双踪示波器是一种用来展示和观测电信号的电子仪器，它可以直接测量信号电压的大小和周期，因此，一切可以转化为电压的电学量、非电学量(如电流、电功率、阻抗、温度、位移、压力、磁场等)以及它们随时间变化的过程都可用双踪示波器来观测。由于电子射线的惯性小，又能在荧光屏上显示出可见的图像，所以特别适用于观测瞬时变化的过程，这是双踪示波器重要的优点。本文从使用的角度介绍一下双踪示波器的组成和它的工作原理。

　电源需求的变化推动了开关电源系统的体系结构变化，能够测量和分析下一代开关式电源 (SMPS)的功耗至关重要。支持高得多的数据速度及千兆赫级处理器的新型电源，需要更大的电流和更低的电压，在效率、功率密度、可靠性和成本方面给电源设计人员带来了新的压力。为满足这些需求，设计人员正在采用新的结构，其中包括同步整流器、有源功率系数校正和更高的开关频率。

特别是校准不同长度和位置的测针时测球校准结果球度误差的大小对测量结果的影响至关重要。

智力测试的因素分析已经针对不同的临床人群进行了。 通过模拟组比较了具有边缘性智力功能（BIF）和智力残疾（ID）的儿童的韦氏儿童智力量表（第四版）（WISC-IV）的因子结构。 通过针对人工依赖的四因素模型的结构方程模型，通过多组分析对模拟组，边缘组和残疾组之间的测量不变性进行了测试。 结果表明，三组之间均支持度量不变性模型。 四个指标得分之间的相关系数表明，BIF可以部分解释为对智力测验的每个子测验做出反应时，广泛能力之间的抑制和抑制作用所致。 这种降解作用可能会降低患有某些临床问题的儿童的智商。 另一方面，ID可以部分理解为由广泛能力区域的不相关和孤立的激活组成的脑损伤。 结论是BIF和ID的因子结构和机制存在差异。

天宝DINI03电子水准仪以精度高,方便快捷等优点被广泛用于工程测量,但随机软件传输的数据格式不适合水准规范要求。文中软件通过excel函数和VBA编程,对原始数据进行处理,并自动生成满足规范要求的水准测量记录手簿,其操作简单,减轻了水准测量的内业工作量,避免了人工出错,保证了内业资料的无差错。

大型强子对撞机的精确测量是对直接新物理搜索的补充。 迪布森过程的高能量分布[WW，WZ，V（W，Z）h]是一个有希望的地方，随着数据的积累，灵敏度可能会大大提高。 我们专注于半轻质子的最终状态，并对LHC的未来运行范围进行了预测，其综合光度为300 fb-1和3 ab-1。 在WV的半轻通道中，我们结合了W和Z及其衰减产物的运动分布，以选择纵向极化的W和Z以增强灵敏度。 该通道中的测量可以超过LEP精度测量的灵敏度，并且比HL-LHC h→Zγ测量更灵敏。 与完全轻子通道相比，通过有效抑制可还原的背景和系统误差，半轻子通道的覆盖范围会更好。 我们还考虑了在不同的新物理场景中新物理质量规模的范围，包括强相互作用的希格斯（SILH），强耦合的多极相互作用（Remedios）以及部分复合费米子模型的类别。

目前尚未测量的三重希格斯耦合是大型强子对撞机及以后的未来物理学计划的强烈动机之一。 足够精确的测量可能会导致我们对电弱对称破坏和希格斯势的宇宙学史的理解发生质的变化。 因此，这种耦合的定量测量现在是任何拟议对撞机的基准测量之一。 我们研究了潜在的27 TeV HE-LHC升级产品在b bγγ$$ b \ overline {b} \ upgamma \ upgamma $$通道中通过di-Higgs生产过程测量Higgs三线性耦合的能力。 我们强调，在先前的研究中，通过胶子聚变生产单个希格斯粒子的关键背景已被低估和低估。 我们在考虑到两种不同的潜在探测器情况的情况下进行了详细研究，并针对ATLAS的HL-LHC预测进行了验证。 我们发现di-Higgs的生产过程可以在≥4.5σ的条件下观察到，相当于对Higgs自耦合的40％的测量，HE-LHC的数据为15 ab-1。

提出了作为横动量pT的函数的微分横截面，用于产生ing（nS）（n = 1、2、3）状态并衰减成一对μ子。 在LHC上使用CMS检测器收集了与s = 7TeV的pp碰撞中4.9 fb-1的积分光度相对应的数据。 分析选择的事件具有dimuon速度| y | <1.2和dimuon横向动量在10 <pT <100GeV范围内。 测量结果表明，对于三个ϒ状态，在pT≈20GeV时从指数行为过渡到幂律行为。 在该跃迁以上，ϒ（3S）谱比than（1S）的谱要困难得多。 p（3S）和ϒ（2S）微分截面与to（1S）截面的比值随着pT在低pT处的增​​大而增大，而在pT较高时变得平坦。

我们报告了对B0→KS0K∓π±衰变的支化分数和最终状态不对称性的测量。 该分析基于在KEKB非对称能量e + e-对撞机处使用Belle检测器在ϒ（4S）共振下收集的711 fb-1数据样本。 我们获得了（3.60±0.33±0.15）×10-6的分支分数和（-8.5±8.9±0.2）％的最终状态不对称性，其中第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 在差分分支分数中发现峰结构的提示，这些分数是作为Dalitz变量的函数进行测量的。

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN = 5.02 TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面 。 从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子RAA是介子速度和横向动量以及PbPb碰撞中心的函数。 发现所有三种状态的产率均被显着抑制，并且与抑制的顺序排序RAA（ϒ（1S））> RAA（ϒ（2S））> RAA（ϒ（3S））兼容。 ϒ（1S）的抑制作用大于sNN = 2.76TeV时的抑制作用，尽管两者在不确定性内是兼容的。 p（3S）在pT，快速度和中心度上积分的RAA的上限在95％置信水平下为0.096，这是迄今为止在重离子碰撞中对石英态观察到的最强抑制作用。