我们揭示了短期各向异性通货膨胀的普遍性。 作为演示，我们使用指数型量表动力学函数研究通货膨胀，该函数在从高维基础理论进行降维获得的模型中无处不在。 事实证明，各向异性通货膨胀普遍发生在常规通货膨胀的后期。 值得注意的是，我们发现在10 MHz至100 MHz的高频频带中会大量产生峰值重力大约在10至26度至10至27度之间的原始重力波。 如果将来能够检测到这种引力波，我们将能够探究更高维度的基础理论。

早期宇宙的相变很容易产生可观察到的随机引力波背景。 我们表明，这样的背景必然包含与光子的宇宙微波背景（CMB）类似的各向异性，并且这些也可能在拟议的重力波探测器的范围之内。 引力波各向异性内的相关性以及它们与CMB的互相关性可以为原始波动的根本机制（例如多场通货膨胀）提供新见解，并揭示了早期粒子物理的非标准“隐藏扇区”的存在。

使用晶格计算中的量子色动力学（QCD）状态方程，我们研究了QCD对通货膨胀时期产生的原始引力波的影响。 我们还考虑了消失和不消失的轻子不对称的不同情况，其中后者受到宇宙微波背景实验的限制。 我们的结果表明，对于不同晶格QCD状态方程，在QCD跃迁周围的频率范围（10−10–10−7 Hz）中，预计引力波背景有高达百分之几的偏差；对于无消失，在更大的频率处， 摄动QCD的轻子不对称 未来的重力波实验在测量SKA，EPTA，DECIGO和LISA等原始重力波的振幅时具有足够高的灵敏度，可以探究这些差异，并阐明宇宙QCD跃迁的真实性质以及不消失的存在 早期宇宙中的轻子不对称。

我们研究了由气泡碰撞产生的引力波，作为宇宙一阶QCD相变的探针，考虑了重的静态夸克。 使用AdS / QCD以及一阶Hawking-Page相变和约束-解除约束相变之间的对应关系，我们找到了硬壁和软壁模型中重力波的频谱和应变幅度。 我们假设相变的持续时间与五维双重力空间中黑洞的蒸发时间相对应，从而获得空间中弦长的界限，并相应地获得QCD相变的持续时间。 我们还表明，IPTA和SKA探测器将能够探测到这些重力波，这可能是一阶解除约束过渡的证据。

我们通过使用5维全息QCD模型和全息技术彩色模型研究了早期宇宙中QCD和电弱相变产生的引力波。 动态全息QCD模型将描述纯胶子系统，其中在250 MeV左右的临界温度下会发生一阶限制-解除限制相变。 引入最小全息技术模型来模拟电弱的强大动力学，它可以在100-360 GeV的临界温度下产生一阶电弱相变。 我们发现，对于从QCD和EW相变产生的GW信号，在峰值频率区域，主要的贡献来自声波，而远离峰值频率区域，气泡碰撞的贡献则占主导。 由QCD相变确定的引力波的峰值频率位于10-7 Hz左右，这在FAST和SKA的可检测性之内，而由EW相变预测的引力波的峰值频率位于0.002 – 0.007 Hz，即 可能可以通过BBO，DECIGO，LISA和ELISA检测到。

与宇宙学约束相一致，存在轻子不对称性大的情况，这可能导致宇宙QCD相变尺度上有限的重化学势。 在本文中，我们在全息模型中研究了这种可能性。 使用全息重归一化方法，我们发现Reissner-NordströmAdS黑洞与热荷AdS空间之间的一阶Hawking-Page相变，对应于去/限制相变。 我们获得了在一定范围内的气泡壁速度下，气泡在演化过程中产生的重力波谱，并通过重力波实验检查了情景的可靠性以及随后的计算。

探地雷达(GPR)波阻抗反演是一种准确获取地下介质本征参数的有效方法，该方法依赖于测井资料提供的低频信息，而在GPR实际应用中，钻孔资料很少。为此，提出利用共中心点(CMP)速度分析为波阻抗反演提供大尺度纵向约束，实现在CMP速度分析结果的约束框架下，精细重构介质的介电参数信息。首先，以层状模型为算例，验证了CMP速度分析结果作为波阻抗反演的初始模型约束的可行性；在此基础上，开展了2个随机介质模型的波阻抗反演测试，反演结果的整体结构与模型接近，细微结构得到了较好的重构，与理论值的平相对误差值为8.73 %。结果表明，该方法在随机介质模型的探地雷达的波阻抗反演中更高效和经济，并且成像结果中包含着丰富的细节信息，在土壤介质其他物理参数估计中极具可行性和适用性。

对LHC中13 TeV下pp弹性散射的前向区域中的微分截面的测量进行了详细分析。 研究了散射幅度的实部和虚部的结构，它们都需要指数和线性因子。 比较了不同条件下数据的表示形式，研究了库仑核干扰的作用并满足了色散关系的预测。 核与库尔的可加性

我们在整个相变的1 +1维p波超导体的完全反向反应全息模型中研究了子系统A的纠缠熵S A EE的行为。 对于给定的温度，系统进入超导阶段，超过电荷密度的临界值。 纠缠熵被视为给定温度下电荷密度的函数，在临界点处出现尖峰。 此外，我们发现，在浓缩阶段，取决于子系统的大小，存在三种不同的行为。 对于小于临界尺寸l c 1的子系统尺寸l，随着我们越过相变，S A EE继续作为电荷密度的函数而增加。 当l在l c 1和另一个临界大小l c 2之间时，纠缠熵显示出非单调行为，而当l> l c 2时，纠缠熵单调减小。 在大电荷密度下，S A EE似乎饱和。 非单调行为导致了该系统的新颖相图。

现代密码学-杨波 课后习题答案