报道了在最终状态下用光子或轻子等射流寻找新物理学的结果，这些射流具有较低的横向动量。 这项研究基于2012年使用CMS检测器在质心能量s = 8 TeV处收集的质子碰撞质子。样品的综合光度为19.7 fbâ1。 许多新物理学模型预测射流，电弱玻色子和几乎没有或根本没有横向动量的事件的产生。 示例包括超对称性（SUSY）的隐形模型，该模型可以预测SUSY近似守恒的电弱能级的隐藏扇区。 该数据用于在最终状态下用两个光子或带相反电荷的电子和介子搜索隐形SUSY签名。 相对于标准模型预期，没有发现过多的结果，并且将结果用于在隐身SUSY框架中设置对成对的壁虎。

使用大强子对撞机的ATLAS探测器对最终状态下的超对称性进行了搜索，该状态包含两个光子且缺少横向动量。 该搜索利用了在2015年以13 TeV的质心能量收集的3.2fb-1质子-质子碰撞数据。结合数据驱动和基于蒙特卡洛的方法，标准模型背景为 估计为0.27-0.10 + 0.22个事件。 在信号区域没有观察到事件； 考虑到预期的背景和它的不确定性，此观察结果隐含可见的横截面的模型无关的95％CL上限0.93 fb（3.0事件），这是由于超出标准模型的物理因素所致。 在规范化介导的超对称性破裂的广义模型的上下文中，该模式打破了类似bino的次轻质超对称粒子，这导致胶态的简并八位位态质量的下限为1650 GeV，与质量无关 较轻的类似野牛的中性动物。

报告了在具有光子和横向能量缺失的最终状态下寻找新物理学的结果。 该研究基于2015年使用CMS检测器在13 TeV的质心能量处收集的质子-质子碰撞样本，对应的综合光度为2.3 fb -1。 具有两个光子且横向能量显着缺失的最终状态用于在具有常规规范介导（GGM）超对称破坏的超对称（SUSY）模型中搜索超对称粒子。 相对于标准模型预期，没有观察到过多的结果，并且将结果用于在GGM SUSY框架中设置对葡糖酸对和壁对的产量的限制。 低于1.65 TeV的胶合糖质量和低于1.37 TeV的壁球质量以95％的置信度被排除。

提出了在最终状态下具有至少一个光子，较大的横向动量不平衡和较大的横向事件总活动的物理模型之外的物理搜索。 可以在规范介导的超对称模型中生成此类拓扑，在该模型中，成对产生的胶粘剂或夸克通过短寿命的中性基团衰减为光子和引力子。 数据样本对应于2016年在大型强子对撞机上CMS实验记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb -1的积分光度。事件没有明显过量 高于预期的标准模型背景。 简化的胶粘剂和胶料对生成模型解释了该数据，其中胶粘剂或胶料通过中性物质衰减成光子。 根据中性素质量和分支分数，在95％置信水平下排除了高达1.50-2.00 TeV的胶质糖质量和高达1.30-1.65 TeV的壁球质量。

使用具有光子，电子或介子且缺少大的横向动量的事件来表示搜索超对称性的结果。 该分析基于一个数据样本，该数据样本对应于由LHC产生并由CMS检测器收集的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb-1积分光度 在2016年。具有规范介导的超对称性破裂的理论模型预测了最终状态下光子的事件，以及电弱规范的玻色子衰减到轻子的情况。 搜索具有光子，轻子和横向动量缺失的事件是这些模型的敏感探针。 没有观察到超出标准模型流程预期范围的事件。 搜索结果在受量规介导的超对称破坏启发的简化模型的上下文中进行解释。 这些模型用于得出生产截面的上限，并为超对称颗粒的质量设置下限。 低于930 GeV的Gaugino质量在95％置信水平下被排除在简化模型中，其中电中性产生了中性基和焦炭基。 对于简化的胶粘剂和胶料对生产模型，在95％的置信水平下，胶料质量不超过1.75 TeV和胶料质量不超过1.43 TeV。

在pp碰撞中在7 TeV质心能量中心产生的高横向动量射流用于测量横向能量-能量相关函数及其相关的方位角不对称性。 数据是在2011年用大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的，对应的综合光度为158 pb -1。 选择标准要求事件中两个前导喷头的平均横向动量大于250 GeV。 蒙特卡洛事件生成器很好地描述了检测器级别的数据。 它们被展开到粒子级别，并以接近领先的精度与理论计算进行比较。 数据与理论之间的一致性很好，并提供了在大动量传递时微扰量子色动力学的精确测试。 从此比较，Z玻色子质量给定的强耦合常数被确定为s（mZ）= 0.1173±0.0010（exp。）→0.0026 + 0.0065（theo。）。

提出了使用至少两个轻子的事件来生产直接顶对的搜索，其中至少两个轻子包括质量不变的对偶对，与Z玻色子质量一致，射流标记为起源于b夸克和缺少横向动量。 这项分析是在2012年大型强子对撞机上使用ATLAS探测器收集的s = 8TeV质子碰撞数据进行的，对应于20.3 fb -1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的过量。 在模型的基础上提供了对结果的解释，该模型基于重对的顶夸克状态（t〜2）的直接配对产生，然后通过t〜2→Zt〜1衰减到较轻的对顶夸克状态（t〜1）， 对于自然界中介导的超对称破坏情形中的t〜1对产生，中性分子（χ〜10）是次轻的超对称粒子，并通过χ衰变产生Z玻色子和引力子（G〜）。 〜10âZG〜过程。

我们表明，在大型强子对撞机的质子-铅（p + Pb）碰撞中，彩色玻璃冷凝物（CGC）和流体动力学导致质构平均横向动量〈p⊥〉随质子速度而变化。 在流体动力学中，sincep⊥〉随着从零速度y = 0到质子碎片化区域的减少而减小，因为粒子数量减少了。 相反，在CGC中，饱和动量随着从y = 0到质子分裂区域的增加而增加，因此〈p⊥〉增加。 在大型强子对撞机上，两个模型之间的差异可能足够大，可以通过实验进行测试。

我们介绍了对纯核-核散射中非极化Drell-Yan（DY）对产生的详尽分析。 在核方面，我们使用核parton分布以及文献中可用的核parton横向分布的参数化。 介子的部分纵向和横向分布是最近在Nambu–Jona Lasinio（NJL）框架中进行的计算，并具有Pauli–Villars正则化。 NJL模型的规模是通过最小化过程来确定的，该过程将基于NJL进化的pion分布的NLO预测与快速差分DY横截面数据进行比较。 然后使用所得分布来描述直至第二对数精度的双链对的横向动量谱，直至2 GeV的横向动量。 在没有其他参数的情况下，可以找到可用的介子-核数据达成合理协议，从而证实了NJL描述介子部分结构的优点。 我们发现对分布的形状以及对双链对产生的平均横向动量有相当大的演化影响。 我们进一步讨论了从介子核DY数据中获得有关介子非极化的横向动量依赖部分分布的行为的信息的可能性。

我们提出了对非极化和横向极化核子的横向电荷和反常磁化密度的风味结构的研究。 我们考虑全息QCD中电磁形状因数的两种不同模型。 通过使用电荷和同位旋对称性分解核子的Dirac和Pauli形状因子，可以获得风味形状因子。 将结果与两个标准现象学参数化进行比较。