NACA翼型是一种广泛应用于航空工程中的机翼截面形状，由美国国家航空咨询委员会（NACA）在20世纪初期开发。NACA翼型以其五位数字编码系统而闻名，例如4412或5 digit 2415，这种编码提供了翼型厚度、位置和曲率的信息。在给定的“NACA翼型截面坐标生成和导出”小程序中，用户可以方便地根据NACA数字编码来创建和导出翼型的二维坐标数据。 1. NACA翼型编码系统：NACA五位数字编码由五个部分组成，例如"4412"，其含义如下： - 第一个数字代表厚度分布类型，0表示无厚度，1表示最简单的厚度分布，4表示更复杂的四参数分布。 - 接下来的两个数字是相对厚度，表示翼型最大厚度与弦长的比例，例如44表示最大厚度位于弦长的40%处。 - 最后两个数字是相对后缘位置，表示最大厚度到翼尖的距离与弦长的比例，例如12表示最大厚度点距离后缘12%的弦长。 2. NACA翼型设计：NACA翼型设计基于数学公式，这些公式可以生成特定厚度分布和曲率的翼型。例如，四参数NACA翼型使用了以下四个参数： - t/c：最大厚度与弦长之比。 - x/c：最大厚度的位置。 - m：最大曲率半径与弦长之比。 - n：曲率变化率的指数。 3. 小程序功能：该小程序提供了一个图形用户界面（GUI），用户可以输入NACA编码，程序将自动计算翼型的二维坐标点，这些坐标点描述了翼型的形状。用户可以选择导出这些坐标点为ASCII格式，通常为.csv或.txt文件，以便于在流体力学软件如XFOIL或CFD（计算流体动力学）软件中进一步分析。 4. 升力特性数据：虽然这个小程序生成了翼型的几何坐标，但并未包含升力特性数据。升力特性包括升力系数、阻力系数、失速角度等，这些需要通过空气动力学计算或者实验测量获得。用户可能需要借助其他工具或软件来计算这些性能指标。 5. 应用场景：NACA翼型在飞机设计、无人机制造、风力涡轮机叶片设计等领域都有广泛应用。对于业余爱好者和专业工程师来说，这样的小程序是一个实用的工具，能快速创建和测试不同NACA翼型的几何特性。 6. 文件信息：压缩包中的"NACA airfoil sections.exe"文件是一个可执行程序，可能是一个独立的应用程序，用户可以直接运行以使用NACA翼型生成和导出功能。在运行任何未知来源的.exe文件前，用户应注意安全风险，确保文件来自可信源并已扫描过病毒。 7. 使用建议：在使用此小程序时，用户应了解基本的NACA翼型知识，包括其编码系统和设计原理。同时，为了获取完整的飞行性能评估，用户可能需要结合其他软件进行升力特性的计算和分析。

给出了在电子和channels子通道中的差分和双差分Drell-Yan截面的测量结果。 它们基于在LHC上用CMS检测器记录的s = 8TeV的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为19.7 fb-1。 从双电子和双介子通道的组合获得的Z峰区域（60–120 GeV）中的测量包含端截面为1138±8（exp）±25（theo）±30（lumi）\，pb，其中 统计不确定性可以忽略不计。 在差分物质质量范围15–2000 GeV中测量微分截面dσ/ dm并校正至整个相空间。 双微分截面d2σ/ dmd | y | 在20至1500 GeV的质量范围内以及从0到2.4的绝对双链快速度下也测得δ值。 此外，还介绍了在s = 7和8 TeV时测得的归一化微分截面的比率。 使用各种parton分布函数（PDF），将这些测量结果与下一个领先和下一个领先（NNLO）订单的摄动QCD的预测进行比较。 结果与使用CT10 NNLO和NNPDF2.1 NNLO PDF的littlez 3.1计算得出的NNLO理论预测一致。 测得的双微分横截面和归一化微分横截面的比率足够精确以约束质子PDF。

在本文中，我们报告了通过LHCf实验在s = 13TeV质子-质子碰撞的情况下测量的伪快速区域η> 10.94和8.99>η> 8.81中正向光子的产生截面。 将2015年6月获得的0.191nb-1数据的分析结果与几种超强相互作用模型的预测结果进行了比较，这些模型用于超高能宇宙射线的空气淋浴模拟中。 尽管没有一个模型与数据完全吻合，但是EPOS-LHC在模型中显示出与实验数据的最佳一致性。

