在左-右孪生希格斯（LRTH）模型的框架中，我们考虑了最近一次在LHC上寻找高质子核共振的约束，并发现重中性玻色子ZH的质量低于2.76 TeV。 在这些约束下，我们研究了希格斯-格格勒耦合生产过程e + e-→ZH，e + e-→νeνe¯H和e + e-→e + e-H，上夸克汤河耦合生产过程e + e- →tt¯H，在e + e-对撞机上，希格斯自耦产生过程e + e-→ZHH和e + e-→νeνe¯HH。 此外，我们研究了希格斯玻色子的主要衰变模式，即h→ff′（f = b，c，τ），VV⁎（V = W，Z），gg，γγ。 我们发现LRTH效应相当大，因此e + e-对撞机上的希格斯玻色子过程可能是LRTH模型的敏感探针。

我们探索在未来的e-p对撞机FCC-eh上发现SU（2）L-三重标量双电荷分量的发现前景，提出以60 GeV的电子束能和50 GeV的质子束能工作 TeV。 我们考虑了带双电荷的希格斯玻色子连同轻子和射流的相关产生，以及随后迅速衰变为同号轻子对的现象。 标量三重态与带电轻子的O（1）Yukawa耦合会发生这种情况，这对于控制II型跷跷板中微子质量产生的三重态场的中性成分的合理较小的真空期望值是可以预期的。 我们介绍了针对两个不同最终状态的分析，即3l +≥1j和包含性的≥2l+≥1j通道。 仅考虑它对电子的衰变，我们发现质量为TeV的双电荷希格斯玻色子可以在3σ置信度下观察到，并且积分光度为O（200）fb-1，而质量为2 TeV 在几年的数据积累中进行了调查。 如果在μμ模式下触发信号，并且此信号对于TeV级双电荷希格斯玻色子具有完整的发光度低至O（50）fb-1，则在此通道中可以实现5σ发现，因此该信号基本上变为无背景信号 。 我们还强调了FCC-eh对Yukawa耦合的敏感性，该耦合是ee和μμ通道中双电荷希格斯玻色子产生的质量的函数。

我们研究了质子-质子对撞机产生的三个希格斯玻色子的产生，质子-质子对撞机的质心能量为100 TeV，所有这些都衰减为b型射流。 最终状态封装了迄今为止三重希格斯玻色子生产总横截面的最大部分，约为20％至20％。 通过构造详细的现象学分析，我们研究了两种情况：（i）一种情况，其中三重和四次希格斯玻色子自耦合被关于其标准模型（SM）值的新现象独立地修改，并且（ii）扩展了 在所谓的xSM的背景下，SM通过标量单标量来驱动一阶电弱相变。 在前者中，我们发现$$ {\ mathscr {O}}（1）$$ O（1）的竞争约束可以放在四次耦合上，而在后者中，我们证明有可能获得重要信息 关于扩展标量部门的结构。

计算了光子发射（初始状态辐射）在希格斯玻色子的直接生产过程的横截面中对未来高发光度电子和μ子对撞机的影响。 已经发现，对于电子对撞机，希格斯玻色子共振峰的顶部的横截面减小了0.348倍，对于μ子对撞机减小了0.548倍。 4.2 MeV（等于希格斯宽度）的质心能量的质心能量散布将使电子和μ子束的峰截面进一步减小0.170和0.256（QED和能量散布） 分别。 讨论了恢复QED计算中可能存在的不确定性。 提供了包括QED在内的线形横截面的数值结果以及许多质心能量散布值。

最小超对称标准模型（MSSM）的框架中提供了一个中子希格斯玻色子与光子在电子-正电子碰撞中的单一产生的完整单环预测，并特别注意每种类型的单个贡献 图。 该过程在树级别没有幅度，因此对单环影响和希格斯的基本动态直接敏感。 为了研究新物理学的影响，有四种不同的方案，其中包括质量和耦合与发现的希格斯玻色子一致的希格斯玻色子，以及搜索其他希格斯玻色子和粒子边界所允许的相当大的参数空间 ，在MSSM中选择。 标准模型和MSSM中横截面对c.m的依赖性。 通过考虑初始电子束和正电子束的极化来检查能量。 还详细研究了每种单回路图对总横截面的影响。 此外，针对每种情况，在平面mA-tanβ上扫描e-e +→γh0以及e-e +→γA0的总横截面。 完整的一环贡献对于在未来的电子-正负电子对撞机中分析超出标准模型物理学至关重要。

