我们考虑在大中心电荷c〜N 2的极限下，应力张量多重态在N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ SYM的四点相关器。 对于g 2的有限值，单迹中间算子以1 / c阶出现，这导致相关器的Mellin表示中的特定极点。 这些极点处的残基符号由单一性固定。 我们认为与交叉对称和极结构一致的解。 我们表明，在某种情况下，所有解都对扭曲四算子的异常维数产生负面影响。 其背后的原因是Mack多项式的正性，导致Mellin振幅的正性条件。 也可以通过假设Mellin振幅正确的Regge行为来证明这种阳性条件。 对于较大的g 2 N，我们以有效的场论在AdS体积中以适当的抑制因子和确定的总体符号与局部相互作用一对一地恢复溶液塔。 这些迹象与有效场论因果关系约束所得出的迹象一致。 CFT对梅林振幅产生的正性约束采取与S矩阵正向极限的因果约束非常相似的形式。

本文讨论了二维最小模型共形场理论（CFT）在Mellin变换下的表现，并探讨了在三维反德西特（anti-de Sitter, AdS）时空中的弦理论对应。文章提到了Mack的猜想，即所有共形场理论等同于弦理论，进而引出了作者探索二维最小模型CFT作为例子，来确认Mellin变换的振幅在AdS时空的弦理论特性。 Mellin变换是一种积分变换，它在数学物理中，特别是在粒子物理振幅的计算和共形场理论中扮演着重要角色。文章通过Mellin变换对共形块进行操作，其结果自然映射到了Koba-Nielsen开弦振幅。这一映射在特定的运动学变量下发生，引导作者推断CFT的弦理论对偶等同于一个开弦描述，类似于Kawai-Lewellen-Tye（KLT）构造。 KLT构造是一个将弦理论中闭弦和开弦的散射振幅联系起来的构造，它表明了两种振幅之间有着复杂的数学对应关系。而Mandelstam运动学不变量是弦理论中边界S矩阵的特征量，它们在Mellin空间中提供坐标。 文章指出，在二维最小模型CFT中，Mellin变换表示的共形块沿着一套Regge轨迹具有简单的极点，且残差是多项式的。这一结果说明Mellin空间中的极点与AdS/CFT对偶中的物理现象有直接关系。 AdS/CFT对应原理（Anti-de Sitter/Conformal Field Theory correspondence）是理论物理中的一个猜想，它提出了在引力理论与共形场理论之间存在对偶关系。该猜想最初由Juan Maldacena在1997年提出，通常称为Maldacena对应或gauge/gravity对偶。在此框架下，一个三维AdS时空中的量子引力理论被认为等价于一个二维边界上的CFT。AdS/CFT对应在理论物理学中有着重要的地位，因为它提供了一个强有力的工具来研究强相互作用、黑洞物理学以及量子引力。 文章中提到的“特别值的运动学变量”可能指的是某些特定的物理过程或场景，在这些特定情况下，弦理论中的某些物理量可以通过简化的方式计算。在实际的物理计算中，这种简化是很有帮助的，因为它可以避免收敛性问题的复杂性，直接得到物理上更有意义的结果。 此外，文章提到了“开放访问”（Open Access），这是学术出版界的一种模式，允许读者无需订阅或购买访问学术文章。这种模式促进了科学知识的广泛传播和分享，特别是在物理学、医学和生物学等研究领域中，开放访问有助于加速科学研究的进程和提高研究的透明度。 最终，通过本篇文章的讨论，我们可以看到物理学家们如何利用数学工具，如Mellin变换，来探索并验证理论物理中的一些核心概念，尤其是在AdS/CFT对应这个领域。这些知识不仅在理论上推动了对基本物理规律的理解，而且在实践中也为其他领域的研究提供了有益的启示。

我们提出了从上夸克和B物理场的测量的第一个一致的组合，以在标准模型有效场理论（SMEFT）内约束上夸克的性质。 我们演示了这种方法的可行性和益处，并详细介绍了不同能量规模的可观察物的正确组合所需的成分。 具体来说，我们采用$$ t \ bar {t} \ gamma $$ <math> t t ¯ γ<

强子散射中违反分解的影响主要是由于观众与观众之间的相互作用。 虽然众所周知，这些交互作用在包括横截面在内都相互抵消，例如对于Drell-Yan过程，但是对于违反哪种类型的可观测因子分解却知之甚少。 我们表明，对于纯Glauber梯形图，对于任何可观察到的单尺度（例如强子性横向能量或束推力），所有振幅级因式分解违背效应在截面水平上都完全抵消。 该结果证明了先前的主张，即这些纯Glauber图违反了因式分解法。 我们的证明以一种必不可少的方式利用了两到两个散射幅度的尺度不变性。 因此，主要的违反分解的效果来自具有至少一个软胶子的图形，其中涉及Glauber阶梯上的Lipatov顶点。 这意味着真正的软辐射必须参与因式分解违规，从而阐明因因式分解违规与基础事件之间的联系。

我们研究超外围重离子中<math> J / ψ </ math>介子的独家光产生 彩色偶极子方法中发生碰撞。 我们首先针对包含在内的<math> F 2 </ math>数据拟合的多个偶极子截面进行测试， 在自由核子上产生<math> J / ψ </ math>。 然后，我们使用Glauber-Gribov理论的彩色偶极子公式

