我们分析了彩色玻璃冷凝物中两种胶子相关性的方位角结构，包括由放宽对目标的冲击波近似所产生的那些影响。 在适用于稀系统之间碰撞的格拉斯玛图方法中，我们通过数值计算方位角分布，并显示出偶数和奇数谐波都出现了。 我们研究了它们对模型参数，碰撞能量，产生颗粒的伪快速性和横向动量以及目标长度的依赖性。 虽然非本征校正的贡献随着碰撞能量的增加而消失，并且在大型强子对撞机的能量中可以忽略不计，但发现它在相对论重离子对撞机中可达到最大能量。

我们考虑对彩色玻璃冷凝物中颗粒产生的非本征校正，这是由于获得有限纵向尺寸的目标的冲击波近似值松弛所致。 我们导出了Lipatov顶点的修改表达式，该表达式考虑了此有限的目标宽度。 该表达式用于计算格拉斯玛图极限中单，双和三重胶子的生成，该数量对两个稀薄对象的散射有效，并且扩展了颜色数量的所有阶数。 我们证明并归纳了先前的结果，并讨论了这些非本征校正的两个粒子相关性的可能含义，这些校正会引起远侧和近侧峰之间的差异。

彩色玻璃冷凝物（CGC）的稀疏密度框架中的简单功率计数论证预测，在LHC质子核碰撞中，两粒子相关性的偶数和奇数方位各向异性谐波将分别满足v2n2 {2} ∝ Nch0和v2n + 12 {2} ∝Nch，其中Nch表示带电粒子数。 我们显示，与来自ATLAS合作的数据相比，对于v2和v4，这些期望在系统不确定性中得到了定性甚至定量的证实。 我们还观察到，v3方位谐波的ATLAS数据与我们的定性预期非常吻合； 定量比较目前在数值上具有挑战性。 这项研究的教训完全补充了CGC稀疏密度框架[1]与RHIC的PHENIX合作中有关小系统碰撞的数据的比较。

我们在彩色玻璃冷凝物框架中的质子-核碰撞中以正向速度计算孤立的光子产生。 我们的计算使用偶极子横截面，该偶极子横截面是通过运行耦合的Balitsky-Kovchegov方程求解的，其初始条件适合深层非弹性散射数据。 为了进行比较，我们还更新了在相同运动学中用于产生介子的核修饰因子的结果。 我们提出了在sNN = 200 GeV和sNN = 8 TeV的情况下对未来正向RHIC和LHC测量的预测。

使用大强子对撞机ATLAS探测器在2015-2017年记录的s = 13 TeV的数据，对质子-质子碰撞中三个质量矢量玻色子的产生进行了搜索，对应的综合光度为79.8 fb $ ^ {-1} $。 选择具有两个相同符号的ept（电子或μ子）和至少两个重构的射流的事件，以搜索WWW→ℓνℓνqq。 不带任何相同风味相反符号轻子对的具有三个轻子的事件用于搜索WWW→ℓνℓνℓν，而具有至少三个相同风味相反符号轻子对的事件和一个或多个重构的射流用于搜索 WWZ→ℓνqqℓℓ。 最后，分析具有四个轻子的事件以搜索WWZ→ℓνℓνℓℓ和WZZ→qqℓℓℓℓ。 观察到三个质量矢量玻色子联合产生的证据，其显着性为4.1标准偏差，其中期望值为3.1标准偏差。

我们通过测量$ ep \ to \ nu_ {e} q \ gamma X $和$ ep \ to \ nu_ {e} qZX的总横截面来检验约束异常$ WW \ gamma $和$ WWZ $耦合的可能性 电子束能量$ E_ {e} = 60 $ GeV和$ E_ {e} = 140 $ GeV在LHeC对撞机上的$$过程。 我们考虑非极化和极化电子束的情况。 异常耦合的上限和下限之差（$ \ delta \ Delta \ kappa _ {\ gamma} $，$ \ delta \ lambda _ {\ gamma} $）和（$ \ delta \ Delta \ kappa_ {Z} 获得$，$ \ delta \ lambda_ {Z} $）为（$ 0.990 $，$ 0.122 $）和（$ 0.362 $，$ 0.012 $），并且在电子束能量为$ E_ {e} = 140 $ GeV时没有电子束极化。 $ L _ {\ mathrm {int}} = 100 $〜fb $ ^ {-1} $的积分光度。 有了$ e $光束极化的可能性，对于（$ \ delta \ D

提出了三个额外的算子的搜索，这些算子会导致相对于标准模型中的WWγ或WWZ耦合异常。 通过研究带有两个矢量玻色子的事件来约束它们。 W玻色子衰减为eν或μν，W或Z玻色子强子衰减，重建为单个大质量大半径射流。 该搜索使用质子-质子碰撞的数据集，质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV，该数据集由2016年CERN LHC的CMS实验记录，对应于35.9 fb -1的综合光度。 使用重构的狄波森不变质量，对于-1.58 <c WWW /Λ2<1.59 TeV -2，-2.00 <c W /Λ2<2.65 TeV -2和-8.78 <c B /Λ2<8.54 TeV -2，与每个参数的标准模型期望为零一致。 这些是迄今为止这些参数的最严格界限。

提出了一个框架来全面描述强子对撞机的共振双光子现象学。 它可用于对实验数据进行全面的模型无关的解释。 在总体框架内，很少有基准情景被定义为代表各种现象学选择和/或有动机的新物理情景。 通过重现可用的实验结果，通过对750 GeV过量进行表征来说明其用法。

我们讨论了在LHC观察到的125 GeV自旋奇偶校验0+希格斯样玻色子的判别，该玻色子衰减为两个光子H→γγ，这与最小耦合JP = 2 +窄双光子共振且质量相同且 在峰值下给出相同数量的信号事件。 作为分析的基本观察结果，我们将双光子静止框架中产生的光子的极角的余弦的中心-边缘不对称ACE应用于区分所测试的自旋假设。 我们表明，中心-边缘不对称ACE应该对自旋0和自旋2的引力子耦合可能性提供强有力的区分，这取决于自旋2信号的qq产生比例，达到CLs <10 fqq = 0时为-6。 实际上，对于fqq <0.4，ACE有潜力比现有分析做得更好。

轴突样颗粒（ALP）的存在会引起光的反常散射。 可以在大型强子对撞机上探测此过程，即使用前向质子探测器标记尚存的质子，从而在质子-质子碰撞中集中生产光子对。 使用详细的模拟，我们估计了各种质量的ALP-光子耦合的预期边界。 我们表明，对于600 GeV以上的质量，特别是对于600 GeV和2 TeV之间的共振ALP生产，建议的搜索具有竞争性并与其他对撞机边界互补。 我们的结果对于CP甚至标量也有效，并且搜索的效率与ALP的宽度无关。