进行暗物质搜索，寻找具有较大的横向动量缺失和希格斯玻色子衰减到一对底部夸克或一对光子的事件。 质子质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子碰撞数据，是在2015年用LHC的CMS检测器收集的，对应的综合光度为2.3 fb -1。 结果是在Z'-两个希格斯双峰模型的上下文中解释的，其中标准模型的规范对称性由U（1）Z'组扩展，并带有一个新的巨型Z'规范玻色子，以及希格斯 部门增加了四个希格斯玻色子。 在该模型中，高质量共振Z'衰减为拟标量玻色子A和轻质SM类标量希格斯玻色子，并且A衰减为一对暗物质粒子。 没有超过背景预测的显着过量。 来自两个衰减通道的结果相结合，在m Z'-m A相空间中的信号截面中产生了排除极限。 例如，观测数据排除了Z'质量范围为600至1860 GeV，对于Z'耦合强度g Z'= 0.8，A与暗物质颗粒的耦合gχ= 1，真空期望值tan的比 β= 1，m A = 300 GeV。 该分析的结果对于100 GeV以下的任何暗物质粒子质量均有效。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用ATLAS探测器在大型飞机上记录的数据，测量了与轻子衰减的Z玻色子（Zjj）相关的两个射流的横截面。 强子对撞机，对应的综合光度为3.2 fb -1。 相对于占主导地位的Drell–Yan Zjj过程，在一个基准区域中提取了电弱Zjj横截面，以增强电弱贡献，该过程使用数据驱动的方法进行了约束。 对于大于250 GeV的双喷射恒定质量，测得的基准电弱截面为σEWZjj= 119±16（stat。）±20（syst。）±2（lumi。）fb，而34.2±5.8（stat。）±5.5（ 对于大于1 TeV的dijet不变质量，系统syst。）±0.7（lumi。）fb 标准模型预测与测量结果一致。 还对六个不同的基准区域（包括电弱和Drell–Yan Zjj生产）做出了贡献的Zjj横截面测量。

用LHC上的ATLAS探测器测量质子-质子碰撞中质子碰撞中W±Z事件的产生，质心能量为13 TeV。 所收集的数据对应于3.2fbâ1的综合亮度。 W±Z候选者重建使用规范玻色子的轻子衰变成电子或介子。 在检测器基准区域中为轻子衰减模式所测得的包容性截面为ƒƒW±Zâ–‽½„„„ fid。= 63.2±3.2（stat。）±2.6（sys。 ）±1.5（流明）fb。 相比之下，下一个领先的标准模型预测值为53.4×2.8 + 3.6 fb。 从基准到总相空间的测量结果外推得出σW±Ztot。= 50.6±2.6（stat。）±2.0（sys。）±0.9（th。）±1.2（lumi。） Âpb，与最近进行的48.2×1.0 + 1.1 pb的下一个到下一个领先顺序的计算一致。 还测量了横截面与射流多重性的关系，以及与电荷有关的W + Z和WˆZ横截面及其比例。

提出了使用至少两个轻子的事件来生产直接顶对的搜索，其中至少两个轻子包括质量不变的对偶对，与Z玻色子质量一致，射流标记为起源于b夸克和缺少横向动量。 这项分析是在2012年大型强子对撞机上使用ATLAS探测器收集的s = 8TeV质子碰撞数据进行的，对应于20.3 fb -1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的过量。 在模型的基础上提供了对结果的解释，该模型基于重对的顶夸克状态（t〜2）的直接配对产生，然后通过t〜2→Zt〜1衰减到较轻的对顶夸克状态（t〜1）， 对于自然界中介导的超对称破坏情形中的t〜1对产生，中性分子（χ〜10）是次轻的超对称粒子，并通过χ衰变产生Z玻色子和引力子（G〜）。 〜10âZG〜过程。

使用大强子对撞机ATLAS探测器在2015-2017年记录的s = 13 TeV的数据，对质子-质子碰撞中三个质量矢量玻色子的产生进行了搜索，对应的综合光度为79.8 fb $ ^ {-1} $。 选择具有两个相同符号的ept（电子或μ子）和至少两个重构的射流的事件，以搜索WWW→ℓνℓνqq。 不带任何相同风味相反符号轻子对的具有三个轻子的事件用于搜索WWW→ℓνℓνℓν，而具有至少三个相同风味相反符号轻子对的事件和一个或多个重构的射流用于搜索 WWZ→ℓνqqℓℓ。 最后，分析具有四个轻子的事件以搜索WWZ→ℓνℓνℓℓ和WZZ→qqℓℓℓℓ。 观察到三个质量矢量玻色子联合产生的证据，其显着性为4.1标准偏差，其中期望值为3.1标准偏差。