我们有兴趣使用 CN 方法获得一维热传导方程的稳态解。 边界条件是：在 x=0 和 0.3 m 处 T=300 K，在所有其他内部点处 T=100 K。 α = 〖3*10〗^(-6) m-2s-1 . 这里，t=30 分钟，Δx=0.015m 和 Δt=20 秒

Navier-Stokes-numeric-solution-using-Python- 适用于线性，非线性对流，一维和二维的Burger's和Poisson方程，使用标准壁函数的一维扩散方程，具有Dirichlet和Neumann BC的二维导热对流方程，完整的Navier-Stokes方程以及与Poisson方程耦合的腔体和二维通道流。

隐式格式的MATLAB代码二维非稳态热传导 该存储库提供了Fortran 90代码，以解决二维非稳态热传导问题： 包括用显式和隐式离散方法编程的数值解。 给出了对该问题的解析解（拉普拉斯方程），以验证数值解。 所有方程式都由。 内容 问题定义 矩形区域中定义的二维非定常导热问题的控制方程为 边界条件是 其中，和分别是密度，比热容和热导率。 无量纲拉普拉斯方程 定义，，，，从而可以将Laplace方程的项转换为 然后可以得出一个无量纲的控制方程式： 而无量纲的边界条件是 在哪里和。 数值解 下面列出的物理参数将在以下仿真和分析中使用。 此外，选择网格的方向和方向分别为 您可以在params.f90更改所有这些变量的值。 显式方法 整数数值公式可以用显式格式编写： 假设和，以上公式可以简化为 在哪里 ， ， ， 。 和分别是网格节点的数量。 边界条件： 南：何时、、 北：何时， 西：何时、、 东：、、、 西南：何时、、 西北：何时、、 东南：何时、、 东北：、、、 注意：仅当扩散数为时，显式方法才可用。 隐式方法 整数数值公式可以隐式格式编写： 假设和，以上公式可以简化为 在哪里 ， 。

顺序耦合热应力分析 -- 在热传导分析中，温度是未知量  求解温度场 -- 在应力分析中，位移是未知量 节点的温度作为已知的外部载荷来产生热应变: -- 对于静力学分析计算应变: 应力求解: 这样，热场通过以下方式影响机械场: 热膨胀(收缩) 与温度相关的机械属性

Matlab 的热传导工具箱提供了一组函数，用于通过有界区间的解析方法和均质材料的数值方法（显式、隐式、Crank-Nicolson）和数值方法（显式、隐式、Crank- Nicolson) 用于非均质材料。 所有函数都由傅立叶热传导方程描述。 对 Dirichlet 和 Neumann 边界条件求解了传导传热。 这些功能通过 HC_test_h.m（均质材料）和 HC_test_nh.m（非均质材料）进行测试。 作者： 莫妮卡·泽科娃和扬·特帕克（斯洛伐克科希策技术大学） 详细说明可以在链接中找到： http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0096300314017974

热传导方程问题的matlab解法，是用区域分解方法解决pde（偏微）问题。是用matlab写的，请尝试运行。

热传导方程有限差分法的MATLAB实现 适用于解决热传导方面的偏微分问题

用有限元差分发求解一维热传导，并作做出二维图线和三维温度变化图像

在本程序中，使用三种方法来解决热传导问题。 这个问题在 MN Özisik, Heat Conduction, Wiley, New York, 1980 中给出。我们使用 pdepe，基于拉普拉斯变换解析反演的短时间解，最后是基于拉普拉斯变换反演的傅立叶级数近似方法的数值解。 所有结果都被绘制出来并表现出完美的一致性。

热传导一共三种形式，一种是导热，对流和辐射。 本word通过两个实例才演示一下计算过程。 该部分内容主要包含两个算例： 1-多层材料的稳态导入计算 2-瞬态的热计算