本文介绍了ATLAS和CMS合作进行的单顶夸克生产截面测量的组合，使用了在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV下对应于积分的LHC质子-质子碰撞的数据 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7 TeV时的光度为1.17至5.1 fb-1，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时的光度为12.2至20.3 fb-1。 这些组合是按质量中心能量和每种生产模式执行的：t通道，tW和s通道。 在s $$ \ sqrt $ s = 7和8 TeV时，组合的t通道横截面分别为67.5±5.7 pb和87.7±5.8 pb。 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV时，组合的tW截面分别为16.3±4.1 pb和23.1±3.6 pb。 对于s通道横截面，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时，组合产生4.9±1.4 pb。 对于每种生产模式和质心能量，使用测量横截面与其理论预测的比率，确定CKM矩阵元素V tb的大小的平方乘以形状因子f LV。 假定与前夸克有关的CKM矩阵元素服从| V td |，| V ts |的关系

通过CERN LHC的CMS协作，给出了在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中单个顶夸克和W玻色子的相关产量的度量。 收集的数据对应于35.9 fb-1的综合亮度。 使用具有一个电子和一个介子处于最终状态的事件以及至少一个源自底部夸克的射流来执行测量。 利用事件的运动学特性的多变量判别式将信号与主要的t t $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$背景分开。 测量的横截面为63.1±1.8（stat）±6.4（syst）±2.1（lumi）pb，与标准模型预期一致。

在s = 13 TeV处质子-质子碰撞中WZ生产截面是通过LHC的CMS实验使用对应于2.3 fbâ1的综合光度的数据样本测量的。 在轻子衰变模式WZ→“β” －“β” －“β”中进行测量，其中”，” ＝ e，¼。 测得的横截面为60 <m—–â€≤120GeV的范围是σ（ppâWZ）= 39.9±3.2（stat）（syst）â3.1+ 2.9 ±0.4（theo）±1.3（lumi）pb，与标准模型预测一致。

使用在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞的数据来测量W玻色子和上夸克的相关产生的包含截面。 该数据集对应的综合光度为3.2 fb-1，并于2015年由位于欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机的ATLAS探测器采集。 选择需要两个相反符号的孤立轻子和至少一个射流的事件； 根据它们的射流多样性和被识别为包含b强子的射流数量，将它们分为信号和控制区域。 然后，使用两个区域中的增强决策树判别器将W t信号与tt背景分开。 通过将模板拟合到数据分布来提取横截面，并测量为σW t = 94±10（stat。）− 22+ 28（syst。）±2（lumi。）pb。 测量值与σ理论的SM预测= 71.7±1.8（比例）±3.4（PDF）pb [1]高度吻合。

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。

通过LHC的CMS实验，使用对应于2.2 fb-1的综合光度的数据，测量了s = 13TeV质子-质子碰撞中顶夸克-反夸克对产生的横截面。 通过分析其中最终状态包括一个电子，一个介子和两个或多个射流的事件来执行测量，其中至少一个射流被确定为源自夸克的强子化作用。 测得的横截面为815±9（stat）±38（syst）±19（lumi）pb，与标准模型的预期一致。

在质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，在双峰（e + e-，μ+μ-和μ∓e±）衰减通道中测量了用于产生顶夸克对的归一化微分截面。 使用LHC上的CMS检测器，以对应于2.1 fb-1的综合亮度的数据执行测量。 根据轻子的运动学特性，从底夸克强子化，顶夸克和顶夸克对的运动学特性对颗粒和帕顿水平的差异进行截面测量。 将该结果与多个Monte Carlo生成器进行比较，这些生成器在与parton淋浴相连接的微扰量子色动力学中实现了至上至领先的计算，并与从上至下至上一个夸克生成的固定阶理论计算进行了比较。 领先订单。

给出了质子-质子碰撞在质心能量为13 TeV时在t通道中产生的单个顶夸克和反夸克的横截面测量值及其比率。 所使用的数据集由LHC的CMS检测器于2016年记录，对应的综合光度为35.9 fb $ ^ {-1} $。 选择具有一个介子或电子的事件，并应用不同类别的jet和b jet多重性以及多元鉴别符将信号与背景分离。 单顶夸克和反夸克t通道生产的横截面的测量值分别为130±1（stat）±19（syst）pb和77±1（stat）±12（syst）pb 是1.68±0.02（stat）±0.05（syst）。 结果与标准模型的预测一致。

使用CMS检测器在CERN LHC的质子中心能量为8 TeV的pp碰撞中，以pp碰撞测量了上夸克对（tt）的归一化差分截面，该数据对应的积分光度为19.7 fb-1 。 在轻子+射流（e /μ+射流）和双核子（e + e-，μ+μ-和e±μl）衰减通道中进行测量。 tt截面的测量是荷电轻子的运动学特性，与b夸克，顶夸克和tté系统相关的射流的函数。 将数据与微扰量子色动力学的几个预测结果进行比较，以近似到下一个-领先的精度。 相对于标准模型预测，没有观察到明显的偏差。

瞬态J /ψ和ψ（2S）charm和and（nS）（n = 1,2,3）bottom态的微分产生截面在s = 13TeV的质子-质子碰撞中测量，数据由CMS检测器收集 在LHC上，对应于J /ψ的积分亮度为2.3 fb -1，其他介子的积分亮度为2.7 fb -1。 在dimuon衰减通道中重建了五个夸克态，从而使dimuon的速度| y | <1.2。 测量每种状态的双微分横截面，它们是y和横向动量的函数，并与理论预期值进行比较。 另外，还给出了横截面的比率，用于快速生成ψ（2S）与J /ψ，ϒ（2S）与ϒ（1S）和ϒ（3S）与ϒ（1S）。