我们研究η形变的AdS2×S2×T6超弦的Poisson-Lie对偶。 η变形的背景满足II型超重力方程的一般化。 我们针对（i）完整的psu1,12 $$ \ mathfrak {p} \ mathfrak {s} \ mathfrak {u} \ left（1，\ left.1 \ right | 2 \ 右）$$超代数，（ii）完整的玻色子代数和（iii）Cartan子代数，其相应的背景有望满足标准的II型超重力方程。 前两种情况的度量和B字段是相同的，并通过对AdS2×S2×T6上的λ变形模型的解析连续性给出，其中圆环未变形。 但是，RR通量和膨胀系数会有所不同。 着眼于第二种情况，我们显式地得出背景，并与已知的λ变形模型在II型超重力中AdS2×S2上的已知嵌入的解析继续一致。

通过一组称为量子光谱曲线的函数方程，可以有效地解决AdS5×S5超弦谱及其双平面最大超对称Yang-Mills理论的光谱问题。 我们讨论了相同的概念如何应用于η形变的AdS5×S5超弦，这是具有量子群对称性的AdS5×S5超弦的可积变形。 该模型可以视为AdS5×S5超字符串的三角形式，例如XXZ和XXX自旋链之间的关系，或者香肠和S2 sigma模型。 我们通过将相应的基态热力学Bethe ansatz方程重新构造为解析Y系统，得出η形变弦的量子光谱曲线，并将其映射到解析T系统，在适当的量规固定后，该解析T系统将生成Pμ系统-量子 光谱曲线。 然后，我们讨论对这个系统的渐近性的约束，以找出特定的激发态。 在光谱级别，η形变的弦及其量子光谱曲线插值在AdS5×S5超弦和“镜像” AdS5×S5上的超弦之间，反映了η形变的弦的光谱和热力学数据之间存在更一般的关系。 尤其是，镜面AdS5×S5弦的光谱问题以及未变形的AdS5×S5弦的热力学是由我们的三角量子光谱曲线的第二有理极限来描述的，它不同于规则的未变形极限。

本文致力于在牛顿-卡坦背景下对（m，n）弦的分析。 我们从一般背景下对（m，n）弦的哈密顿约束开始，并对度量和NSNS和Ramond-Ramond两种形式的背景执行限制程序，这会导致严格的牛顿卡坦引力。 我们还分析了这些背景字段必须遵守的条件，以定义一致的世界表（m，n）-理论。 我们还讨论了在牛顿-卡坦重力作用下具有动态电场的D1叶片。

风电容量可信度是衡量风力发电对电力系统可靠性贡献的重要指标，准确快速地计算风电场可信容量是含风电系统规划的基础。处于同一风区空间位置临近风电场出力具有相关性，采用Copula函数描述空间相邻风电场之间的出力相关关系，构建多风电场出力的联合概率分布模型。在此基础上提出出力相关的多风电场容量可信度评估方法，并采用截弦法计算得到风电场的容量可信度。以加入风电的IEEE RTS-96系统为例，仿真结果验证了所提方法的正确性和有效性。

1. 使用 Canny 边缘检测器找到边缘图像。 2.从边缘图像中提取边缘（曲线）： 2a. 如果它们在一个范围内，则填充间隙并选择长边， 2b. 找到 T 形接头并将它们标记为 T 形角。 2c。 获取每个选定边 ${\Gamma}$ 的“状态”作为“循环”或“线”。 3. 使用小宽度高斯核平滑 ${\Gamma}$ 以去除量化噪声和琐碎的细节。 这种小规模的高斯平滑也提供了很好的角定位。 4. 使用尺度演化技术在平滑曲线上选择重要点。 5. 在平滑曲线的每个选定点，按照 CPDA 技术使用三个不同长度的弦计算三个离散曲率。 6. 在 的每个选定点处找到三个归一化的曲率，然后将它们相乘以获得曲率积。 7. 找到绝对曲率积的局部最大值作为候选角点，并通过与曲率阈值${T_h}$ 比较去除弱角点。 8. 计算上一步得到的每个候选角的角度，并与角度阈值${\delta}$进行比

《String Theory and M-Theory a modern introduction》 KATRIN BECKER,Texas A & M University MELANIE BECKER,Texas A & M University and JOHN H. SCHWARZ California Institute of Technology 《弦论和M理论：现代导论(英文版)》 作者：[美]K·贝克＆M·贝克＆J·H·施瓦茨 剑桥大学出版社(Cambridge)-2007

弦截迭代法、Newton迭代法、Newton下山法等算法； 求非线性方程x5-3x3+x-1= 0在区间[-8,8〕上的全部实根；

牛顿法，弦截法，抛物线法解非线性方程组 matlab程序

牛顿法和弦截法求方程根的C++程序，很好的实现迭代求根

陈丹琦弦图课件，2009年1月全国信息学冬令营讲稿，求完美消除序列，弦图及区间图性质