使用线偏振光子研究了质子上两个中性离子的光生，并且首次测量了偏振可观测值Is和Ic。 这两个可观测值对于多介子最终状态是唯一的； 他们表征了线性光子极化与三体最终态光产生中单粒子出射方向之间的相关性。 Is和Ic分布表明，在1.8至2.0 GeV质量区域中，N（1520）3 /2-π中间态的反应动力学与占主导地位的JP = 3/2 +波一致。 这些数据包含在基于大量数据的波恩–加奇蒂纳（BnGa）偏波分析中； 分析证实了反应链γp→N（1900）3/2 +→N（1520）3 /2-π0→pπ0π0的重要贡献。

我们提供了对达利兹衰变η（'）→ℓ+ℓ-γ的完整辐射校正的完整集合，超出了软光子近似值，即在达利兹图的整个范围内，并且对辐射光子的能量没有限制 。 校正不可避免地取决于η（'）→γ*γ（*）过渡形状因子。 对于例如在bre致辐射校正中出现的单个虚拟过渡形状因数，使用了最近的色散计算。 对于单回路级的单光子不可减少的贡献（对于双重虚拟形状因数），我们在考虑η-η'混合的同时使用矢量介子主导的模型。

我们找到了一种精确的IIB型超重力解，该解表示AdS 5×S 5背景的T对偶的一个参数变形（在所有6个阿贝斯等距等轴测方向上都应用了T对偶）。 非平凡字段仅是公制，dilaton和RR 5形式。 当以“变形-旋转” vielbein为基础书写时，后者具有非常简单的“未变形”形式。 该解决方案的一个非同寻常的特征是，膨胀符对度量的等距坐标具有线性依赖性，从而排除了T对偶的直接逆转。 如果我们仍然进行形式上的对偶化，则可以准确地找到最近从arXiv：1507.04239中的η变形AdS 5×S 5超弦作用中提取的度量，B场和具有RR场强的dilaton乘积。 我们还讨论了n = 2，3的变形AdS n×S n背景的相似解。在η→i极限中，我们证明了所有这些背景都可以解释为规范WZW模型的特殊极限，并且还与（a 的AdS n×S n超弦的Pohlmeyer简化模型。

我们研究了超伴奏弦sigma模型的可积η和λ变形，基本示例是AdS 5×S 5超弦的变形。 我们证明了这些模型的kappa对称性变化是标准的Green-Schwarz形式，并且我们通过计算超空间扭转来确定目标空间超几何。 我们检查λ变形是否会产生标准（通常为II *型）超重力背景； 对于η-模型，目标空间是超重力解的要求转化为R-矩阵上的简单条件，从而输入了变形的定义。 我们进一步构造所有这样的第4级非阿贝尔R矩阵，它们解决了代数的齐次经典Yang-Baxter方程so $$ \ mathfrak {so} $$（2，4）。 我们认为，大多数对应的背景等效于非换向TsT转换的序列，并针对某些示例对此进行了明确验证。

我们研究η形变的AdS2×S2×T6超弦的Poisson-Lie对偶。 η变形的背景满足II型超重力方程的一般化。 我们针对（i）完整的psu1,12 $$ \ mathfrak {p} \ mathfrak {s} \ mathfrak {u} \ left（1，\ left.1 \ right | 2 \ 右）$$超代数，（ii）完整的玻色子代数和（iii）Cartan子代数，其相应的背景有望满足标准的II型超重力方程。 前两种情况的度量和B字段是相同的，并通过对AdS2×S2×T6上的λ变形模型的解析连续性给出，其中圆环未变形。 但是，RR通量和膨胀系数会有所不同。 着眼于第二种情况，我们显式地得出背景，并与已知的λ变形模型在II型超重力中AdS2×S2上的已知嵌入的解析继续一致。

通过一组称为量子光谱曲线的函数方程，可以有效地解决AdS5×S5超弦谱及其双平面最大超对称Yang-Mills理论的光谱问题。 我们讨论了相同的概念如何应用于η形变的AdS5×S5超弦，这是具有量子群对称性的AdS5×S5超弦的可积变形。 该模型可以视为AdS5×S5超字符串的三角形式，例如XXZ和XXX自旋链之间的关系，或者香肠和S2 sigma模型。 我们通过将相应的基态热力学Bethe ansatz方程重新构造为解析Y系统，得出η形变弦的量子光谱曲线，并将其映射到解析T系统，在适当的量规固定后，该解析T系统将生成Pμ系统-量子 光谱曲线。 然后，我们讨论对这个系统的渐近性的约束，以找出特定的激发态。 在光谱级别，η形变的弦及其量子光谱曲线插值在AdS5×S5超弦和“镜像” AdS5×S5上的超弦之间，反映了η形变的弦的光谱和热力学数据之间存在更一般的关系。 尤其是，镜面AdS5×S5弦的光谱问题以及未变形的AdS5×S5弦的热力学是由我们的三角量子光谱曲线的第二有理极限来描述的，它不同于规则的未变形极限。

Poisson-Lie对G / H对称空间sigma模型相对于简单Lie组G的η变形进行对偶化，从而推测出相关λ变形模型的解析连续性。 在本文中，我们研究了何时可以将η变形模型相对于G的子组G0进行对偶化。从对复杂化组的一阶作用开始，并整合与不同子代数相关的自由度，我们发现有可能 当G0关联到子Dynkin图时进行对偶。 也可以包括由其余的Cartan发电机生成的其他U1因子。 最终的构造在单个框架中统一了关于G的Poisson-Lie对偶和η变形的完全阿贝尔对偶，并且在两种情况下都采用了单模积分的代数。 我们推测将这些结果扩展到路径积分形式可以为为什么η形变的AdS5×S5超弦不是单环Weyl不变提供一个解释，也就是说，联轴器不能解决IIB型超重力方程，但其完全阿贝尔方程 对偶和λ变形模型。

我们建立了一个计算<math> AdS 5 < / msub> / CFT 4 </ math> 可整合性。 具体而言，我们推导出了热力学Bethe ansatz方程，该方程产生了平面<math> N << / mo> = 4 </ math>超级Yang- 在't Hooft联轴器的任何值上都可以得出Mills理论。 我们在w处扰动地求解这些方程

Berry连接描述了由绝热变化的哈密顿量引起的变换。 我们研究了如何通过改变提供模块化哈密顿量的区域来影响模块化哈密顿量的零模。 在二维共形场理论的真空中，全局共形对称性选择了一个独特的模块化Berry连接，我们可以直接对其进行计算，并使用二维三维反de Sitter（<math> < mi> AdS 3 </ math

在彩色玻璃冷凝物框架中使用稀疏密度分解，我们研究了质子核碰撞中重夸克和带电轻质子之间的方位角相关性。 我们以光强子为参考提取二次谐波<math> v 2 </ math>，通常称为椭圆流 。 重介子和轻质强子之间的这种特定方位角相关性是最近在大型强子对撞机上测量的。 前