在本文中，我们提出了在N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ SU（N）超对称规范理论中通用的非Hooft缺陷的弦论描述。 我们表明，超对称基态的空间由奇异单极子的模空间给出，并且在这种情况下，克朗海默的对应关系被实现为T对偶。 我们推测，这种麸构型可用于研究单极鼓泡的全部动力学。

非相对论的弦理论有望提供更简单的量子引力理论以及AdS / CFT对应关系的易处理限制。 但是，已经构造了几种明显不同的非相对论弦理论。 特别地，一种方法是沿目标空间中的零等距线缩小相对论字符串。 另一种方法是执行相对论弦的适当大的光扩展速度。 如果所得到的两个非相对论性弦论都沿纵向空间方向具有非零缠绕，则它们仅具有定义明确的频谱。 在存在Kalb-Ramond场的情况下，我们证明了这些理论是等价的，前提是后者的方向是等轴测图。 最后，我们考虑非相对论字符串理论的进一步局限性，已证明在AdS / CFT（与自旋矩阵理论有关）的背景下是有用的。 在那种情况下，世界表理论本身变成非相对论的，并且狄拉顿耦合消失了。

选择合适的Worldsheet真空度可以对闭合弦进行量化。 先验地，可以为左移动和右移动扇区独立地选择真空。 我们用左右不对称世界表真空构建了从头开始的量化玻色子弦理论，并探讨了其后果和意义。 我们严格审查新真空的有效性，并使用标准的运算符形式进行第一量化。 值得注意的是，弦谱仅由有限的自由度组成：弦重力（无质量自旋二，Kalb-Ramond和dilaton场）和两个巨大的自旋二Fierz-Pauli场。 巨大的自旋二场具有负范数，与质量平方相反，并且提供了弦引力的Lee-Wick类型扩展。 我们计算了两个物理观测值：树级散射幅度和一环宇宙学常数。 结果表明，四个膨胀子的散射振幅是运动学不变量的有理函数，并且在D = 26中会分解成无质量的自旋二和一对巨大的自旋二的场。 所示的字符串一环分配函数与字符串重力的一环费曼图和两个巨大的自旋二场完全吻合。 特别地，它不具有模不变性。 我们严格地将我们的构造与最新研究进行比较，并对比差异。

我们在c = 1弦理论中研究长弦的散射，无论是在世界工作表描述中还是在双矩阵量子力学的非单一部分中。 从世界表的角度来看，长弦的散射幅度是从FZZT黄铜上的开放弦幅度的解耦极限获得的，我们通过将Virasoro保形嵌段与边界Liouville理论的结构常数进行积分来计算。 特别地，我们研究了（1）通过发射闭合弦而衰减的长弦，以及（2）一对长弦的散射的树级振幅。 我们证明它们确实定义为开放弦振幅的极限，并且我们的结果与对偶矩阵模型的伴随和双伴随扇区中的计算具有惊人的数值一致性（基于Maldacena的建议和由于Fidkowski提出的解决方案） ），从而为二元性提供了有力的证据。

我们描述了新的矛盾弦理论，这些理论引起了爱因斯坦-杨-米尔斯（（狄拉克）-波恩-英菲尔德，伽利略）和卡查佐，何和袁等人引入的其他振幅公式。 在爱因斯坦-杨-米尔斯振幅的情况下，新颖的世界表共形场理论发挥了重要作用，该理论精确地提供了合适的色彩因子，而无需手工忽略早期模型的虚假多迹线项。 这是获得Yang-Mills与重力耦合时出现的正确多迹线项所必需的。

