核事件的随机重合可能是低温量热实验中寻找无中微子双β衰变的主要背景源之一，尤其是在那些基于闪烁辐射热计嵌入有希望的双β候选物100ÂMo的搜索中，因为相对而言 该核的两个中微子双β衰变的半衰期短。 我们在这项工作中表明，在富集的L中，随机发生的100 Mo的两个中微子双β衰变的重合事件

地球卫星在极轨道上的倾角I经历了世俗的De Sitter进动，分别为$$-\，7.6 $$ <math> - </ 每年mspace> 7.6 </ math>毫秒，以适当选择其非循环节点$$ \ Omega $$ <math> Ω </ math>。 I的竞争长周期谐波变化率归因于圆轨道或极轨道的地势的偶数和奇数纬向谐波消失，而

我们研究了将二维非共形，块状物质与致密Riemann表面上的重力耦合所引起的引力作用。 对于质量的任何值，我们用有限且定义明确的数量来表示这种引力作用。 较小的质量膨胀将Liouville动作恢复到无质量极限，将Mabuchi和Aubin-Yau动作恢复为一阶，以及无穷系列的以纯几何量表示的高阶贡献。

有人认为，带电的Anti-de Sitter（AdS）黑洞具有与范德华流体系统相似的热力学行为，但前提是将宇宙学常数视为扩展相空间中的热力学变量（压力）。 在本文中，我们从另一角度揭示了带电的AdS黑洞与Van der Waals流体系统之间的深层联系。 我们认为AdS黑洞的质量是电荷Q2而不是标准Q的平方的函数，即M = M（S，Q2，P）。 我们首先用数学方法证明这种观点的改变是合理的，然后询问对于固定的P是否可以根据Q2发生相变。 因此，我们将状态方程写为Q2 = Q2（T，Ψ），其中Ψ（Q2的共轭）是比体积的倒数Ψ= 1 / v。 这使我们能够完成与Van der Waals流体系统带电的AdS黑洞的类比，并推导系统的相变以及临界指数。 我们在这张新图中确定了热力学不稳定性，这与具有物理相关麦克斯韦构造的范德华流体是真正的相似。 因此，我们在Q2-Ψ图中研究了等温线的临界行为，并推导了系统的所有临界指数，并确定了该系统在临界点（Tc，Qc2，）c）处呈现出小到大的黑洞相变。 这种替代观点很重要，因为可以想象给定单个黑洞的这种变化，即获取引起相变的电荷。 最后，我们通过使用热力学

在全息对偶中，边界区域的纠缠熵被提议为与边界区域同源的极值codimension-2表面区域的对偶，该表面称为Hubeny-Rangamani-Takayanagi（HRT）表面。 在本文中，我们研究了两个边界子区域R，A的HRT曲面是否在同一柯西切片中。 对于子区域-子区域映射对于两个子区域都是局部的，并且对于具有张量网络描述的状态来说，此条件是必需的。 至

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2015年9月14日，位于汉福德和利文斯顿的两个LIGO探测器从距离约400 Mpc的二元黑洞系统的合并中检测到了瞬态重力波（GW150914）。 我们指出，GW150914经历了Shapiro延迟，这是因为沿视线方向大约1800天的质量分布具有引力。 同样，引力子在0.2 s的窗口内在大约200 Hz的频率范围内几乎同时到达，使我们能够限制引力子在不同频率之间违反Shapiro延迟和爱因斯坦等效原理的情况。 根据计算出的Shapiro延迟和观察到的信号持续时间，对引力子的等效原理的频率相关违反被限制为O（10-9）的精度。

1935年，爱因斯坦，波多尔斯基和罗森（EPR）提出了量子理论的一个明显悖论[Phys。 Rev. 47，777（1935）]。 他们考虑了两个最初允许相互作用并随后分离的量子系统。 在一个系统上执行的物理可观测值的测量必须立即对另一系统上的共轭可观测值产生影响，即使这些系统因果关系已断开连接。 作者认为这清楚地表明了量子力学的不一致性。 在Bjorken，Feynman和Gribov制定的核子的parton模型中，外部硬探针将partons（夸克和胶子）视为独立的。 标准的论点是，在被提升为无限动量框架的核子内部，具有虚拟性Q的虚拟光子探测的部分在硬相互作用期间因果关系与其余的核子断开。 然而，由于色域的限制，部分子和其他核子必须形成色单态，因此必须处于强相关的量子态，因此我们在亚核子级遇到了EPR悖论。 在这封信中，我们提出了一个基于partons量子纠缠的悖论的解决方案。 我们设计了一个纠缠实验，并使用大型强子对撞机的质子-质子碰撞数据进行了纠缠。 我们的结果为亚核子尺度的量子纠缠提供了有力的直接指示。

125 GeV的希格斯玻色子需要较大的光阑质量，因此在大多数量规调解情况下会导致较大的μ参数。 另一方面，对μ子g-2异常的解释需要较小的slepton和neutralino / chargino质量。 可以从有色和无色信使场的质量分裂中获得这种质量差异。 但是，即使实现了所需的较小的子对子和中性/ chargino质量，t排除了与μμ-2一致的所有参数区域

<math> D = 2 + 1 </ math>由爱因斯坦–希尔伯特作用（带负号）加上曲率中的二次项（<math> K </ math>- 术语）。 在这里，我们将线性化的<math> K </ math> -term的Kaluza-Klein维数缩减为<math> D = 1 + 1 </ math>。 我们以<math> D = 1 + 1 </ math>，由等级2张量描述。 值得注意的是，在<math> D <m