提供了具有微分同态和共形异常的二维手性流体力学的精确公式。 计算涉及应力张量的本构关系。 它揭示了解决方案的一个参数类别，这是一个新结果。 对于此参数的特定值，将复制在梯度扩展方案中找到的结果。 此外，本构关系类似于理想流体的对应关系，对其进行了适当修改以包括

我们报告了在QED中电子-正电子强磁化气体中具有不平衡手性的伪矢量电流的产生。 它在QED中作为手性磁效应沿外部施加的磁场B传播。 它由与B平行的微扰电场触发，该电场与沿B传播的伪矢量纵向模式有关。 引入了电磁化学势，但是即使它消失了，我们的结果仍然有效。 假定非零费米子质量，在文献中通常认为该质量消失了。 在有限温度和密度下的量子场论形式论中，发现了大块费米子介质与轴向电流的反常关系。 它与Adler–Bell–Jackiw异常类似。 从以介质中光子自能张量表示的手性电流的表达式中，可以得出纵向光子（在光锥内部）散射的电子和正电子对手性电流的贡献，以及成对的产生 由于纵向光子（超出光锥）。 在静态极限中，在最低的朗道能级上获得伪电流矢量。

描述引力子通过手性介质传播的线性化爱因斯坦方程似乎与螺旋度有关。 我们在平坦背景以上的无碰撞情况下分析了相应光谱的特征。 在长波长范围内，圆偏振度量扰动以依赖于螺旋度的群速度传播，该群速度可以变为负，从​​而引起一种新型的异常色散。 我们进一步表明，这种手性异常分散是通过手性等离子体传播的极化模式的一般特征，从而将我们的结果扩展到电磁领域。

由于手性异常，自发的光子辐射会导致各向异性手性物质中快速电荷移动，从而对电磁辐射产生重大影响。 虽然在QED真空中禁止这种过程（也称为“真空Cherenkov辐射”），但它可以发生在手性物质中，在这种情况下，更适合将其称为“手性Cherenkov辐射”。 与the致辐射的α3相比，其对辐射光谱的贡献约为α2。 我推导了在高能量极限下该辐射的频谱和角度分布。 考虑到由于硬光子发射和费米子质量引起的量子效应。 在夸克-胶子等离子体和Weyl半金属的情况下分析获得的光谱。

我们在夸克-介子模型的手性相变附近研究了低温夸克物质的两种风味的颜色超导性，在夸克-介子模型中，夸克之间的相互作用是通过pion和sigma交换产生的。 从Nambu-Gorkov传播器的实时公式出发，我们根据介子的中频谱函数获得了夸克自能（间隙函数）的有限温度（实轴）Eliashberg型方程。 使用模型输入谱函数在零温度极限下获得间隙函数的实部和虚部的耦合非线性积分方程的精确数值解。 我们发现，间隙的这些分量显示出复杂的结构，其中实部在2Δ0以上受到强烈抑制，其中Δ0是其壳上值。 我们发现Δ0≃40MeV接近手性相变。

改变手性物质中的光子弥散关系可以实现1→2散射。 结果，单个费米子态和光子态分别对光子辐射和成对产生不稳定。 特别地，穿过手性物质的快速费米子可以自发辐射光子，而光子可以自发辐射快速费米子和反费米对。 相应的光谱以超相对论近似推导。 结果表明，产生和衰变的光子的极化由手性电导率的符号决定。 计算平坦的薄畴壁对光谱的影响。

我们表明，相对论手性费米子的热旋转流体具有与沿旋转轴的能量密度和手性密度波的相干传播相关的新的无间隙集体模式。 这种模式，我们称为手性热波，是由于混合的标距-重力异常而出现的。 在有限的密度下，手性热波耦合到手性涡流波，而在存在外部磁场的情况下，它与手性电磁波混合。 还证明了手性电磁波和手性涡旋波的耦合。 我们发现，与单个波的速度相比，耦合波（即矢量，轴向和能量流的相干波动）通常具有不同的速度。

我们研究了手性介质中涡旋丝的运动，并发现了异常诱导的手性磁效应的半经典类似物。 发现在奇偶校验破坏介质中涡旋上的螺旋孤子激发沿手征不平衡的符号所指示的方向沿着涡旋携带额外的能量流。 我们称这种新的运输现象为手性推进效应。 奇偶破位背景下涡旋丝的动力学由局部感应方程的修改形式描述。 我们分析了简单涡旋解的线性稳定性，并研究了手性介质对激发光谱和不稳定模增长速率的影响。 我们还表明，如果在奇偶校验和时间同时反转的情况下，灯丝的运动方程是对称的，则平面形状的解将无法传输能量。

我们考虑手性液体，即由无质量费米子和右-左不对称的液体组成。 在这样的介质中，人们期望存在与手性异常相关的沿着外部磁场流动的电磁电流。 预计该电流是无耗散的。 我们考虑手性液体的动力学，着重于可能的不稳定性和红外敏感性的问题。 一般来说，不稳定性会出现在电磁常数消失的极限范围内，即0。 特别是，具有手性化学势不变的液体可能会衰减为包含旋涡的右旋-左旋不对称状态。

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