考虑到两个质子，两个中子和质子-中子对之间的空间相关性差异，我们扩展了用于在原子核中生成全局构型的蒙特卡洛算法，以包括质子和中子在重核中的不同空间分布。 我们生成了富含中子的Ca48和Pb208核的构型，这些构型可用于通用的高能A（e，e'p），pA和A-A事件发生器。 作为铅配置的应用，我们开发了一种用于CERN大型强子对撞机上质子-重原子核碰撞的算法，用于最终状态且在p-p和p-n散射截面不同的通道中具有硬相互作用。 在Glauber算法的颜色波动扩展中考虑了软相互作用，同时考虑了软和硬PN碰撞固有的不同横向几何形状。 我们使用新的事件生成器来测试Paukkunen [Phys。 来吧 B 745，73（2015）]，由于存在中子皮，p-Pb碰撞中的W±生产率之比应明显偏离外围碰撞的包含值。 我们定性地确认了对Paukkunen的期望，尽管对于一个现实的中心性触发因素，我们发现该影响比原始估计值小2倍。

ALICE检测器在5.02 TeV的核子-核子质心中心的p-Pb碰撞中，通过ALICE检测器测量了未识别的带电触发器和相关粒子之间的两粒子角相关性。 检查横向动量范围0.7 <pT，assoc <pT，trig <5.0 GeV / c，以包括由低动量传递散射引起的射流引起的相关性（微型射流）。 在假快速范围|η| <0.9中获得了表示为每个触发粒子的相关产量的相关性。 从近侧短距离和远侧相关性中减去在高多重性p-Pb碰撞中观察到的近侧远距离伪快速相关性，以去除非喷射状分量。 发现喷射状峰的产量随事件多重性不变，但具有低多重性的事件除外。 这种不变性与通过多个parton-parton散射的非相干碎片而产生的粒子是一致的，而与先前观察到的脊结构有关的产量与射流无关。 发现不相关的粒子产生源的数量随多重性线性增加，这表明即使在最高多重性p–Pb碰撞中，多部分相互作用的数量也没有饱和。 此外，该数量仅在中间多重性区域内标度，该数量是通过Glauber Monte-Carlo模拟估算的二元核子-核子碰撞数。

考虑到质子具有半径为$ \ sim 0.87 $$ ~~ 0.87 fm的外介子云和半径为$ \ sim 0.44 $$ ~~ 0.44 fm的内核，其中三个夸克的价态被约束并且在光学的框架内 Glauber的极限逼近，质子-质子的弹性散射微分截面，总截面，正向方向上弹性散射幅度的实部与虚部之比，LHC能量的总弹性和非弹性截面的计算公式为 $ \ sqrt {s} = 7，\; 8，\; 13 $$ s = 7,8,13 TeV。 包括三夸克力。 与TOTEM合作的最后一次测量的LHC能量7、8和13 TeV的实验数据获得了很好的一致性。 仅对于微分横截面，对于$$ q ^ {2}> 1 \;（\ mathrm {GeV} / c）^ {2} $$ q2> 1（GeV / c）2会得出分歧。 需要Glauber多项式。 我们试图证实两夸克力半径和三夸克力半径以及胶体定量能量的结果，这些结果是在ISR能量之前获得的。

大核的密度分布通常以伍兹-撒克逊分布为特征，其半径为R0，表皮深度为a。 然后引入变形参数β，以使用球谐函数R0（1 +β2Y20+β4Y40）的展开来描述非球核。 但是，当原子核为非球形时，R0和通过电子散射实验推断出的，在所有核取向上积分的结果都不能直接用作Woods-Saxon分布的参数。 另外，通常从减小的四极电子跃迁几率B（E2）↑得到的β2值与球形谐波膨胀中使用的β2值不直接相关。 B（E2）↑与本征四极矩Q0的关系比与β2的关系更准确。 但是，可以为给定的β2计算Q0，然后从Q0导出B（E2）↑。 在本文中，我们计算并制表了R0，a和β2值，这些值在Woods-Saxon分布中使用时，将得出与电子散射数据一致的结果。 然后，我们介绍使用新参数和旧参数计算的二次谐波和三次谐波参与者偏心率（ε2和ε3）。 我们证明ε3对a尤其敏感，并指出使用a的不正确值对于从重离子碰撞中产生的QGP提取粘度与熵之比（η/ s）具有重要意义。

最近的研究表明，在高能量下，像p + p这样的小系统的碰撞所产生的签名与在重离子碰撞中广泛观察到的签名相似，暗示着形成具有集体行为的介质的可能性。 出于这种动机，我们在一个使用质子各向异性和非均匀密度分布的小型系统中，使用了传统上用于重离子碰撞的Glauber模型，并发现所提出的模型可重现p + p的带电粒子多重性分布 LHC能量的碰撞非常好。 确定了碰撞几何属性，例如平均碰撞参数，二元碰撞的平均次数（⟨Ncoll⟩）和不同多重性下的平均参与者数量（⟨Npart⟩）。 估计⟨Ncoll⟩之后，我们计算了p + p碰撞中的核修饰样因子（RHL）。 我们还使用对初始几何形状的线性响应来估计偏心率和椭圆流随带电粒子多重性的变化。