介绍了采用数字图像处理技术对不规则岩石节理裂隙进行宽度测量的不同方法。对比分析了常用的等面积圆算法、等面积椭圆算法和简单Ferret算法的应用缺陷，提出了改进的Ferret算法，详细说明了其实现原理，并通过实例验证了改进的Ferret算法的可行性。

基于动量守恒和光参变过程中的三波耦合波方程, 和负单轴非线性光学晶体CsLiB6O10的色散方程, 研究了在光参变效应中超短激光脉冲由于群速度色散引起的展宽和形变。数值模拟显示, 在超短脉冲波形为双曲正割形和无啁啾调制时, 高阶群速度色散引起的超短脉冲为50 fs时, 晶体长度为10 mm, 紫外光213 nm作为基波入射时的脉冲展宽是波长为532 nm绿光在同等条件下的1.6倍。脉冲展宽程度与入射波长和晶体长度有关, 波长越短和晶体长度越长则脉冲展宽和波形变化越严重,高阶色散引起的超短高斯脉冲展宽, 将破坏其波形对称性并引起旁瓣现象。

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LHC最近观察到的双光子异常似乎表明存在相当宽的共振。 在本说明中，要指出的是，如果同时产生两个光子并具有额外的状态，则不需要这种宽度。 具体来说，由各种A→Bγγ过程引起的双光子不变质量，其中A，B为标量，费米子或矢量，尽管以相当大的峰值达到峰值，但自然会很宽，可以很好地拟合观察到的偏差。 这种解释相对于双光子共振假设具有许多优势，例如在与8 TeV双光子，双核子或双射流搜索的兼容性方面，并为构建新物理模型开辟了许多新途径。

已经指出，目前在B→ρρ衰减中实现的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）矩阵的弱相位ϕ2 =α的最精确确定易于在（Γρ/mρ）的水平上进行小的校正。 由于ρ宽度引起的I = 1振幅，因此为2。 使用Breit–Wigner分布对形成ρ介子的两对介子，我们研究了I = 1对B→ρρ衰减率的影响，它是ρ谱带的宽度和位置的函数。 我们发现，在没有特别提高I = 1幅度的情况下，在SuperKEKB处将单个频带减小到宽度Γρ会导致对ρ宽度完全不敏感的结果。 如果I = 1幅度相对于I = 0,2幅度动态增强，则可以使用两个分开的宽度为ρρ的ρ波段对其进行“放大镜”测量。 从测得的衰减率中减去I = 1的贡献将导致非常精确地确定进行同位旋分析所需的I = 0,2幅度。

本文提出了一种高增益宽带Vivaldi天线，在Ka波段具有端射和相等的波束宽度辐射方向图。 Vivaldi槽由微带线到基板集成波导（SIW）变压器供电。 除了原始金属通Kong外，另一行金属通Kong还提高了SIW传输性能。 在维瓦尔第导体平面的两侧，蚀刻了8个平行槽，其长度逐渐增加，以改善前后比。 在微带馈线下方，在地面上蚀刻了三对开环谐振器（SRR），以抑制二次谐波。 为了提高天线增益并获得相等的E平面和H平面波束宽度，将特殊设计的零ε超材料（ZEM）单元加载到Vivaldi插槽上，最大增益增量为3.4dB。 该天线在35GHz的26.5GHz至40GHz的带宽范围内具有38.5％的宽带宽，反射系数小于-10dB，增益在9.7dBi和12.2dBi之间变化。 拟议天线的制造和测量可以验证设计。 测量结果与模拟结果吻合良好。

我们在重子手性扰动理论中计算了领先的两个环阶处的δ共振宽度。 这提供了领先的介子-核子-δ耦合和介子-δ耦合之间的相关性，这与分析介子-核子的散射和其他过程有关。

我们在重子手性扰动理论的系统扩展中，以介子，核子以及δ和Roper共振作为动态自由度，以次要的领先顺序计算了Roper共振的宽度。 三个未知的低能量常数按给定顺序起作用。 通过将Roper衰变宽度的经验值再现为pion和核子，可以固定其中之一。 假设Roper相互作用的其余两个偶合取等于核子的值，则Roper的宽度衰减为一个核子和两个介子的结果与实验值一致。

文章提出了一种新的调制技术，以提高数字脉冲宽度调制器(PWM)的电源纹波抑制。这种调制技术的特点是使用两个反馈点(开关节点和输出点)，以使在相对低的开关频率下实现高增益和高带宽。由此能够得到高环路增益，提高电源纹波抑制比。通过系统仿真及实验测试证实，与理论分析基本一致。此技术可用于高性能要求的直流电源变换器及高保真音频功率放大器。

为了获取综采工作面隔尘空气幕的合理设计参数,提高其隔尘效率,改善作业环境,以平煤八矿1240综采工作面为研究背景,利用计算流体力学软件Fluent6.3,对不同的空气幕出口风速和出口宽度下综采工作面空气流场及空气幕两侧的粉尘浓度分布进行数值模拟,研究确定空气幕最佳隔尘效果时的参数。研究结果表明:对于所研究的工作面,当出口风速为4 m/s,出口宽度为30 mm时,空气幕隔尘效果最佳,此时司机侧粉尘浓度最低。