报道了pp碰撞中Ξb-重子的生产率相对于Λb0重子的生产率的首次测量，使用了LHCb实验收集的数据样本，并且对应于s = 7时的1、2和1.6 fb-1的综合光度。 ，分别为8和13 TeV。 在运动区2 <η<6和pT <20 GeV / c中，我们测量fΞb-fΛb0B（Ξb-→J /ψΞ-）B（Λb0→J /ψΛ）=（10.8±0.9±0.8）×10- 2 [s = 7,8 TeV]，fΞb-fΛb0B（Ξb-→J /ψΞ-）B（Λb0→J /ψΛ）=（13.1±1.1±1.0）×10−2 [s = 13 TeV]， fΞb−和fΛb0分别是b夸克分裂为Ξb−和Λb0重子的分数； B代表分支分数； 而不确定性是由于统计和实验系统的来源。 fΞb-/fΛb0的值是通过在SUb-→J /ψΞ-和Λb0→J /ψΛ衰减中调用SU（3）对称性而获得的。 还报道了−b-和Ξb+重子之间的生产不对称。 还测量了Ξb−重子的质量相对于Λb0重子的质量，从中发现m（Ξb−）= 5796.70±0.39±0.15±0.17 MeV / c2，其中最后一个不确定度是由于精度 在已知的Λb0

像BPS D3麸一样，IIB型弦理论的非超对称（非susable）D3麸也具有解耦极限，并导致非超对称AdS / CFT对应。 在这种情况下，喉部的几何形状代表的QFT既不是保形的也不是超对称的。 去耦极限中非必要的D3骨架的“黑色”版本描述了在有限温度下的QFT。 在这里，我们首先使用全息技术从“黑色”非多余D3麸皮的解耦几何中计算出此类QFT小子系统的纠缠熵。 然后，我们从解耦的“黑色”无用D3骨架的渐近AdS几何学研究此QFT的弱激发态的纠缠热力学。 我们观察到，对于小型子系统，该背景确实满足了第一定律，即与子系统的大小成反比的普遍（纠缠）温度和垂直于纠缠表面的（纠缠）压力满足关系。 最后，我们展示了纠缠熵如何与高温下的热熵交叉。

BPS D3麸皮具有一个非超对称表亲，称为非敏感D3麸皮，这也是IIB型弦理论的解决方案。 黑色D3焊缝对应的对应物是“黑色”非多余的D3焊缝，并且与BPS D3焊缝一样，它也具有解耦限制，即解耦的几何形状（在我们感兴趣的情况下，这是渐近的AdS $ _ { 5} $×S $ ^ {5} $）是（3 + 1）维非共形，非超对称QFT的全息对偶。 在此QFT中，我们使用上述提到的球形子系统几何图形全息计算了纠缠熵（EE），复杂度和Fisher信息度量。 保真度和Fisher信息量度是使用文献中的两个不同建议，根据体积几何结构一个时间片的余维正则化极值体积计算得出的。 尽管对于AdS黑洞，两个提议给出的结果相同，但对于非超对称背景，结果却不同。

当前宇宙中的可见物质是强力的量子相变（QCD）的相变的结果。 这种相变发生在宇宙温度在Tc≃165MeV附近时。 具有强相互作用的物质粒子是Tc之上的夸克，而它们是Tc之下的离子，质子和中子。 在相变之后，刚好高于Tc的自旋自由度37（u和d夸克和胶子）被转换为3（介子）。 这种相变可能主要是在过冷温度下实现的。 过冷是由宇宙的膨胀提供的。 我们获得有效气泡形成率α（T）≈104-5MeV和相变（至强子相）的完成温度Tf≃126MeV。 在相变期间，比例因子R增加了2.4倍。 这提供了关于在全强子相开始温度Tf下“隐形” QCD轴能量密度的关键知识，并允许我们估计由“隐形” QCD轴构成的冷暗物质的当前能量密度。

