假设的SU（3）味-单重子态S具有奇数-2，已经被讨论为一种暗物质候选者，能够解释暗物质与重子的质量密度奇异的5比1比率。 我们研究了双重子的早期宇宙产生，发现不管QCD夸克/强子跃迁产生的强子丰度如何，快速的粒子反应都会使S丰度热化，并且它跟踪平衡，直到“冻结”到很小的值。 对于可能存在的重子质量范围（1860–1890 MeV）和关于其相互作用截面的大量假设，S最多占重子数的10-11，因此，不可能是暗物质。 尽管不是暗物质，但如果S存在，它可能是一个有趣的遗物。

受到WASA-at-COSY协作组织最近的实验报告的启发，我们研究了量子数为IJP = 21 +（D21）的双重子候选物NΔ的可能存在。 动力学计算表明，在能够获得实验d *的模型中，我们无法获得约束D21状态。 N-Δ散射的低能散射相移给出了相同的结论。 此外，通过使用Gursey-Radicati质量公式进行的质量计算和色磁相互作用的矩阵元素的分析表明，D21的质量大于D12的质量（NJP，IJP = 12 +），表明它 与D12相比，D21形成结合状态的可能性较小。

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我们研究在13和100 TeV质子-质子对撞机上涉及弱电玻色子的双部分散射（DPS）过程。 具体来说，我们专注于三个DPS通道：W玻色子加两个射流（W⊗jj），Z玻色子加两个射流（Z⊗jj）和等号W对产生（W±⊗W±）。 我们证明Z⊗jj过程并没有引起太多关注，它是测量有效横截面σeff的最佳渠道。 在100 TeV对撞机上，三个DPS通道（尤其是W±⊗W±产量）中σeff测量的精度显着提高。 我们主张对三个DPS通道的组合分析可以测试有效横截面σeff的普遍性。

在介电子和di子最终状态下寻找新的共振和非共振高质量现象。 该搜索使用了36.1 fb -1的质子-质子碰撞数据，该数据是通过2015年和2016年在大型强子对撞机的ATLAS实验在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集的。与标准模型无明显偏差 观察到预测。 在共振衰减为二轻子的横截面时间分支比上，设定了95％可信度的上限，然后转换为共振质量的下限，对于E 6激发的Zχ'，其上限为4.1 TeV。 qqℓℓ接触相互作用标度的下限根据模型设置在2.4 TeV和40 TeV之间。

在重离子碰撞中，大量高能QCD射流可以研究这些多粒子喷雾在经过夸克-胶子等离子体时如何进行修饰。 为了使这一过程更具启发性，我们以中等不透明度在一阶通过颜色限定的介质传播的硬夸克中计算了包含两个胶子的速率。 我们明确地对两种发射的胶子施加了能量排序，这样“硬”胶子可以被认为属于射流子结构，而另一种是“软”发射（可以是共线的或中等感应的）。 我们的分析集中在两个特定的限制上，这些限制阐明了对裂隙的附加角度和地层时间顺序的修改。 在一个极限中，“硬”胶子的形成时间比“软”胶子的形成时间短，从而导致了一个概率公式，用于产生夸克-胶子天线并随后产生辐射。 在另一个极限中，地层的次序被逆转，这自动导致射流子结构被介质分解的事实。 在这种情况下，我们观察到一个特征性的延迟：射流作为一种色电流（夸克）辐射直至形成“硬”胶子，此时我们观察到新色电流（胶子）的辐射开始。 在我们的运动学约束范围内，我们的计算支持一幅图片，其中，中等射流动力学被描述为后续天线的集合，这些天线由介质根据其横向范围进行解析。

针对单级线圈磁路磁流变阻尼器在给定励磁电流和磁阻时,通过增加线圈的匝数方法实现磁路中总的磁通量增加,会导致活塞整体结构增大问题,提出了提高磁流变阻尼器力学性能的双线圈磁路结构。仿真与试验结果表明:双级线圈磁路结构中通入反向等值电流时,活塞与工作缸的间隔处磁力线的密度较为集中,两线圈间隔处磁力线叠加,更好的发挥了两级线圈的作用。

在文章《三均线策略是否好于双均线（上）》中，我跟大家说过，将60日均线作为判断趋势的依据，同时通过10/30日均线找买卖点是大多数投资者最常用的方法。 但是三条均线可不止这一种用法，所以本文，继续探讨其他方法。 上篇文章中的收益率是负数，如下：   本文，我们换一个方法，毕竟三条均线理论上应该有三个金叉死叉。以我们目前用的10/30/60为例分别是： 10和30，金叉，死叉。 10和60，金叉，死叉。 30和60，金叉，死叉。   上一次是以60日均线作为判断方向的依据，10和30日均线作为买卖点。 我当然可以用30日均线作为判断方向的依据，10和60日均线作为买卖点。 也可以用10日均线作

主要介绍了Java实现Linux下双守护进程的思路、原理以及具体实现方式，非常的详细，希望对大家有所帮助

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