我们提出了与深部非弹性散射中的射流相关的孤立即时光子产生的完整的次要顺序计算。 该计算涉及直接，已解决和支离破碎的贡献。 结果表明，通常在质子虚拟光子框架（CM ∗）中或在实验室框架中（在某些实验中进行）定义横向矩并不等效，并且会导致有关摄动方法的重要差异。 实际上，在某些情况下，使用后一帧可能会排除对重要分解分量的次要前导校正的计算。 与最新的ZEUS数据进行了比较，在摄动稳定的区域发现了很好的一致性。

CMS协作小组首次展示了在sNN = 5.02TeV的核子-核子质心中心发生质子-铅（pPb）碰撞时，质子-铅（pPb）碰撞产生的魅惑夸克喷射流的横截面。 在s = 2.76和5.02 TeV的质子-质子（pp）碰撞中产生的夸克喷气机。 通过比较相同能量下的pPb和pp碰撞系统的产率，在sNN = 5.02TeV的pPb碰撞中，从55到400€GeV / c的魅力射流的核修饰因子

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用ATLAS探测器在大型飞机上记录的数据，测量了与轻子衰减的Z玻色子（Zjj）相关的两个射流的横截面。 强子对撞机，对应的综合光度为3.2 fb -1。 相对于占主导地位的Drell–Yan Zjj过程，在一个基准区域中提取了电弱Zjj横截面，以增强电弱贡献，该过程使用数据驱动的方法进行了约束。 对于大于250 GeV的双喷射恒定质量，测得的基准电弱截面为σEWZjj= 119±16（stat。）±20（syst。）±2（lumi。）fb，而34.2±5.8（stat。）±5.5（ 对于大于1 TeV的dijet不变质量，系统syst。）±0.7（lumi。）fb 标准模型预测与测量结果一致。 还对六个不同的基准区域（包括电弱和Drell–Yan Zjj生产）做出了贡献的Zjj横截面测量。

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

通过大型强子对撞机的ATLAS实验，测量了与喷嘴相关的顶夸克对生产的不同横截面。 根据s = 13 $$ \ sqrt {s} = 2015年由LLAS的ATLAS探测器收集到的13 $$ TeV，对应的综合光度为3.2 fb-1。 在轻子（电子或介子）+射流通道中选择了最高的夸克对事件。 将测得的横截面与几种预测值进行比较，可以对顶级夸克的产生进行详细的研究。

用LHC上的ATLAS探测器测量质子-质子碰撞中质子碰撞中W±Z事件的产生，质心能量为13 TeV。 所收集的数据对应于3.2fbâ1的综合亮度。 W±Z候选者重建使用规范玻色子的轻子衰变成电子或介子。 在检测器基准区域中为轻子衰减模式所测得的包容性截面为ƒƒW±Zâ–‽½„„„ fid。= 63.2±3.2（stat。）±2.6（sys。 ）±1.5（流明）fb。 相比之下，下一个领先的标准模型预测值为53.4×2.8 + 3.6 fb。 从基准到总相空间的测量结果外推得出σW±Ztot。= 50.6±2.6（stat。）±2.0（sys。）±0.9（th。）±1.2（lumi。） Âpb，与最近进行的48.2×1.0 + 1.1 pb的下一个到下一个领先顺序的计算一致。 还测量了横截面与射流多重性的关系，以及与电荷有关的W + Z和WˆZ横截面及其比例。

包括在内的质子-质子碰撞在质子-质子碰撞中以质子-质子碰撞测量，质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV，这是由欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机进行的ATLAS实验记录的。 分析数据集的总综合亮度为20。 2 fb -1。 对于由反k t射流聚类算法定义的射流，其半径参数为R = 0时，将测量双微分截面。 4并且R = 0。 在图6中示出并且被表示为射流横向动量的函数，在70 GeV和2.5 TeV之间的范围内，并且在绝对射流速度的六个区间中，在0和3之间。 0.将测得的横截面与量子色动力学的预测值进行比较，并在扰动理论中按次要顺序进行计算，并针对非扰动和电弱效应进行校正。 使用质子不同parton分布函数的选择，可以对与预测的一致程度进行量化。 观察到数据与理论预测之间的张力。