通过E866，RHIC和LHC实验数据研究了在p-A（或d-A）碰撞中来自J /ψ产生的进入胶子的能量损失效应。 通过拟合E / J生产截面比RW（Fe）/ Be（xF）的E866实验数据，提取每单位路径长度dE / dL = 2.18±0.14 GeV / fm的胶子平均能量损失。 所得结果表明，进入的胶子比入射的夸克损失更多的能量。 通过将理论结果与E866，RHIC和LHC实验数据进行比较，发现由于入射胶子（夸克）能量损失而引起的核抑制随着运动变量xF（或y）的增加而减少（增加）。 入射胶子的能量损失效应在从到的宽能范围内抑制J /ψ产生中起着重要作用，对于高能（例如RHIC和LHC能量），入射夸克能量损失的影响可以忽略。 。

在由LHC的CMS检测器收集的s = 7 TeV的pp碰撞中，在B±→J / ψϕK±衰减中观察到了J / ψϕ质谱中接近阈值的峰结构。 基于J /ψ的dimuon衰减模式选择的数据样本对应于5.2 fb -1的综合光度。 将结构拟合为三体相空间非谐振分量上方的S波相对论Breit-Wigner线形可提供超过五个标准偏差的信号统计显着性。 拟合的质量和宽度值分别为m = 4148.0±2.4（stat。）±6.3（syst。）MeV和Γ= 28-11 + 15（stat。）±19（syst。）MeV。 也有证据表明在更高的J / ψϕ质量下有一个额外的峰结构。

我们开发了一个模型，其中质子结构的量子涨落以热点为特征，热点的数量随着Bjorken-x的减小而增加。 我们的模型以适当的比例从HERA再现了F2（x，Q2）数据，以及从H1和ALICE产生的排他性和分离性J / ψ照片生产数据。 我们的模型预测，对于Wβpâ500GeV，可解离的J / ψ横截面达到最大值，然后随着能量急剧减小，这在质量上与最近的观察结果一致，即在排他性下可解离的J / ψ背景 ALICE在光生产中测得的J / ψ样品随着能量的增加而降低。 我们的预测为LHC能量的胶子饱和提供了清晰的信号。

用于J /ψ产生光的扰动QCD扩展似乎不稳定：NLO校正对LO贡献较大（且符号相反）。 此外，这些预测对因式分解和重新归一化比例的选择非常敏感。 在这里我们表明，通过在NLO系数函数上强加一个“ Q0 cut”，可以大大提高摄动稳定性。 避免重复计算所需的切割。 Q0是parton DGLAP演进中使用的输入比例。 该结果为在大型强子对撞机正向方向上的高精度排他性J /ψ数据打开了可能性，该数据能够确定低尺度下的低x胶子分布。

在重离子碰撞中，在夸克-胶子等离子体之后，有强子气相。 使用有效的拉格朗日算子，我们研究了迷人介子的相互作用，这些介子导致J /ψ在这种气体中的产生和吸收。 我们更新并扩展了先前的计算，这些计算引入了奇怪的介子相互作用，还包括由最近测得的奇异异构素共振Z（3900）和Z（4025）介导的相互作用。 这些共振为J /ψ开辟了新的反应通道，可能会导致其多重性发生变化。 我们在D（s）（*）+D¯（*）→J /ψ+（π，ρ，K，K *）等过程中计算J /ψ产生的横截面以及J /ψ吸收横截面 在相应的逆过程中。 使用获得的横截面作为输入来求解适当的速率方程，我们得出结论，强子气相中的相互作用导致J /ψ丰度降低20-24％。 在计算的不确定性范围内，相对论重离子对撞机和大型强子对撞机的减少量相同。

对于J /ψ横向动量在8.5–150 GeV和速度范围内的快速J /ψ介子和W±玻色子的W±→μν和J /ψ→μ+μ− | y J /ψ| <2.1，使用LHC在2012年记录的ATLAS数据。 数据是在质子-质子质心能量为s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV的情况下获得的，对应的积分光度为20.3 fb -1。 瞬态J /ψ加W±横截面与包含的W±横截面之比表示为J /ψ横向矩的函数的差分测量，并与使用不同双部分散射横截面的理论预测值进行了比较 部分。

给出了衰变通道t→（W→ℓν）（b→J /ψ+ X→μ+μ-+ X）中顶级夸克质量的首次测量。 该分析使用从CMS探测器在LHC质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中选择的事件。 数据对应于19.7 fb -1的综合亮度，其中666 tt $$ $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$和包含重构的J /ψ候选的单顶夸克候选事件衰减为 一个带相反电荷的介子对。 （J /ψ+ℓ）系统的质量（其中ℓ是来自W玻色子衰变的电子或介子），用于提取173.5±3.0（stat）±0.9（syst）GeV的顶级夸克质量。

我们已经研究了J /ψ→η'h1，ηh1[h1为h1（1170）和h1（1380）]和J /ψ→π0b1（1235）0，假设轴向矢量介子是由 伪标量-向量-介子相互作用。 我们从先前的J /ψ→ϕππ，ωππ反应研究中获得了所需的输入。 我们获得与实验数据的合理一致，并解释了为什么最近对J /ψ→η′h1（1380），h1（1380）→K * + K- + c.c做实验。 在K +K-π0模式下观测到的h1（1380）的峰的能量高于其标称质量。

考虑到B0和Bs0弱衰减到J /ψ和qq分量的主导过程，我们描述了B0和Bs0衰减成J /ψf0（500）和J /ψf0（980）。 将这个qq分量强电子化为成对的伪标量子介子后，我们就获得了介子-介子分量的某些权重，并允许它们彼此相互作用。 用手性unit论描述的介子-介子分量的最终状态相互作用产生了f0（980）和f0（500）共振，并且我们可以得到π+π-不变质量分布。 共振，这使我们可以直接与实验进行比较。 与实验定量吻合，我们得出每个B衰变的J /ψf0（980）和J /ψf0（500）的比率，其中f0（980）明显占Bs0衰变的主导，而f0（500）则明显占Bs0衰变的主导。 B0衰减。

我们报告了在s = 200 GeV的p + p碰撞中，中速2 <pT <6 GeV / c时，中速处的电子衰减通道中包含的J /ψ介子的极化测量。 数据是通过RHIC的STAR检测器获取的。 J /ψ极化测量应有助于区分J /ψ产生机理的不同模型，因为它们预测J /ψ极化的不同pT依赖性。 在此分析中，在螺旋度框架中研究了J /ψ极化。 在RHIC处测得的极化参数λθ向高pT方向变小，表明随着pT增加，更多的纵向J /ψ极化。 将结果与当前可用模型的预测进行比较。