我们考虑将重子手性微扰理论的单核部分扩展到低能区域之外。 这种方法对更高能量的适用性限于小的散射角，即不能解决强子的夸克结构的运动区域。 主要思想是根据新的功率计数重新安排低能量有效的拉格朗日方法，并利用自由选择回路图的重归一化条件。 我们通过选择一个滑动标度来推广重子手性微扰理论的单核扇形区的扩展的基于质壳的方案，即，我们将运动点周围的物理幅度扩展到阈值之外。 这就要求引入复数值的重新归一化的耦合常数，该常数可以从实验数据中提取，也可以使用固定在阈值区域的耦合常数的归一化组演化来计算。

我们在重子重子手性扰动理论中推导了轴突-核子相互作用拉格朗日直至下一个到下一个领先顺序。 有效的轴突-核子耦合计算为百分之几的精度。

强子物理学中的洛伦兹和CPT违反必须与基础夸克和胶子层的对称违反联系在一起。 手性摄动理论提供了一种方法，可以将带电荷的Parton场的拉格朗日密度中可能出现的新颖算子转换为等效介子形式，以用于介子和重子级的有效理论。 我们将从最小标准模型扩展中将该技术的应用扩展到违反Lorentz违规和可能违反CPT的运营商的研究。 对于4维算子，与具有相同Lorentz结构的基础夸克算子和胶子算子有关的重子级算子的系数之间存在非平凡的关系。 此外，在3维算子从夸克和胶子能级到强子能级的映射（这是首次在此处考虑）中，许多强子可观测量根本不包含新的低能耦合常数，这使得可能 将使用一种强子的实验得出的范围直接转换成强子区完全不同的角的范围。 这样一个显着的结果是，对于SU（3）f八位位重子的Lorentz和CPT违反系数的差aBμ-aB'μ的界线（在10-15-15-20 GeV范围内），通过替换a来改变其结构 单价d夸克by夸克。 从来没有人提出过如何限制这种差异的建议。

我们通过将时间有序微扰理论应用于SU（3）重子手性微扰理论的Lorentz不变公式，研究重子-重子散射。 我们得出相应的图解规则，特别注意由动量依赖的相互作用和具有非零自旋的粒子的传播器引起的复杂性。 我们将有效势定义为时间序列图的两个重子不可约贡献的总和，并推导了散射振幅积分方程组，该系统提供了Kadyshevsky方程的耦合通道泛化。 所获得的前导重子-重子势能可微扰地重新归一化，并且相应的积分方程在所有分波中都具有唯一解。 我们以P03子波中的核子-核子散射为例，讨论改善（有限）环积分的紫外线收敛所需的附加有限减法问题。 假设可以微调地处理超出前导顺序的校正，我们将获得一种完全可重整化的形式主义，可以用来研究重子-重子散射。

在重子重子手性扰动理论中，以大循环Nc极限（一环阶）分析重子的非轻子衰减中的s波衰减幅度，其中Nc是色电荷数。 具有八位位组和十重子中间状态的回路图被系统地纳入分析，并考虑了十位八位组质量差的影响。 由于QCD重子的大Nc自旋风味对称性，不同的单环图之间存在大Nc抵消。 大Nc重子手性扰动理论的预测与1 / Nc扩展的期望值和实验数据都非常吻合。

在这项工作中，我们使用手性扰动理论系统地研究了有魅力的介子和底部矢量介子的辐射衰减和磁矩，直至单环水平。 我们在SU（2）和SU（3）情况下展示结果，并分别在回路图和未知图中分配了质量。 在保持质量分裂的SU（3）情况下，D *和B *介子的衰变率为ΓD** 0→D¯0γ= 16.2-6.0 + 6.5 keV，ΓD*-→D-γ= 0.73- 0.3 + 0.7 keV，ΓDs*-→Ds-γ= 0.32-0.3 + 0.3 keV，ΓB* +→B +γ= 0.58-0.2 + 0.2 keV，ΓB* 0→B0γ= 0.23-0.06 + 0.06 keV，ΓBs * 0→Bs0γ= 0.04-0.03 + 0.03 keV。 D *-→D-γ的衰减宽度与实验测量值一致。 作为副产物，D ** 0和Ds *-的全宽分别为Γtot（D¯* 0）≃77.7-20.5+ 26.7 keV和Γtot（Ds *-）≃0.62-0.50+ 0.45keV。 我们还计算了重矢量介子的磁矩。 我们的工作中得出的解析手性表达式将有助于将来对晶格QCD模拟的外推。

在明显的相对论重子手性扰动理论中，研究了中微子和反中微子在核子目标上诱导的中性电流单小子产生，其中显性Δ（1232）自由度高达O（p3）。 在低能的情况下，适用手性摄动理论，不同反应通道的总截面表现出相当大的非共振贡献，这在中微子振荡和截面实验（如GENIE和NuWro）中广泛使用的事件发生器中不存在 。

最近的实验进展重新激发了对重味强子的理论兴趣。 在这项工作中，我们用自变量重子手性扰动理论（BChPT）和质壳扩展重整化（EOMS）研究自旋1/2的单重子重子的磁矩，直至次高阶。 方案。 借助夸克模型和重夸克自旋风味对称性，固定了相关的低能常数（LEC）g1-4，而其余的d2，d3，d5和d6通过拟合晶格QCD介子质量来确定。 相关数据。 如此确定了LEC，我们预测了自旋1/2单引子重子的磁矩，并将其与其他方法的磁矩进行了比较，发现我们的预测的绝对值通常比其他方法的绝对值小。 与我们拟合的点阵QCD数据相关。 因此，需要进行更多的研究来阐明这种情况并更好地理解单键重子的性质。

我们已经系统地研究了十重子（T）到八位字节（B）的重子（$$ T \ rightarrow B \ gamma $$ T→Bγ）的磁矩跃迁到下一个至领先的阶次，以及四倍于 在重质重子手性摄动理论的框架中，次优的顺序。 我们的计算包括循环中的中间十重态和八位重子状态的贡献。 在整个计算过程中，我们采用了小规模方案，没有直接考虑1 / M反冲校正。 我们将八位位组和十重子重子质量分裂$$ \ delta $$δ，小矩量p和偶子质量$$ m _ {\ phi} $$ m count视为相同阶次的小尺度参数，记为$ $ \ epsilon $$ ϵ。 我们关于过渡磁矩的结果表明，手性膨胀具有较好的收敛性。 解析表达式对于十项电磁特性的晶格模拟的手性外推可能有用。

我们在重子手性扰动理论中计算了领先的两个环阶处的δ共振宽度。 这提供了领先的介子-核子-δ耦合和介子-δ耦合之间的相关性，这与分析介子-核子的散射和其他过程有关。