Lτ对称破坏研究中微子质量的起源。 为了实现此目的，我们在标准模型的U（1）Lμ-Lτ规范扩展中包括一个希格斯三重态，两个单重态标量和两个矢量状双重态轻子。 为了完全确定自由参数，我们使用Frampton–Glashow–Marfatia（FGM）的两个零纹理中微子质量矩阵作为理论输入。 发现当某些特定的Yukawa联轴器消失时，可以在模型中实现FGM模式。 除了对中微子数据的解释外，我们发现在模型中可以得到中微子质量的绝对值，并且它们的总和可以满足宇宙学测量的上界，∑j | mj | <0.12 eV。 用于无中微子双β衰变的有效马约拉纳中微子质量低于当前上限，并以〈mββ〉 =（0.34,2.3）×10-2 eV的形式获得。 此外，可以从一个6维算子中感应出双电荷的希格斯H±±衰变到最终的μ±τ±最终状态，并且不会被抑制，并且其分支比与H±±→W±W±衰变兼容。 希格斯三重态的真空期望值为O（0.01）GeV。

展示了原始2006年中微子质量通过暗物质的辐射跷跷板模型的变体，自然地实现了反向跷跷板的概念。 这里的暗物质候选者是三个真正的单重态标量中最轻的一个，它们也可能带有风味。

我们研究中微子质量的I型和II型跷跷板起源的标准模型在左右对称扩展中的中微子双β衰减。 由于规范对称性的增强以及标量扇区的扩展，此模型中有几种新的无中微子双β衰变的物理源。 忽略左右轨玻色子混合和轻中微子混合，我们首先分别计算I型和II型主导跷跷板对无中微双β衰变的贡献，并与标准轻中微子贡献进行比较。 然后，我们通过考虑I型和II型跷跷板的存在来重复练习，这对轻中微子质量的贡献不可忽略，并显示各个跷跷板案例的结果差异。 假设新的标量玻色子和标量在TeV附近，那么我们就必须限制模型的不同参数（包括重中微子和轻中微子），而要保持新物理对无中微子双β衰变幅度的新贡献不超过GERDA设置的上限。 实验，并且还满足于轻子风味违规，宇宙学和对撞机的界限。

我们提出了中微子马约拉纳矩阵Mν中的μτ置换反对称性的复杂扩展。 后者可以通过在中微子场上进行适当的CP转换来实现。 结果表明，Mν的最终形式与μ置换对称性的复杂（CP）扩展简单相关，具有相同的现象学后果，尽管它们的群体理论起源非常不同。 对于由两个强层次右手性中微子N 1和N 2引起的最小跷跷板，我们将详细研究这些后果，结果是狄拉克相最大，而两个马约拉纳相为0或π。 相对于正在进行和即将进行的实验，我们进一步提供了关于ββ0ν过程的最新讨论。 最后，在这种情况下，将通过瘦素生成进行重生的彻底处理，主要是假设由N 1的衰变产生的轻子不对称性仅在这里被N 2产生的不对称性冲走。 从获得正确的重子不对称参数观测范围的约束条件中，可以确定N 1的质量的上下限严格，然后阐明N 2的作用。 附录中讨论了轻度分层的右手性中微子情况（包括准生成可能性）。

解决强CP问题的PQ机制和解释中微子质量小的跷跷板机制可能以PQ对称破坏规模和跷跷板规模起源于共同点的方式联系在一起。 取决于如何实现PQ对称性和跷跷板机制，人们对颜色和电磁异常的预测不同，可以在将来的轴突暗物质搜索实验中进行测试。 因此，我们构建了各种PQ跷跷板模型，这些模型从（非）超对称标准模型中得到了最小限度的扩展，因此与标准KSVZ和DFSZ模型相比，在轴-光子-光子耦合上设置了不同的基准点。

辐射产生的中微子质量（mβ）与超对称（SUSY）断裂成比例，这是SUSY非重整定理的结果。 在这项工作中，我们研究了SUSY辐射跷跷板模型对SUSY Breaking的依赖性。 除了来自那些参与弱电对称破坏（贡献）的来源的贡献之外，这些贡献还体现在“ FH”，“ F”，“ 0”和“ D”。 =gâH“H“HHâ€:copyright:0，以辐射方式生成的m½也可以从与EWSB无关的来源（贡献）中获得贡献。 我们指出，最近的文献忽略了纯贡献（Δμ/ M），它可以以与扰动理论的主导次序相同的扰动理论阶数产生。 我们表明，存在现实的辐射跷跷板模型，其中对mβ的前导贡献与该成正比。 据我们所知，文献中没有具有这种特征的模型。 我们对最简单的模型拓扑及其对。 我们显示，在一环实现中，LLHH运算符至少受¼msoft/ M3或msoft2 / M3抑制。 我们基于单环II型跷跷板构造了一个模型示例。 这些模型的一个有趣的方面在于，生成领先顺序mβ的软效果的规模可以很小，而不会与新粒子质量的下限相抵触。