Majorana Demonstrator是一项超低背景实验，用于寻找Ge76中无中微子双β衰变。 重屏蔽的锗探测器阵列位于南达科他州利德市的桑福德地下研究中心地下近一英里处，也可以用于寻找新的奇异物理学。 标准模型禁止使用电荷小于e的自由的，相对论的，轻度电离的粒子，但根据其某些扩展可以对其进行预测。 如果存在此类粒子，则可以通过搜索单个探测器能量沉积低至1 keV的多探测器事件，在Majorana演示器中对其进行检测。 此搜索无背景，在285天的数据采集中未发现任何候选事件。 为轻度电离的粒子的通量设置了新的直接检测极限，以使电荷低至e / 1000。

我们在N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFT中研究受保护的相关函数，其描述由二维手性代数捕获。 我们的分析暗示了c异常作为风味中心电荷k的函数的新的解析界线，适用于任何具有风味对称性的理论。 将我们的结果与文献中的较早界限相结合，对N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论的参数空间提出了严格的约束。 特别是，它选择了一组特殊的模型，一旦给出k，其c的值就唯一固定。 此集合包括由小平的分类给出的规范排名N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SCFT。

我们使用Uq（sl2）的半圈不可约表示，在Heisenberg XXZ spin-1 / 2链的无间隙（|Δ|≤1）态中构造拟局部守恒电荷。 这些表示的特征是梯形算子的周期性作用，梯形算子充当上述代数的生成器。 与以前构造的守恒电荷不同，新的守恒电荷不会保留磁化强度，即它们不具有哈密顿量的U（1）对称性。 讨论了由U（1）打破量子猝灭所导致的弛豫动力学中的应用可能性。

在这项工作中，我们分析了带有中心电荷的扩展N = 2超对称性，并在两个不同的观点下开发了其超空间公式。 最初，在经典力学的背景下，我们讨论了变形超对称导数的引入及其对一维非线性sigma模型变形的影响。 之后，考虑场论框架，我们在二维中展示了该超级代数的实现，因此坐标之一与中心电荷有关。 作为一种应用，在这种二维方案中，我们考虑了特殊的自耦合物质模型的拓扑（正弦）配置，并提出了一个非平凡的铁离子解决方案。

我们讨论了N扩展量子力学超对称（QM SUSY）的新实现，其中中心电荷隐藏在具有更高弯曲维数的高维Dirac作用的四维（4D）质谱图中。 我们证明了这种N扩展的QM SUSY是由额外维度上的对称性引起的，并且该超对称代数中的超多重子对应于Bogomol’nyi–Prasad–Sommerfield状态。 此外，我们检查了具有磁单极背景的S2超维模型，并确认了N扩展的QM SUSY解释了4D质谱的简并性。

当空间圆的大小达到无穷大时，我们讨论了在热力学极限中由较高的qKdV电荷修饰的2d CFT的分配函数。 在此极限下，鞍点近似是精确的，并且在无限中心电荷下，可以明确计算出广义划分函数。 我们表明，可以将对自由能的领先的1 / c校正重新表示为Young tableaux的总和，我们可以为前两个qKdV电荷进行计算。 接下来，我们将广义集合与包含单个主要状态的“本征状态集合”进行比较。 在无限的中心电荷下，对于qKdV逸度的任何值，集合都在本地操作员的期望值级别上匹配。 当中心电荷很大但很有限时，对于任何逸度值，上述集合都是可以区分的。

在具有U（N）规范对称性的N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 SYM中，具有固定尺寸的半BPS状态的多重性可以用Young图标记，并且可以使用与U Casimirs对应的守恒电荷来区分 （N）。 在AdS 5×S 5双重背景下对LLM几何形状和超级恒星进行的信息理论研究，提出了一些有关已知卡西米尔（Casimirs）有限集的Young图的可分辨性的问题。 利用unit群和对称群之间的Schur-Weyl对偶关系，这些问题转化为关于对称群代数中心的结构性问题。 我们获得有关这些结构特性和相关香农熵的代数和计算结果，并生成关联的数字序列。 根据内容分布函数对Young图的表征将这些数字序列与双色子方程联系起来。 这些内容分发功能可以可视化为内容空间中连接的，分段的，打开的字符串。

我们为至少具有最小超对称性的M理论的一类AdS2解构造必要和充分的几何条件。 我们将AdS2中的N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，0）超对称性的文献中的先前结果推广为N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）。 当解决方案可以局部描述为AdS2×Σg×SE7，其中Σg是g族的黎曼曲面，而SE7是7维Sasaki-Einstein流形时，我们将阐明并统一文献中存在的各种解决方案。 在SE7 = Q 1,1,1的情况下，我们找到了同时打开重子和中子电荷的新解决方案。

研究了具有中心扩展的扩展量子力学超对称（QM SUSY）的新实现。 我们首先显示隐藏了d =偶数（奇数）的两组不同的d + 2（d + 1）超级电荷，每个组都满足N = d + 2（d + 1）扩展的QM SUSY代数，而没有中心扩展 （4 + d）维狄拉克作用的四维质谱。 然后，我们发现整个增压集合形成一个N = 2d + 4（2d + 2）扩展的QM SUSY代数，中心电荷为d =偶数（奇数）。 超对称代数的表示形式为1 / 2-Bogomol’nyi-Prasad-Sommerfield状态，对应于具有中心扩展的超对称代数的简短表示形式。 我们明确地检查了具有超矩形和圆环额外尺寸的模型的四维质谱，并讨论了它们的超对称结构。

我们扩展[48]，[49]的工作，以获得CFT $ _ {2} $中用于旋转原色的OPE块的积分表达式。 我们观察到，当OPE块由保守的纺丝原色制成时，积分变成沿测地线涂抹的两个加权AdS $ _ {2} $字段的乘积。 这样，就CFT $ _ {2} $而言，当前保守的OPE块在AdS $ _ {2} $测地线算符方面具有不同的表示方式，而不是将其视为AdS $ _ {{3} $测地线算符。 我们还展示了如何通过HKLL散场重建将这种表示形式与AdS $ _ {3} $无质量的高自旋场相关联。 使用此图片，我们始终获得四点旋转共形块的闭合形式表达式，作为两个AdS $ _ {{2} $ Geodesic Witten图的乘积。