用QCD和规则方法研究了介子在核质中的弥散关系。 在稠密的介质中，由于破碎的洛伦兹不变性，矢量粒子的纵向和横向模式可以具有独立修改的色散关系。 利用全套独立算子和直至维数6的相应Wilson系数，利用变化的密度和动量分析analyzed介子QCD和规则。 对于纵模和横模，介子质量的非平凡动量依赖关系具有相反的符号。 具体来说，对于纵向模式，质量减少了5 MeV，而对于横向模式，质量的增加总计为7 MeV，两者的动量尺度均为1 GeV。 在不区分纵向极化和横向极化的实验中，原则上可以将其视为在大动量下两个分开的峰。 然而，考虑到扩大的影响，动量依存性很可能会被视为很小但为正的有效质量偏移，并且对于非零动量会增加有效宽度。

我们介绍了对纯核-核散射中非极化Drell-Yan（DY）对产生的详尽分析。 在核方面，我们使用核parton分布以及文献中可用的核parton横向分布的参数化。 介子的部分纵向和横向分布是最近在Nambu–Jona Lasinio（NJL）框架中进行的计算，并具有Pauli–Villars正则化。 NJL模型的规模是通过最小化过程来确定的，该过程将基于NJL进化的pion分布的NLO预测与快速差分DY横截面数据进行比较。 然后使用所得分布来描述直至第二对数精度的双链对的横向动量谱，直至2 GeV的横向动量。 在没有其他参数的情况下，可以找到可用的介子-核数据达成合理协议，从而证实了NJL描述介子部分结构的优点。 我们发现对分布的形状以及对双链对产生的平均横向动量有相当大的演化影响。 我们进一步讨论了从介子核DY数据中获得有关介子非极化的横向动量依赖部分分布的行为的信息的可能性。

我们在主注入器束中使用宽带中微子，中微子能量峰值为6 GeV，以高统计量测量烃上的中微子带电电流准弹性状散射。 根据μ子的纵向（p∥）和横向（p⊥）动量报道了双微分截面。 横截面轮廓与轻子动量分量的近似关系由常规的基于发电机的模拟进行了描述，但是，在纵向动量范围为3–5和9–20 GeV / c的情况下，观察到横向动量在0.5 GeV / c以上时存在差异。 在扩展到10 GeV2的Q2的四个十年范围内，测量了单个差分横截面与动量传递平方（dσ/ dQQE2）。 依靠偶极子形状因数的发电机预测并未完全再现Q2范围为0.3-10 GeV2的横截面转换和衰减。 我们的测量可以探测强子电流的轴向矢量含量，并对使用电子-核子弹性散射获得的电磁形状因子数据进行补充。 这些结果有助于振荡实验，因为它们探测了原子核内各种相关性和最终状态相互作用效应的重要性，这些效应对探测器中的可见能量具有不同的影响。

我们提出了对非极化和横向极化核子的横向电荷和反常磁化密度的风味结构的研究。 我们考虑全息QCD中电磁形状因数的两种不同模型。 通过使用电荷和同位旋对称性分解核子的Dirac和Pauli形状因子，可以获得风味形状因子。 将结果与两个标准现象学参数化进行比较。

电磁形状因数用于探索核子及其奇异伴侣的内在结构。 在低能量下进行电子散射时，可以推导出核子的电磁矩和半径。 由于超子的不稳定特性，相应的超子实验是有限的。 仅对于一个过程，它就具有优势：中性Sigma超子衰减到Lambda超子以及真实或虚拟光子。 由于相空间有限，由Sigma-Lambda过渡形状因子引起的效应与QED辐射校正竞争，从而衰减了$$ \ varSigma ^ 0 \ rightarrow \ varLambda e ^ + e ^-$$Σ0→Λe+ e -。 这些QED校正在当前工作中得到解决，其评估超出了软光子近似，即在Dalitz图的整个范围内，并且对辐射光子的能量没有限制。

我们报告了单核子扇区至四体Fock扇区截断（一个“标量核子”和三个“标量介子”）中标量Yukawa模型的首次非摄动计算。 应用了系统无扰动重归一化的光前哈密顿方法。 我们研究了n体准则和电磁形状因数。 我们发现，一体和二体贡献在耦合α≈1.7之前占主导地位。 当我们接近耦合α≈2.2时，我们发现四体贡献迅速上升并超过了二体和三体贡献。 通过与较低的扇区截断进行比较，我们显示出关于Fock扇区扩展的形状因子收敛。

我们确定中性点电流弱轴向电荷GAZ 0 = − 0.654 3 stat 5 sys $$ {G} _A ^ Z（0）=-0.654 {（3）} _ {\ mathrm {stat}} {{5 ）} _ {\ mathrm {sys}} $$，使用由晶格QCD计算的奇数夸克轴向电荷GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$。 然后，我们进行一个现象学分析，在此过程中，我们将动量传递区域0.24≲Q 2 form 0.71 GeV2中来自点阵QCD的奇怪的夸克电磁形状因子与来自MiniBooNE实验的（反）中微子-核子散射微分截面相结合，以确定中性电流 弱轴向形状因子GAZQ 2 $$ {G} _A ^ Z \ left（{Q} ^ 2 \ right）$$在0≲Q 2≤1 GeV2的范围内。 这产生了G A Z 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$ = -0.687（89）stat（40）sys的现象学值。 当GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$相较其现象学确定时，GAZ 0 $$ {G} _A ^ Z（0）$$的值受GA s 0 $$ {G} _A ^ s

自洽手性夸克-孤子模型是在大Nc限制下的相对论介子平均场方法，该方法在相等的立足点上描述了轻重子和重子重子。 在重夸克的无限重质量的范围内，重质重子可以看作是由介子均值场约束的Nc-1价夸克，而使重夸克成为颜色静态源。 该方案中重质重子的结构主要受轻夸克自由度支配。 在此框架的基础上，我们评估了地势最低的重子的电磁形状因子。 考虑了线性旋转1 / Nc和奇数电流夸克质量校正。 我们讨论重子与核子的电荷和磁密度。 带正电的重质重子的电荷半径的结果明确表明，重质重子是一个紧凑的物体。 给出了电子外形尺寸。 将Σc++的形状因子与晶格QCD的形状因子进行比较。 我们还将讨论磁性形状因数的结果。 将自旋为1/2的重子六边形的磁矩和磁半径与其他功和晶格数据进行了比较。

我们基于具有对称性守恒量化的手性夸克-孤子模型（QSM），研究了核子电磁形状因子的风味分解。 我们考虑旋转和线性奇夸克质量（）校正。 我们讨论了与最近的实验数据相比，风味分解的电磁形状因数的结果。 为了查看奇夸克的影响，我们将SU（3）的结果与SU（2）的结果进行了比较。 最后，我们讨论了非极化和极化核子的横向电荷密度。 在SU（3）QSM的中心附近，中子内部的横向电荷密度变成负数，这可以用奇怪的夸克的贡献来解释。

我们使用一种结合手性有效场理论（<math> χ EFT 的新近开发的方法来研究核子电磁形状因子（EM FFs） 数学>）和色散分析。 在<math> t > 4 M π 2 </ math>是使用弹性unit关系和<math> N </ </ math>构造的 mi> / D </ math>表示形式。 <ma