我们以色散关系为基础，结合QCD的重归一化组，以Efremov-Radyushkin-Brodsky-Lepage演化方程的形式解来考虑对光子-光子跃迁形状因数的光锥和规则描述， 并表明新出现的方案相当于分数解析扰动理论（FAPT）的某种形式。 为了确保所考虑的物理量具有正确的渐近行为，与标准方法相比，此改进的FAPT版本必须通过特定于过程的边界条件进行补充。 但是，它具有使用重新归一化组求和显着改善QCD扰动理论的低动量方案中的辐射校正的优点。

我们考虑了κ变形的相对论量子相空间以及Lorentz代数的可能实现。 有两种执行此类实现的方式。 一种是庞加莱代数不变的简单扩展，另一种是庞加莱代数变形的一般扩展。 例如，我们修复约旦扭曲以及非交换坐标，动量的协积和动量的加法的相应实现。 可以考虑使用Lorentz生成器的单参数系列，扩展和关闭Poincaré-Weyl代数的动量的扩展。 相应的物理解释取决于在相空间中实现Lorentz代数的方式。 我们展示了相对论氢原子的光谱如何取决于庞加莱·韦尔代数生成器的实现。

光子晶体，根据色散关系公式计算等频线结构。简单实用方便有效，美观。

求解波色散关系sig^2 = g*wk*tanh(wk*h) 在哪里g = 重力 [L/T^2] h = 水深 [L] sig = 相对角频率 [rad/T] sig = wa - wk*cos(wd)*u - wk*cos(wd)*v = wa - wk*uk [rad/T] uk = cos(wd)*u + sin(wd)*v [L/T] u = x 方向的当前速度 [L/T] v = y 方向的当前速度 [L/T] Newton-Raphson 方法由下式给出wk(n+1) = wk(n) - f(k(n))/fp(k(n)) 在哪里f = g*wk*tanh(wk*h) - sig^2 fp = g*(tanh(wk*h) - h*wk*(tanh(wk*h)^2-1)) + 2*uk*sig 使用进行初步猜测郭, J. (2002) 波浪色散的简单显式解, 海岸工程, 46

主要讲述的关于应用物理方面关于一维单原子链和双原子链的色散关系

这组函数简单地提供了一种简单的方法来处理表面波的色散关系，由下式给出 omega(k) = sqrt (tanh(k*h0) * (g*k + gamma*k^3/rho)) 其中 omega 是脉动（以 rad/s 为单位），k 是波数（以 1/m 为单位），h0 是深度，g 是重力，gamma 是表面张力，rho 是密度。 函数 kfromw 允许人们反转色散关系，即对于给定的 k 值给出 omega 的值。 （对于无限深度，kfromw 只是简单地反转三次多项式。对于有限深度，使用寻零方法，从无限深度解开始）。 默认情况下，物理参数（液体密度、表面张力等）是在通常条件下为空气-水界面设置的，具有无限深度的水层（“深水波”）。 使用函数 wave_parameter 更改这些属性。 请参阅已发布的文件“演示”以了解有关此软件包的更多信息。

matlab开发-水波的色散关系。这个脚本计算水波的弥散关系

使用此函数，您可以使用色散关系的不同解来获得 L（波长）、k（波数）、sigma（角频率）的值。 输入： h = 深水 (m) T = 波周期 (s) 输出： kr = 牛顿-拉普森波数 (1/m) Lr = 牛顿-拉普森波长 (m) sigma = 角频率 (1/T) 句法 ： [Lr,kr,sigma]=disper(h,T) 示例：[Lr,kr,sigma]=disper(3.05,5) 笔记： 在命令窗口中，您可以看到使用不同方程计算的不同值。 参考资料： Fenton, JD 和 Mckee, WD (1990)。 关于长度的计算的水波。 海岸工程 14, 499-513p。

该程序计算并绘制 elmag 的色散关系。 波浪在“s”（TE）和“p”（TM）偏振态的一维光子晶体（PhC）中； 1D-PhC 有一个由两种不同介电材料（称为布拉格镜）制成的晶胞； 将一种介质中的传播角度作为输入。

Drude模型仿真与spp色散关系模拟以及spp传播距离模拟