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大型强子对撞机前向（LHCf）实验旨在使用LHC验证宇宙射线物理学中使用的强子相互作用模型。 重子的产生是了解宇宙射线阵雨发展的关键点之一。 我们报告的LHC s = 7 TeV质子与中子能级α的快质子碰撞的中子能谱从8.81到8.99，从8.99到9.22，以及从10.76到无穷大。 在展开检测器响应之前，从Arm1和Arm2的两个独立量热仪获得的测得的能量谱显示出相同的特征。 我们使用基于贝叶斯理论的多维展开方法展开测得的光谱，并将展开的光谱与当前的强子相互作用模型进行比较。 QGSJET II-03模型在与我们的结果相似的最高伪快速范围内预测了高中子生产率，而DPMJET 3.04模型在较低的伪快速范围内很好地描述了我们的结果。 但是，没有模型能够完美地解释整个伪快速范围内的实验结果。 实验数据表明，相对于光子产生，中子产生速率要比此处研究的任何模型预测都高。

通过利用LHC的ALICE实验测量的质子-质子和质子-铅碰撞中的两个粒子相关性，通过射流破碎的横向动量（j T）分布研究了射流的横向结构。 在每个事件中使用最高的横向动量粒子作为触发粒子，并在此研究中探索3 <p Tt <15GeV / c的区域。 测得的分布显示出明显的窄高斯分量和宽的非高斯分量。 基于Pythia模拟，窄分量可能与非微扰强子化有关，而宽分量可能与量子色动力学分裂有关。 与强子化过程的普遍性期望相一致，窄组分的宽度显示出对触发粒子的横向动量的弱依赖性。 另一方面，宽组件的宽度显示出上升的趋势，表明分支的增加为更高的横向动量。 在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV的pp碰撞中以及在s NN = 5.02 $$的p–Pb碰撞中获得的结果= 5.02 $ TeV在不确定性内是相容的，因此未观察到明显的冷核物质影响。 将结果与CCOR和PHENIX的先前测量结果以及Pythia 8和Herwig 7仿真结果进行比较。

使用大型强子对撞机的CMS检测器研究了sNN = 5.02TeV的核子-核子（NN）质心能量在pPb碰撞中的包容性射流产生。 分析了对应于30.1 nb -1的综合亮度的数据样本。 射流横向动量谱是在NN质量中心框架中覆盖范围-2.0 <αCM<1.5的七个伪快速区间中研究的。 比较了喷气机的产量在向前和向后的伪快速运动，并且在测得的运动学范围内没有观察到关于α·CM = 0的明显不对称性。 将pPb系统中的测量值与通过在s = 7TeV的pp碰撞中从先前测量中外推获得的参考喷射光谱进行比较。 在所有伪快速范围内，包括次要阶扰动QCD计算所预测的，在包容性喷气飞机生产中的核修饰很小，该方法将核效应纳入了parton分布函数中。

为了评估在超相对论性离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体的特性，大型强子对撞机的ATLAS实验测量了平均横向动量与流动谐波之间的相关性。 该分析使用铅-铅和质子-铅碰撞的数据样本，该样本是在每个核对对的质心能量为5.02 TeV时获得的，对应于$ 22〜\ upmu \ text {b} ^ {-1 } $$22μb-1和$$ 28〜\ text {nb} ^ {-1} $$ 28nb-1。 使用修改后的皮尔逊相关系数和带电粒子轨迹逐个事件进行测量。 在铅-铅碰撞中测量了二次，三次和四次流动谐波的修正皮尔逊相关系数，并将其作为事件中心度的函数，量化为带电粒子数或参与碰撞的核子数。 对带电粒子横向动量的几个间隔执行测量。 所有研究谐波的相关系数都表现出很强的中心性演变，而这种变化仅在很小程度上取决于带电粒子的动量范围。 在质子-铅碰撞中，针对二阶流动谐波测量的修正的皮尔逊相关系数仅显示出弱的中心依赖性。 通过基于流体动力学模型的预测定性描述铅-铅数据。

CMS协作小组首次展示了在sNN = 5.02TeV的核子-核子质心中心发生质子-铅（pPb）碰撞时，质子-铅（pPb）碰撞产生的魅惑夸克喷射流的横截面。 在s = 2.76和5.02 TeV的质子-质子（pp）碰撞中产生的夸克喷气机。 通过比较相同能量下的pPb和pp碰撞系统的产率，在sNN = 5.02TeV的pPb碰撞中，从55到400€GeV / c的魅力射流的核修饰因子

在本文中，我们建议使用卷积神经网络（CNN）来改善轻子对撞机上希格斯玻色子-胶子有效耦合的精度。 CNN用于识别希格斯玻色子和Z玻色子相关的生产过程，希格斯玻色子在质心能量250 GeV和积分光度5 ab处衰变成胶子对，而Z玻色子衰变成轻子对。 -1。 通过使用CNN，有效的耦合测量的不确定性可以使用pythia数据从1.94％降低到约1.28％，使用蒙特卡罗模拟中的herwig数据可以从1.82％降低到约1.22％。 此外，使用不同最终状态成分的CNN的性能表明，领先和次领先射流成分的能量分布在识别中起主要作用，与使用常规CNN相比，使用CNN进行有效耦合的最佳不确定性降低了约35％。 方法。

可观察到的喷气机子结构已经大大超出了大型强子对撞机标准模型的物理搜索程序。 先进的工具受到理论计算的启发，但从未对数据和射流子结构可观测值的计算进行直接比较，这些计算结果超出了对数近似法。 这样的观测不仅对于探测强子对撞机尚未探明的QCD的共线状态具有重要意义，而且对于增进对大型强子对撞机许多研究中所使用的射流子结构特性的理解也具有重要意义。 这封信记录了在强子对撞机上第一个射流子结构量的测量结果，该计算结果的精确度接近于对数。 归一化的微分截面是作为log10ρ2的函数进行测量的，其中ρ是软滴质量与无室射流横向动量之比。 该数量是通过ATLAS探测器记录的s = 13 TeV质子-质子碰撞的32.9 fb-1的双喷射事件测量的。 展开数据以校正检测器的影响，并将其与精确的QCD计算和前导对数粒子级蒙特卡洛模拟进行比较。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用ATLAS探测器在大型飞机上记录的数据，测量了与轻子衰减的Z玻色子（Zjj）相关的两个射流的横截面。 强子对撞机，对应的综合光度为3.2 fb -1。 相对于占主导地位的Drell–Yan Zjj过程，在一个基准区域中提取了电弱Zjj横截面，以增强电弱贡献，该过程使用数据驱动的方法进行了约束。 对于大于250 GeV的双喷射恒定质量，测得的基准电弱截面为σEWZjj= 119±16（stat。）±20（syst。）±2（lumi。）fb，而34.2±5.8（stat。）±5.5（ 对于大于1 TeV的dijet不变质量，系统syst。）±0.7（lumi。）fb 标准模型预测与测量结果一致。 还对六个不同的基准区域（包括电弱和Drell–Yan Zjj生产）做出了贡献的Zjj横截面测量。

基于FPGA和STM32的相位差测量源码，初学时所写代码，理解有限，仅供参考，能够学习交流，博主工作进入正轨，鲜有时间编写回复博客。