在本文中，我们使用具有HIJING初始条件的iEBE-VISHNU混合模型，研究了在13 TeV质子-质子（p-p）碰撞中的流体动力学集体。 通过适当调整参数，我们的模型仿真可以显着描述所有测得的2粒子相关性，包括所有带电和识别出的强子（KS0，Λ）的积分和差分椭圆流动系数。 但是，我们的模型计算结果显示，在高多重pp碰撞中，正4粒子累积量c2 {4}不能重现实验中测得的负c2 {4}。 对HIJING初始条件的进一步研究表明，二阶各向异性系数ε2的波动随着其平均值的增加而增加，这导致了类似的流量波动趋势。 为了同时描述流体力学框架中的2和4粒子累积量，需要对pp碰撞的初始条件进行重大改进，目前尚缺乏知识。

对LHC中13 TeV下pp弹性散射的前向区域中的微分截面的测量进行了详细分析。 研究了散射幅度的实部和虚部的结构，它们都需要指数和线性因子。 比较了不同条件下数据的表示形式，研究了库仑核干扰的作用并满足了色散关系的预测。 核与库尔的可加性

我们使用GUT尺度参数突出显示了受约束的最小超对称SM（CMSSM）和次于最小超对称SM（NMSSM）（包括126 GeV希格斯玻色子）之间暗物质扇区的差异。 在暗物质领域中，这两种模型是非常正交的：在CMSSM中，WIMP在很大程度上是一个野牛，并且由于LHC约束而需要大质量。 在NMSSM中，WIMP具有较大的单线性成分，因此与LHC SUSY的质量限制无关。 对于费米数据中有关轻WIMP的提示，NMSSM中性轻的质量范围很重要。 如此低质量的WIMP无法在CMSSM中进行解释。 此外，还提供了在14 TeV发现XENON1T和LHC的前景。

我们目前在锡同位素中使用互补探针的最近预测的矮小四极共振（PQR）的广泛实验研究。 在这项研究中，对124 Sn进行了（α，α'γ）和（γ，γ'）实验。 在这两个反应中，填充了低于5 MeV激发能的Jπ= 2 +态。 可以从（γ，γ'）实验中提取出在整个跃迁密度上积分的E 2强度，而在所选运动学上的（α，α'γ）实验强烈地激发了表面模态，因为它具有很强的α- 核内部的粒子吸收。 这种模式的激发是根据中子蒙皮的四极型振荡，该振荡是通过基于自洽密度泛函理论和准粒子-声子模型（QPM）的微观方法预测的。 新近确定的γ衰变分支比暗示了E 2强度的非统计特性，正如最近在侏儒偶极子共振（PDR）的情况下指出的那样。 这使我们能够区分PQR型激发和多声子激发，因此支持最近在124 Sn中进行PQR的第一个实验指示。

通过直接求解10维运动方程，我们发现IIA型超重力的4维de Sitter压实。 在最简单的示例中，内部空间的拓扑为圆形乘以负曲率的爱因斯坦流形。 定向球在具有两个固定基因座的圆上作用，O8-和O8 +平面位于该固定基因座上。 这些定向平面完全被反反应和定位。 虽然解是数值形式的，但可以通过分析验证方向平面的电荷和张力。 我们的解决方案在树级别具有模数，可以在参数上进行弱耦合和弱弯曲。 他们在弦论中的命运取决于量子校正。

我们在整个相变的1 +1维p波超导体的完全反向反应全息模型中研究了子系统A的纠缠熵S A EE的行为。 对于给定的温度，系统进入超导阶段，超过电荷密度的临界值。 纠缠熵被视为给定温度下电荷密度的函数，在临界点处出现尖峰。 此外，我们发现，在浓缩阶段，取决于子系统的大小，存在三种不同的行为。 对于小于临界尺寸l c 1的子系统尺寸l，随着我们越过相变，S A EE继续作为电荷密度的函数而增加。 当l在l c 1和另一个临界大小l c 2之间时，纠缠熵显示出非单调行为，而当l> l c 2时，纠缠熵单调减小。 在大电荷密度下，S A EE似乎饱和。 非单调行为导致了该系统的新颖相图。

我们表明，可以使用张量重归一化组方法来计算二维晶格Abelian Higgs模型的Polyakov环。 我们使用标准的蒙特卡洛模拟检查结果的准确性，并找到良好的一致性。 我们表明，由Polyakov环的插入产生的能隙服从通用的有限大小缩放，该缩放在连续时间限制内持续存在。 我们简要讨论了这些结果与量子模拟的相关性。

在适当的插值电流下，在QCD和规则（QCDSR）的框架内研究了0 +-，1- +和2 +-奇数球的质谱。 我们发现存在质量为4.57±0.13GeV的一个稳定的0 +-奇数球，质量为6.06±0.13GeV的一个稳定的2 +-奇数球，而没有稳定的1- +奇数球出现。 分析了这些具有非常规量子数的胶球的可能产生和衰变模式，希望可以在BELLEII，PANDA，Super-B或LHCb实验中进行测量。

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