通过研究安家岭露天矿采空区测量方面相关理论,结合矿山实际情况,提出了利用瞬变电磁法探测采空区巷道布置及形态分布的方法,并在安家岭矿进行了工程应用。通过对测深数据的处理和解释,结合地质资料查明了矿坑内的采空区分布。

正常的水结构主要通过与双大分子表面相互作用和弱电磁场来维持，这使电子和质子传导性网络得以扩展。 所有标准化学方法都完全依赖于静电，避免了所有提及电动力学和随之而来的辐射场的出现，辐射场支持了水这一概念，即水是通过电磁方式引入生命系统的生物效应的主要介质。 量子电动力学（QED）场论产生了液态水作为媒介的愿景，由于其分子电子光谱的独特性，它本身已成为进行远程通讯的重要工具，能够改变其超分子态组织与环境互动的功能。 本文引起人们的关注，即Emilio Del Giudice等人独立显示了界面水（纳米级承压水）。 和Gerald Pollack等人分别包含相干域（CDs）和排除区（EZ），这可以被视为CD，动态水结构的CD的长距离集合，它利用水的特殊性质，例如水电子/质子动力学和对电磁场的有组织响应，以低频接收具有相干性（负性）的电磁编码信号，并对产生的激励进行求和，以促进该相干性在可能影响生物系统的频率上重新分布。 讨论了水从液相的普通相干态（散装水）到界面水的半结晶态或玻璃态超相干态的相变及其在生物中的作用。 活体的界面水和细胞内水之间的联系，以及1）电子和质子传递之间的热力学相关性，负

常规的瞬变电磁反演用半空间响应乘以全空间响应系数来拟合观测数据,具有一定的局限性;直接进行全空间反演,瞬变电磁场的空间不可分性会导致反演结果的不稳定。针对以上问题,提出了基于镜像模型的矿井瞬变电磁全空间反演方法,编制了反演程序。对低阻模型、受巷道后方高阻影响的低阻模型、受巷道后方低阻影响的低阻模型进行了反演试算,结果表明:基于镜像模型的全空间反演方法能够准确反演出掘进工作面前方的低阻地质异常体,巷道后方的高阻体不会影响对前方低阻地质异常体的判断。

我们已经对新型软橡胶进行了顺序研究，以将其用作机器人和触觉传感器中的人造皮肤。 基于提出的电解聚合方法和利用金属络合物水合物的新型橡胶与金属粘合技术，我们开发了MCF橡胶传感器。 该传感器使用磁性化合物流体（MCF），天然橡胶（NR-latex）或氯丁橡胶乳胶（CR-latex），并且需要施加磁场。 开发的传感器在各种工程场景和我们的日常生活中的潜在应用意义重大。 在这方面，我们研究了γ射线，红外辐射，微波和热源对MCF橡胶传感器的影响。 我们确定MCF橡胶足够有效，可用于发电从γ射线到微波的宽带电磁波，包括太阳光谱的范围，这是本研究获得的典型特征。 显着的属性是MCF橡胶传感器的剂量不会因γ辐射而降低。 我们还展示了MCF橡胶传感器在能量收集中的有效性。

为了提高矿用隔离开关分断试验安全性,缩短产品检验周期,提出基于无刷直流电机机构技术。在分析煤矿机电事故状况和矿用隔离开关结构、工作原理基础上,对手动机构、气动机构工作过程和缺点进行详细分析,通过反力曲线分析得到电机机构输出转矩趋势,设计电机机构电磁结构;并建立有限元仿真模型,对电机空载电流、空载磁链、空载转矩及负载转矩进行仿真分析。

通常用耐雷水平和雷击跳闸率来衡量输电线路的耐雷性能和安全性。为了提高其计算精度,利用电力系统电磁暂态仿真软件ATP-EMTP对跳闸率进行仿真计算,并结合目前带单避雷线和使用上字型直线塔的现状,改进了常用的电气几何模型(EGM)绕击特性分析方法。对比分析结果表明,改进后的计算方法和计算结果更加符合实际情况。同时对比分析了耐雷水平对跳闸率的影响,并对110kV输电线路提出改善耐雷性能的措施。

电磁兼容性(EMC)pdf,本文主要讲了EMC的定义，三要素，模型，传输路径，还有一些产品的测试，EMI的定义，辐射发射和传导发射的区别和特点，谐波电流等内容。

文章针对煤矿明渠流量的特点,介绍了一种新型的电磁式流量计的设计方法。采用了一种新型的与液体电导率无关的液位测量方法,同时利用传统有效的电磁感应原理来测量液体流速;数据传输采用了适用于远程抄表系统的M-BUS总线,并自行研制了主从机接收模块;采用了可编程低频矩形波励磁方式,使得流量计具有高精度、低功耗和智能化的特点。

随着电力电子技术的发展，开关电源模块因其相对体积小、效率高、工作可靠等优点开始取代传统整流电源而被广泛应用到社会的各个领域。但由于开关电源工作频 率高，内部产生很快的电流、电压变化，即dv/dt和di/dt，导致开关电源模块将产生较强的谐波干扰和尖峰干扰，并通过传导、辐射和串扰等耦合途径影 响自身电路及其它电子系统的正常工作，当然其本身也会受到其它电子设备电磁干扰的影响。

本文研究了双核电磁衰变$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-和$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J \ psi \ mu ^ + \ mu ^-$$χcJ（1P）→Jψμ+μ-，其中$$ \ chi _ {cJ} $$χcJ表示$$ \ chi _ { 使用改进的Bethe–Salpeter方法系统地计算了c0} $$χc0，$$ \ chi _ {c1} $$χc1和$$ \ chi _ {c2} $$χc2。 给出了最终轻子对的衰变宽度和不变质量分布的数值结果。 比较是与最近测得的BESIII实验数据进行的。 结果表明，对于包含$$ e ^ + e ^-$$ e + e-的情况，量表不变性是决定性的，应仔细考虑。 对于$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-的过程，分支分数为：$$ \ mathcal {B} [\ chi _ {c0}（1P）\