4阶广义CP对称性（CP4）在塑造多希格斯模型的标量和夸克扇区时出奇地强大。 在这里，我们将此框架扩展到中微子领域。 我们建立了两个简单的马洛纳纳中微子质量模型，它们的CP4完整无缺，类似于Ma的成因模型。 两种模型都使用三个希格斯二重态和两个或三个右旋（RH）中微子。 最小的CP4对称成烟模型仅使用两个RH中微子，导致三个非零的轻中微子质量，并包含一个内置机制，可通过相对准进一步抑制它们。 对于三个RH中微子，一个会生成I类跷跷板质量矩阵1，然后通过相同的成因机理对其进行校正，自然会导致两个中度微尺度的中微子。 这些最小的基于CP4的结构作为引入其他对称结构并探索其现象学后果的底漆。

我们基于两个右手的马约拉纳中微子的最小跷跷板模型中的瘦素生成，讨论了轻子混合矩阵中违反CP的Dirac相与宇宙学重子不对称之间的相关性，以及中微子风味的最大混合。 由于在模型中只有一个相位参数，因此在低能量下CP违反Dirac相的符号由观察到的宇宙重子不对称所固定。 根据最近CP破坏的T2K和NOνA数据，我们模型的狄拉克中微子质量矩阵仅针对中微子质量的正常层次结构是固定的。

讨论了中微子的Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata混合矩阵的指数参数化。 指数形式允许轻松分解和对违反CP的术语和Majorana术语进行单独分析。 根据有关中微子混合的最新实验数据，确定中微子的指数参数化矩阵的值。 推导了负责混合且不违反CP的纯旋转部分的矩阵项。 证明了夸克和中微子的互补性假设。 给出了基于最新数据和旧数据的结果比较。 基于迄今为止不精确的实验指示，关于中微子的CP违反，估计违反CP的参数值。 确认了指数参数化和违反CP的项变换的统一性。 显示了考虑到CP违反的指数矩阵对中微子质量状态向量的变换。

我们获得3-3 ary中微子混合矩阵U =UeâU½，Ue和U½为3Ã3unit矩阵的带电对角线化后的马约拉纳州相位的α21/ 2和α31/ 2的预测 轻子和中微子马约拉纳质量矩阵。 我们专注于Ue和U½的形式，以Dirac相η和U的标准参数化的三个中微子混合角以及角度和两个Majorana来表示±21/2和±31/2 样相φ21/ 2和φ31/ 2存在，通常在U½中。 所考虑的Uβ的具体形式由对称性（三重双，双最大等）固定或与对称相关联，因此U½中的角度是固定的。 对于这些形式和Ue的每种形式，允许重现三个中微子混合角φ12，φ23和φ13的测量值，我们得出相差（±21/2φ21/ 2），（±31/2×31/2）等，这完全取决于混合角度的值。 我们显示中微子马约拉纳质量项的广义CP不变性的要求意味着Î21= 0或and和3131 = 0或Ï。 对于这些值的2121和3131和最佳拟合值的¸12，¸23和¸13，我们提出中微子双β衰变的有效马约拉纳质量的预测，中微子质谱具有正态和反序。

假设观察到的3-中微子混合模式与（轻子）风味对称性的存在有关，对应于非阿贝尔离散对称群Gf，并且Gf分解为带电轻子的特定残余对称性Ge和Gν 和中微子质量项，我们得出中微子混合矩阵U的狄拉克相δ余弦的和规则。 考虑的剩余对称性为：i）Ge = Z2和Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； ii）Ge ＝ Zn，n＞ 2或Zn×Zm，n，m≥2且Gν＝ Z2； iii）Ge ＝ Z2且Gν＝ Z2； iv）Ge完全断裂，且Gν= Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2； v）Ge = Zn，n> 2或Zn×Zm，n，m≥2，Gν完全断裂。 对于给定的Ge和Gν，这样得出的coscoδ的求和规则在所采用的方法内是精确的，并且特别适用于任何包含Ge和Gν作为子组的Gf。 我们确定了在没有对无约束参数进行额外假设的情况下无法确定或无法唯一确定cos⁡δ值的情况。 在大多数情况下，一旦风味对称性Gf固定，就可以明确预测cosδδ的值。 在风味对称组Gf = S4，A4，T'和A5的这些情况下，我们提出cosδδ的预测，要求3-中微子混合参数sin2⁡θ12，sin2⁡θ13和s