在有限甚至更高的温度下保持量子系统中纠缠的可能性（所谓的“热纠缠”）具有明显的实际意义，但还需要进行更严格的理论研究。 由于系统中的量子纠缠随时间发展并且连续地遭受环境退化，因此需要通过开放量子系统的非平衡描述。 为了确定可能导致“热缠结”存在或不存在的关键问题和影响因素，我们对有限温度标量场描绘的共享浴中两个空间分离的耦合振荡器进行了模型研究。 。 从我们为正常模态得出的Langevin方程和从协方差矩阵构造的纠缠量度中，我们考察了后期纠缠结构上直接耦合，场致相互作用和有限分离之间的相互作用。 我们表明，振荡器之间的耦合在维持中间温度和有限间隔内的纠缠中起着至关重要的作用。 相反，振荡器之间的场致相互作用是非马尔可夫效应，在高温下变得非常无效。 我们确定临界温度，在该临界温度以上，纠缠消失，以减小的振荡器系统的质心模式的反频率为主导，以领先为界，结果并非意外，这排除了这种设置下的热纠缠。

我们针对具有F旋子的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2自旋（7）规范理论，提出了Seiberg对偶。 对于F≥6，该理论允许使用SU（F -4）量规组进行磁性双重描述。 磁性方面的物质含量为“手性”，对偶关系将“手性”和“非手性” 3d规范理论联系起来。 作为推论，我们可以为3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 G 2规范理论建立一个Seiberg对偶，并涉及基本问题。

要解决强CP问题的Peccei-Quinn（PQ）解决方案需要异常的全局U（1）对称性，即PQ对称性。 从理论的角度来看，这种便利的全局对称性的起源在很多方面都令人费解。 在本文中，我们提出了一个简单的处方，它提供了PQ对称性的起源。 在那里，全局U（1）PQ对称性实际上嵌入了已规范的U（1）PQ对称性中。 由于其简单性，该机制可以在许多具有PQ对称性的常规模型中实现。

仅对于Dilaton耦合常数的三个特定值，才知道四维Einstein-Maxwell-dilaton理论中的显性强子解：a = 0,1,3。 但是，关于存在存在极值极限的达因的理论证据已经得到了证明，其中狄拉顿偶合的更一般序列为a = n（n + 1）/ 2，用整数n表示。 除了下层成员n = 0,1,2之外，该理论族没有超重力/弦理论的动力以及

我们考虑了κ变形的相对论量子相空间以及Lorentz代数的可能实现。 有两种执行此类实现的方式。 一种是庞加莱代数不变的简单扩展，另一种是庞加莱代数变形的一般扩展。 例如，我们修复约旦扭曲以及非交换坐标，动量的协积和动量的加法的相应实现。 可以考虑使用Lorentz生成器的单参数系列，扩展和关闭Poincaré-Weyl代数的动量的扩展。 相应的物理解释取决于在相空间中实现Lorentz代数的方式。 我们展示了相对论氢原子的光谱如何取决于庞加莱·韦尔代数生成器的实现。

研究了瞬时，空间和类似光的形变的κ-Minkowski空间线性实现。 我们构造和分类所有此类线性实现，并根据gl（n）生成器对其进行表达。 对于类似时间的变形和类似空间的变形，存在三个线性的单参数实现，而对于类似光的变形，只有四个线性实现。 给出了变形的海森堡代数，星积，动量的协积和扭曲算子之间的关系。 事实证明，对于每个线性实现，都存在满足归一化和cocycle条件的Drinfeld扭曲。 给出了所有情况下的κ变形igl（n）-Hopf代数。 讨论了κ-庞加莱-韦尔代数和κ-庞加莱-霍普夫代数。 左右对偶κ-Minkowski代数由转置的扭曲构成。 相应的实现是非线性的。 所有与κ-Minkowski空间有关的Drinfeld扭曲都是从我们的构造中获得的。 最后，讨论了一些物理应用程序。