游离铁离子制剂中的杂合弦模型产生了一些迄今为止最现实的弦模型，它们具有N = 1时空超对称性。 大型强子对撞机缺乏超对称性的证据激起了人们对非超对称异性串真空的兴趣。 我们探索在这种情况下可以从准现实的自由费米子模型中学到什么。 我们表明，与不现实的例子相比，家庭数量少的建筑会导致先验的太子琴生产部门激增，后者通常可能只包含一个这样的部门。 原因是在实际情况下，内部六维空间被分割为较小的单元。 我们提供了一个准逼真的，非超对称，非速动，杂散串真空的示例，并将其无质量谱的结构与相应的超对称真空进行了比较。 尽管在某些领域中超对称性被明确打破了，例如，玻色子和费米子系产生了无质量的块状态，但其他领域，尤其是那些导致手性家族的领域，继续表现出费米玻色变性。 在这些扇区中，与超对称情况相比，无质量频谱仅在某些局部或全局U（1）电荷上有所不同。 我们讨论了在这些模型中获得无质量水平的nb = nf的条件。 我们的示例模型包含一个异常的U（1）对称性，该字符串在弦摄动理论中以一个循环的顺序生成了一个diagram图。 我们推测，这个diagram图可能会抵消由单环非消失真空能生成的对应图，并且在这

在lambda背景下的弦世界表上研究了巨大的马农构造的类似物。 这是AdS 5×S 5背景的离散变形，保留了世界工作表理论的可集成性。 使用修整方法生成巨型磁振子解，并找到它们的色散关系。 这在适当的范围内简化为通常的强子大磁振子弥散关系，并在另一个范围内相对论，在该范围内，λ模型成为Pohlmeyer归纳的广义正弦-戈登理论。 然后，在半经典极限中示出了巨马农子的散射，该极限由量子S矩阵来描述，这是常规巨马农S矩阵的量子群变形。 进一步表明，在小的g范围内，S矩阵的一个扇区与XXZ自旋链有关，该自旋链的光谱与磁振子结合态的光谱匹配。

辐射稳定的de Sitter时空是通过考虑弦理论的本征非交换和广义几何公式构造而成的，该公式与具有非平凡的各向异性轴交-dilaton背景的F理论模型族有关。 特别地，典范共轭对偶空间的曲率提供了一个超前的正宇宙常数，满足了辐射稳定的跷跷板式公式，从而在观察到的时空中感应出暗能量。 我们还评论了这种方法所暗示的弦论/量子引力的非扰动公式的非交换相。

我们研究了紧致的弦/ M理论中由弱耦合的隐藏扇区产生的，动机良好的暗物质候选者。 强加自上而下的通用约束大大限制了允许的候选人。 通过考虑实现正确暗物质残留密度的可能机制，我们汇编了可行的暗物质候选者和an灭介质。 我们考虑了通过对称稳定发生超对称破坏并在重力作用下将其传递给可见和其他隐藏扇区的情况，而没有假设超对称破坏的扇区被隔离。 我们发现，在这种情况下，弱耦合的隐藏扇区仅允许铁离子暗物质。 另外，大多数用于获得全部文物密度的机制仅允许使用规范玻色子介体，例如暗Z'。 考虑到这些考虑因素，我们研究了在当前和将来的直接检测实验以及大型强子对撞机的直接生产条件下发现或限制允许的参数空间的潜力。 我们还提出了一个隐含扇区的模型，其中将包含令人满意的暗物质候选对象。

在本文中，我们通过在渐近线性扩张背景下将其全息对偶性应用于II型弦理论，研究了弯曲流形上的6d小弦理论（LST）（N NS5-分子世界体积的解耦理论）。 我们专注于具有大量Killing向量（即最大对称空间的乘积）的背景，而不需要超对称性（除度量外，我们不打开任何背景字段）。 LST是非本地的，因此不清楚可以在哪个空间上定义； 我们表明全息术意味着该理论不能应用于负弯曲的空间，而只能应用于零或正曲率的空间。 例如，如果不打开额外的背景场，就不能将LST放在反de Sitter空间乘以另一空间的乘积上。 在具有正曲率的空间（例如S 6，ℝ2×S 4，S 3×S 3等）上，我们通常会发现（对于大N值）双重全息背景，它们在各个地方都是弱耦合且弱弯曲的，因此可以 由II型超重力很好地描述。 在某些情况下，对于同一空间上的LST，存在多个平滑解决方案，并且它们都有助于分区功能。 我们还研究了在球体上致密的LST的热力学性质，发现了光谱的Hagedorn行为的主要校正，这在弯曲空间与平面空间上是不同的。 我们讨论了全息重归一化程序，必须执行该程序才能为LST获得有限的自由能。 我们不知道如何为一