我们发现轻质香料混合矩阵U应该具有部分μ–τ置换对称性|Uμ1| = |Uτ1|。 ，后者预测了标准参数化中Dirac CP违反相δ与三个风味混合角θ12，θ13和θ23之间的新颖关联。 输入Capozzi等人报告的这些角度的最佳拟合值，我们得到正常中微子质量排序中的预测δ≃255°，这与最佳拟合结果δ≃250°吻合良好。 在这方面，中微子的质量反序略微不利。 如果将此部分μ–τ对称性指定为|Uμ1| = |Uτ1| = 1/6，则可以重现现象学有利的关系sin2⁡θ12=（1-2tan2⁡θ13）/ 3和可行的二参数 对U的描述是在2006年首次发现的。此外，我们指出，由于|Uμ2| = |Uτ2|的轻微违反，可以解析θ23的八分圆和δ的象限。 和|Uμ3| = |Uτ3| 无论是在树级别还是在辐射校正方面。

给出了衰变Λc +→pK-K +和Λc +→pπ-π+的CP不对称性之间的差异。 使用LHCb检测器在2011年和2012年在质心能量为7和8 TeV处获取的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为3 fb-1。 候补Λc +被重建为Λb 0→Λc +μ-X衰减链的一部分。 为了最大程度地消除差异中的产生和检测不对称，通过将相空间相关的权重应用于Λc +→pπ-π+样本来对齐两个样本的最终状态运动分布。 这将积分CP不对称的定义更改为A CP wgt（pπ-π+）。 对两个样本都进行了校正，以实现跨五维Λc +衰减相空间的重构和选择效率。 发现CP不对称的差异是

我们研究了常规扰动QCD（PQCD）形式论中排他的非轻子衰变$$ B \ rightarrow \ chi _ {c1} K（\ pi）$ B→χc1K（π）。 详细给出了支化比和CP不对称的预测。 我们将我们的结果与可用的实验数据以及文献中存在的其他理论研究的预测进行比较。 看来$$ B \ rightarrow \ chi_ {c1} K $$ B→χc1K的分支比与早期分析相比更符合数据。 对于由Cabibbo抑制的$$ B_s $$ Bs衰减，分支比可以达到$$ 10 ^ {-5} $$ 10-5的量级，这对于实验观察将是直接的。 数值结果表明，相关衰减的直接CP不对称性很小。 $$ B ^ 0 \ rightarrow \ chi _ {c1} K_S $$ B0→χc1KS中混合引起的CP不对称非常接近$$ \ sin {2 \ beta} $$sin2β，这表明该通道提供了 测量Cabbibo-Kobayashi-Maskawa（CKM）角$$ \β$$β的另一种方法。 本工作中获得的结果可以通过LHCb和即将上市的Belle II的进一步实验进行测试。

我们研究了强子衰变$ B ^ \ pm \ rightarrow \ rho ^ 0（\ omega）\ pi ^ \ pm \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-\ pi ^ \ pm $中的局部直接CP违反，包括 由一个有趣的机制引起的效应，该机制涉及电荷对称性违反了$ \ rho ^ 0 $和$ \ omega $之间的混合。 当$ \ pi ^ + \ pi ^-$的低不变质量[$ m（\ pi ^ + \ pi ^-）_ {\ mathrm {low}} $]接近$时，我们计算局部积分直接CP违规 \ rho ^ 0（770）$。 对于调查的五个形状因子模型，我们发现，当$ 0.750 <m（\ pi ^ + \ pi ^-）时，模型中参数范围内的局部集成直接CP违规从$ -0.0752 $ $ -0.0290 $变化 _ {\ mathrm {low}} <0.800 $ GeV。 这个结果，特别是符号，与实验数据一致，并且与形状因子模型无关。 新的实验数据表明，区域$ 0.470 <m（\ pi ^ + \ pi ^-）_ {\ mathrm {low

SIMATIC NET PG/PC - PROFIBUS CP 5711 操作说明[手册]pdf,