我们探索了通过向活动中微子添加轻质无菌中微子，从三重中微子混合生成中微子混合矩阵的非零Ue3元素的可能性。 较小的主动-无菌混合可提供与三峰最大混合所必需的偏差，以产生不同于最大的非零θ13和大气混合θ23。 假设没有违反CP，我们将在当前中微子振荡数据的背景下研究无菌中微子的现象学影响。 三次最大模式被破坏，使得三次最大混合的第二列在中微子混合基质中保持完整。

我们构建了在现象学上可行的轻子质量模型，并基于带电的轻子和中微子区中的残差对称性Z3T或Z3ST和Z2S分别分解为模块化A4不变性。 在这些模型中，中微子混合矩阵是三最大混合形式。 除了成功描述带电的轻子质量，中微子质量平方差以及大气和反应堆中微子混合角θ23和θ13之外，这些模型还预测了狄拉克最轻中微子的值（即绝对中微子质量标度） 和中性点CP违背（CPV）相，以及i）太阳中微子混合角θ12和角θ13（确定θ12），ii）Dirac CPV相δ和 角θ23和θ13），iii）中微子质量之和与θ23，iv）无中微子双β衰减有效马约拉那质量和θ23，以及v）两个马约拉那相之间。

我们将最近提出的用于非对称纹理的SU（5）×T13模型扩展到向上的夸克和跷跷板扇区。 分层的夸克夸克质量是由高维算子生成的，这些维算子涉及家庭-单数希格斯，规范-单数家庭和矢量样信使。 复数-三倍最大跷跷板混合源于最少数量的家庭的真空结构，导致跷跷板公式的Yukawa和Majorana矩阵之间对齐。 引入四个右旋中微子，可以得到轻中微子质量的正常排序，其中mν1= 27.6 meV，mν2= 28.9 meV，mν3= 57.8 meV。 它们的总和几乎使普朗克的宇宙学上限（120 meV）饱和。 右旋中微子质量用两个参数表示，用于特定的家庭真空准直选择。 我们预测CP Jarlskog-Greenberg不变量为| J | = 0.028，与当前的粒子数据组（PDG）估计一致，而Majorana不变量| I1 | = 0.106和| I2 | = 0.011。 模型参数的符号歧义性导致不变质量参数|mββ|的两种可能性：13.02或25.21 meV，均在最严格的实验上限（61–165 meV）的数量级内。

针对传统直流变换器升压能力不足的问题,在二次型Boost变换器的基础上,结合开关电感单元具有提高升压比的优点,提出了混合二次型Boost变换器.详细分析了混合二次型Boost DC/DC变换器输入电感L1=L2、L1>L2和L1<L2情况下的工作原理.与传统二次型Boost变换器相比,混合二次型Boost变换器升压比更高,输入电感较小.在理论研究基础上,通过搭建实验样机,验证了混合二次型Boost DC/DC变换器的可行性.

烟气选择性催化还原(SCR)系统的流场影响氨氮混合及反应物停留时间进而影响脱硝效率。基于fluent 6.3软件,对某300 MW亚临界机组的SCR系统的流场及氨氮混合情况进行了数值模拟。结果表明:在该SCR脱硝系统中,因烟道布置中存在截面变化的大小头及急转弯头,反应器前烟道流场出现严重不均。氨喷射(AIG)下游速度标准偏差达20.9%,速度角度标准偏差为23.5%;反应器入口速度偏差达17.3%,存在大面积速度低于4 m/s的区域,会堵塞催化剂,影响脱硝反应。流速不均导致氨氮混合较差,AIG区域下游氨氮物质的量比偏差高达47.2%,反应器入口近50%区域氨氮摩尔比低于0.8,严重偏离脱硝反应系数比1,脱硝效率仅66.48%。该系统整体压降较高,运行经济性较差。

QCD的Abelian分解将胶子分解为中性结合胶子（神经元）和有色价胶子（色子），从而将夸克模型自然地概括为夸克和色子模型，这可以在强子光谱学中发挥中心作用 。 我们讨论了色反射对称性，夸克和色子模型的基本对称性，并解释了它如何描述QCD中的胶球和胶球-石英混合。 我们提供了在低于2 GeV的0 ++，2 ++和0- +扇区中胶球-水族馆混合的数值分析，并表明在0 ++扇区中f0（500）和f0（1500）中，2 + +扇区f2（1950），在0- +扇区中，η（1405）和η（1475）可识别为主要胶球状态。 我们讨论了结果的物理含义。

我们结合胶粘剂融合的最新计算的三环虚拟校正和实数的近似处理，给出了对胶合熔合希格斯玻色子产生截面的混合QCD-电弱贡献的下一阶（NLO）QCD校正的估计。 在软近似中发射。 我们发现，混合QCD-electroweak贡献的NLO QCD校正与QCD Higgs生产的NLO QCD校正几乎相同。 我们的结果证实了Anastasiou等人对这些O（ααs2）效应的早期估计。 [J. 高能物理 （《科学与技术》 2006年第04期（2009）003]），并为QCD的因式分解近似和电弱校正提供了进一步的支持。

用感应炉、MgO坩埚把1.5 kg的锰合金溶化后恒温至1 700~1 750 K,用Al2O3管向该熔体中顶吹入0~300 mL/min的CO2/N2气体,测算了顶吹精炼过程中Mn元素在金属熔体中的传质系数。结果表明,气体流量对Mn传质系数影响较大,当流量从0增加到300 mL/min时,Mn的液相传质系数从6.16×10-4cm/s增加到2.09×10-3cm/s。该方法可提高电硅热法生产低碳锰铁资源和能源的利用率。

选择山东菜园矿的气煤和山西古交矿的焦煤的平衡水煤样对不同浓度的CH4和CO2混合气体进行了吸附-解吸实验,分析了CH4和CO2在吸附-解吸过程中各组分浓度的变化规律,并探讨分析了实验过程中出现高压阶段吸附量小于低压时的原因.结果表明,不同浓度的CH4和CO2混合气体的解吸曲线都滞后于吸附曲线;相同条件下,焦煤的吸附量大于气煤的吸附量;CO2与CH4浓度之比越大,气体的吸附量越大;吸附过程中,CO2组分的吸附速率是先快后慢,而CH4组分的吸附速率先慢后快,解吸时则相反.吸附和解吸平衡时,游离相中的CO2浓度低于原始混合气体中的CO2浓度,CH4浓度高于原始气体中CH4浓度.实验结果证实了CO2在与CH4的竞争吸附中占据优势,注入CO2可以有效地置换或驱替煤层CH4,注入CO2气体的数量越大、相对浓度越高,单位压差CH4解吸率和CO2吸附率就越高.

matlab编写二元函数的计算代码二元混合共沸行为 这些是我为2018年的物理化学实验室会议准备的代码，因此我不必使用我的教授提供的VBA，因为我喜欢这样做，因为我刚发现了如何使用暴力手段并想编写算法:) 这两个代码输入了两个组分的一些已知参数，并根据组分组成之一随温度的变化预测了气液平衡。 其中一种代码在没有任何活动系数的情况下进行了计算，因此根本无法预测任何共沸行为（这与实际情况有所不同）。 第二个代码吸收了活度系数，并且正确地吸收了共沸点，尽管仅在质量上（至少目前如此）。 至少对于甲醇和四氯化碳的混合物，我做了实验。 通过阅读报告刷新内存后，我将在自述文件中添加更多内容。 我还将在MATLAB代码中添加注释，以使其更容易理解。 干杯