通过利用LHC的ALICE实验测量的质子-质子和质子-铅碰撞中的两个粒子相关性，通过射流破碎的横向动量（j T）分布研究了射流的横向结构。 在每个事件中使用最高的横向动量粒子作为触发粒子，并在此研究中探索3 <p Tt <15GeV / c的区域。 测得的分布显示出明显的窄高斯分量和宽的非高斯分量。 基于Pythia模拟，窄分量可能与非微扰强子化有关，而宽分量可能与量子色动力学分裂有关。 与强子化过程的普遍性期望相一致，窄组分的宽度显示出对触发粒子的横向动量的弱依赖性。 另一方面，宽组件的宽度显示出上升的趋势，表明分支的增加为更高的横向动量。 在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV的pp碰撞中以及在s NN = 5.02 $$的p–Pb碰撞中获得的结果= 5.02 $ TeV在不确定性内是相容的，因此未观察到明显的冷核物质影响。 将结果与CCOR和PHENIX的先前测量结果以及Pythia 8和Herwig 7仿真结果进行比较。

报道了在最终状态下用光子或轻子等射流寻找新物理学的结果，这些射流具有较低的横向动量。 这项研究基于2012年使用CMS检测器在质心能量s = 8 TeV处收集的质子碰撞质子。样品的综合光度为19.7 fbâ1。 许多新物理学模型预测射流，电弱玻色子和几乎没有或根本没有横向动量的事件的产生。 示例包括超对称性（SUSY）的隐形模型，该模型可以预测SUSY近似守恒的电弱能级的隐藏扇区。 该数据用于在最终状态下用两个光子或带相反电荷的电子和介子搜索隐形SUSY签名。 相对于标准模型预期，没有发现过多的结果，并且将结果用于在隐身SUSY框架中设置对成对的壁虎。

使用大强子对撞机的ATLAS探测器对最终状态下的超对称性进行了搜索，该状态包含两个光子且缺少横向动量。 该搜索利用了在2015年以13 TeV的质心能量收集的3.2fb-1质子-质子碰撞数据。结合数据驱动和基于蒙特卡洛的方法，标准模型背景为 估计为0.27-0.10 + 0.22个事件。 在信号区域没有观察到事件； 考虑到预期的背景和它的不确定性，此观察结果隐含可见的横截面的模型无关的95％CL上限0.93 fb（3.0事件），这是由于超出标准模型的物理因素所致。 在规范化介导的超对称性破裂的广义模型的上下文中，该模式打破了类似bino的次轻质超对称粒子，这导致胶态的简并八位位态质量的下限为1650 GeV，与质量无关 较轻的类似野牛的中性动物。

报告了在具有光子和横向能量缺失的最终状态下寻找新物理学的结果。 该研究基于2015年使用CMS检测器在13 TeV的质心能量处收集的质子-质子碰撞样本，对应的综合光度为2.3 fb -1。 具有两个光子且横向能量显着缺失的最终状态用于在具有常规规范介导（GGM）超对称破坏的超对称（SUSY）模型中搜索超对称粒子。 相对于标准模型预期，没有观察到过多的结果，并且将结果用于在GGM SUSY框架中设置对葡糖酸对和壁对的产量的限制。 低于1.65 TeV的胶合糖质量和低于1.37 TeV的壁球质量以95％的置信度被排除。

可观察到的喷气机子结构已经大大超出了大型强子对撞机标准模型的物理搜索程序。 先进的工具受到理论计算的启发，但从未对数据和射流子结构可观测值的计算进行直接比较，这些计算结果超出了对数近似法。 这样的观测不仅对于探测强子对撞机尚未探明的QCD的共线状态具有重要意义，而且对于增进对大型强子对撞机许多研究中所使用的射流子结构特性的理解也具有重要意义。 这封信记录了在强子对撞机上第一个射流子结构量的测量结果，该计算结果的精确度接近于对数。 归一化的微分截面是作为log10ρ2的函数进行测量的，其中ρ是软滴质量与无室射流横向动量之比。 该数量是通过ATLAS探测器记录的s = 13 TeV质子-质子碰撞的32.9 fb-1的双喷射事件测量的。 展开数据以校正检测器的影响，并将其与精确的QCD计算和前导对数粒子级蒙特卡洛模拟进行比较。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用ATLAS探测器在大型飞机上记录的数据，测量了与轻子衰减的Z玻色子（Zjj）相关的两个射流的横截面。 强子对撞机，对应的综合光度为3.2 fb -1。 相对于占主导地位的Drell–Yan Zjj过程，在一个基准区域中提取了电弱Zjj横截面，以增强电弱贡献，该过程使用数据驱动的方法进行了约束。 对于大于250 GeV的双喷射恒定质量，测得的基准电弱截面为σEWZjj= 119±16（stat。）±20（syst。）±2（lumi。）fb，而34.2±5.8（stat。）±5.5（ 对于大于1 TeV的dijet不变质量，系统syst。）±0.7（lumi。）fb 标准模型预测与测量结果一致。 还对六个不同的基准区域（包括电弱和Drell–Yan Zjj生产）做出了贡献的Zjj横截面测量。

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SAP 生产计划是 ERP 中的关键模块之一，用于处理规划流程，例如能力规划，物料计划，生产订单执行，物料清单和货物移动。 SAP PP 模块处理物料清单（BOM）活动，工作中心和路由所需的主数据，并将其保存在单独的组件中。 SAP PP 子模块根据工业类型（如离散生产，重复生产或生产行业）而有所不同。 离散生产是一个工业，其中生产材料随着每个批次而改变，并且成本根据订单和批次计算。 在重复生产中 ，产品不会长时间更换。 生产以总数量而不是以单个批次的形式进行。 对于大多数行业类型，通常使用上述规划和执行子模块。 在生产执行之前，执行许多步骤作为规划过程的一部分 - • 材料需求计划 （MRP）运行（本教程后面有更多详细信息）。 • 物料清单和路由主数据将通过 MRP 运行自动输入计划订单。 • 计划数量在系统中维护。

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

提出了使用大型强子对撞机的ATLAS检测器收集的数据来寻找中性，弱相互作用，长寿命粒子的衰减的方法。 本文的分析使用了2015–2016年记录的s = 13 TeV时质子-质子碰撞数据的36.1 fb-1。 该搜索采用了一种技术，该技术利用两顶点策略和一种仅需要一个顶点并结合检测器中的额外活动的新技术，即可在μon光谱仪中重建衰落成射流的长寿命粒子的顶点，从而提高了使用寿命的灵敏度。 观察到的事件数量与预期的背景一致，并确定了几个基准信号的极限。