在微观衰减机制和基于准势方法的相对论夸克模型的框架内，考虑了矢量（S13）介子对伪标量（S01）介子的强衰减。 夸克-反夸克势以前被用于成功描述介子谱和电弱衰变，被用作qq对生成的来源。 全面考虑了衰变矩阵元素的相对论结构，相对论贡献和介子波函数的增强。 轻，重轻介子和重夸克尼亚的强衰变的计算速率与可用的实验数据非常吻合。

最近对衰减Zc（3900）→ρηc的观测和测量提供了有关外来共振与纯重夸克之间相应跃迁中pion和ρ耦合的相对强度的数据。 有人认为，使用这些数据，c和b夸克的重夸克极限，重夸克自旋对称性（HQSS）和轻夸克对光子发射的矢量支配性，人们可以（大约）定量地估计光子的速率。 从ϒ（5S）到分子bottom的预期G奇数态的辐射跃迁。 在ϒ（5S）共振的最大值处，过程e + e-→γWbJ的横截面估计在0.1 pb的范围内得出，为在BelleII寻找这些过程提供了可能的基准。

提出了作为横动量pT的函数的微分横截面，用于产生ing（nS）（n = 1、2、3）状态并衰减成一对μ子。 在LHC上使用CMS检测器收集了与s = 7TeV的pp碰撞中4.9 fb-1的积分光度相对应的数据。 分析选择的事件具有dimuon速度| y | <1.2和dimuon横向动量在10 <pT <100GeV范围内。 测量结果表明，对于三个ϒ状态，在pT≈20GeV时从指数行为过渡到幂律行为。 在该跃迁以上，ϒ（3S）谱比than（1S）的谱要困难得多。 p（3S）和ϒ（2S）微分截面与to（1S）截面的比值随着pT在低pT处的增​​大而增大，而在pT较高时变得平坦。

在本文中，我们研究了Xb的辐射衰变，它是作为介子-介子分子候选物的在the区域中著名的X（3872）的对应物，进入了γϒ（nS）（n = 1,2,3）。 由于Xb可能低于BB⁎阈值并且中性和带电底部介子之间的质量差比Xb的结合能小，因此同位旋违反了衰变模式Xb→ϒ（nS）π+π −将被极大地抑制。 这将提高辐射衰减的重要性。 我们使用基于重夸克对称性的有效拉格朗日函数来探索重散射机制并计算部分宽度。 我们的结果表明，考虑到总宽度也可能小于几个MeV（如X（3872）），进入γϒ（nS）的部分宽度约为1 keV，因此分支分数可能相当大。 这些辐射衰减模式对于Xb的实验搜索特别是强子对撞机非常重要。 对Xb的观察将提供对奇异强子光谱的更深入了解，并有助于阐明由重夸克对称性连接的状态的性质。

我们报告了大型强子对撞机在sNN = 5.02 TeV时p–Pb碰撞中ϒ（1S）和ϒ（2S）的产生。 使用ALICE检测器以向下（-4.46 <ycms <-2.96）和向前（2.03 <ycms <3.53）的速度下降到零横向动量进行测量。 给出了ϒ（1S）和ϒ（2S）的生产横截面，以及核修饰因子和ϒ（1S）的正向和反向产量之比。 在p–Pb碰撞中，包含ϒ（1S）的产量相对于pp碰撞的产量（按二进制核子与核子碰撞的数量成比例）的抑制作用在前向速度下观察到，而在向后速度下观察不到。 将结果与包括核阴影或部分能量损失效应在内的理论模型计算进行比较。

ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）量子态的产量通过在CMS检测器中通过衰变成μ对来测量，在每个核子对质心能量的PbPb和pp碰撞中 2.76 TeV。 该数据分别对应于PbPb和pp碰撞的166μb-1和5.4pb-1的综合亮度。 差异生产横截面据报道是速度y高达2.4的函数，横向动量pT高达20GeV / c的函数。 相对于pp碰撞，在PbPb中观察到了强烈的依赖于中心点的抑制作用，分别对于1（1S）和ϒ（2S）状态，其受阻系数高达≈2和8。 没有观察到这种抑制作为y或pT的函数的显着依赖性。 在PbPb碰撞中未观察到ϒ（3S）状态，这对应于在95％置信度下对中心积分数据至少抑制了≈7倍。 所观察到的抑制与对夸克胶子等离子体中的夸克态连续熔化建模的理论场景相一致。

通过考虑软胶子强子化的机理，交换像on一样的Zb态和底介子回路，系统地研究了双相转变ϒ（2S，3S，4S）→ϒ（1S，2S）ππ。 使用色散理论以模型独立的方式考虑了强的pion-pion最终状态相互作用，特别是包括与S波中的KK耦合的通道。 通过对可用的实验数据进行拟合，我们提取了过渡色极化率| αϒ（mS）ϒ（nS）|的值，该值测量了与软胶子形成的巴托多尼亚的色电耦合。 发现Zb交换对提取的色极化率值有轻微影响，并且获得的| αϒ（2S）ϒ（1S）| 考虑到Zb交换为（0.29±0.20）GeV-3。 我们的结果可能有助于研究studying与强强子的相互作用。

使用提示ϕ→μ+μ-衰变和对应于积分光度的数据样本来搜索质子-质子碰撞在质子能量为7和8 TeV时产生的自旋-0玻色子son LHCb检测器收集到的大约3.0 fb-1的浓度。 找不到质量范围为5.5至15 GeV的信号的证据。 将上限设置在生产横截面的产物上，并将支化级分转变为dimuon最终状态。 该极限值可与所考虑的大部分质量区域中现有的极限值相媲美，并且是第一个在ϒ共振附近设置的极限。

在s = 10.52、10.58和10.867 GeV处对ϒ（1S）和ϒ（2S）衰变以及e + e- hil灭中的双电荷charm状态产生的首次搜索是使用在KEKB不对称处使用Belle检测器收集的数据进行的 能量电子-正电子对撞机。 在任何一种研究模式下均未观察到明显的信号，并且ϒ（1S）和ϒ（2S）中其产物分支分数的90％可信度上限受[B（ϒ（1S，2S）→Zc + Zc（ ′）−）×B（Zc +→π++ cc′）（cc¯= J /ψ，χc1（1P），ψ（2S））]与e + e-→的Born截面和分支分数的乘积 确定在s = 10.52、10.58和10.867 GeV处的Zc + Zc（'）-（σ（e + e-→Zc + Zc（'）-）×B（Zc +→π++ cc））。 在此，Zc是指在πJ/ψ最终状态下观察到的Zc（3900）和Zc（4200），在πχc1（1P）最终状态下表示Zc1（4050）和Zc2（4250），并且Zc（4050）和 最终状态为πψ（2S）的Zc（4430）。

我们更新了先前对阈值[Y]附近的J /ψ光产生的计算。 Hatta和D.L. Yang，物理学。 Rev. D 98，074003（2018）]中纳入了理论上的最新发展和Ali等人的新实验数据。 杰斐逊实验室的[GlueX协作]。 然后，我们建议研究在RHIC的超外围pA碰撞中ϒ和J /ψ的接近阈值产生。 这些过程对质子中的胶子凝结物敏感，这与通过QCD迹线异常与质子质量有关。 我们的结果强调了胶子在产生质子质量中的作用。