在这项工作中，我们分析了通过轻子味违规过程在理论上和实验上解释介子异常磁矩差异的可能性。 我们通过考虑拉格朗日的三线性标量软超对称项的分层族结构，提出了风味扩展的MSSM，以SUSY断裂标度表示。 我们获得了旋转质量矩阵的分析结果，其结果是具有非通用的蛋白瘦肉团质量，并可能产生轻质风味混合。 代替物理方法，采用物理方法计算出对轻子味违反过程τ→μγ的单环超对称贡献。 还获得了违反风味的过程BR（li→ljγ），特别是τ→μγ恰好在实验范围内。 我们介绍了参数空间中通过这些违反风味过程的作用而完全解决或部分减少了μong-2问题的区域。

我们在本文中证明，在U（1）对称两希格斯-双重峰模型中，在理论参数和实验测量结果的共同约束下，两个大中性希格斯玻色子在大tanβ态下将几乎退化。 结果，遵循通常的论点，即需要这两个中性标量来表现出较大的质量等级，在考虑的框架中无法解决在所考虑的框架中无法解决的问题。 另一方面，我们发现，使用O（1）顶部Yukawa耦合和带电的希格斯玻色子相对较轻，两环Barr-Zee型图的大量贡献可解释在以下情况下的μ子g-2异常 尽管标量和伪标量的贡献之间有很大的抵消，但仍为1σ级别。 此外，相同的场景可以在B物理观测结果的严格约束下幸免。

我们提出了仅希格斯多重峰与超对称（SUSY）中断扇区直接耦合的情况。 从SUSY中断扇区中隔离了标准模型物质多重数和规范倍数； 因此，它们的质量是通过异常介导在高能级上以约100TeV的引力子质量产生的。 由于希格斯软团的重归一化群运行效应，第三代铁精团的质量在低能级下变为O（10）TeV，而第一和第二代铁精团的质量为O（0.1-1）TeV，避免了 速激肽节律问题和风味改变中性电流问题。 随着质谱的分裂，与观测到的125 isGeV的希格斯玻色子质量一致地解释了μ子g-2异常。 而且，第三代汤河联轴器有望在某些地区统一。

先前的研究表明，具有适当的对称破坏机制的隐藏局部对称（HLS）模型提供了有效的拉格朗日（Broken Hidden Local Symmetry，BHLS），该模型在一个统一的框架内涵盖了许多过程。 在此基础上，全局拟合过程允许同时将e + e description灭描述为六个最终状态：Ï​​+Ï-，，0Î，αÎ，，+Ï-00 ，K + K-和KLKS –并在Ï„衰减和

我们报告了Ξb0K-质谱中的四个窄峰，这些峰是在质子中心能量为7、8和13 TeV时使用pp碰撞获得的，对应于LHCb实验记录的总积分光度为9 fb-1。 参照这些状态的质量，质量值为m [Ωb（6316）-] = 6315.64±0.31±0.07±0.50 MeV，m [Ωb（6330）-] = 6330.30±0.28±0.07±0.50 MeV，m [ Ωb（6340）−] = 6339.71±0.26±0.05±0.50 MeV，m [Ωb（6350）−] = 6349.88±0.35±0.05±0.50 MeV，其中不确定性是统计的，系统的，最后一次是由于知识 的质量 三个较低质量状态的自然宽度与零一致，并且确定90％置信水平的上限为Γ[Ωb（6316）-] <2.8 MeV，Γ[Ωb（6330）-] <3.1 MeV 并且Γ[Ωb（6340）-] <1.5 MeV。 Ωb（6350）-峰的自然宽度为1.4-0.8 + 1.0±0.1 MeV，从零开始为2.5σ，对应于2.8 MeV的上限。 这些峰的局部显着性范围为3.6σ至7.2σ。 在考虑了其他地方的影响之后，Ωb

SU（3）味违反衰变J /ψ→Ξ（1530）-Ξ++++ c.c。 用BEPCII的BESIII检测器收集的（1310.6±7.0）×106 J /ψ事件进行研究，测得的分支分数为B（J /ψ→Ξ（1530）-Ξ++++）=（3.17 ±0.02stat±0.08syst）×10−4。 此结果与以前的测量结果一致，精度提高了一个数量级。 首次测量该衰减的角度参数，发现其为α= -0.21±0.04stat±0.06syst。 另外，我们报告了辐射衰减Ξ（1530）-→γΞ-的证据，其显着性为3.9σ，包括系统的不确定性。 分支分数的90％置信水平上限确定为B（Ξ（1530）-→γΞ-）≤3.7％。

从fromb0→Ξc+π-和andb0→Λc+π-的测量中，我们用Ξc+ /Λc+→pK-π+研究了碎片分数f fractionb /fΛb的比率。 在U-旋对称性下获得的支化分数B（Ξc+→pK-π+）=（2.2±0.8）％，确定的碎裂率为fΞb/fΛb= 0.054±0.020。 为了减少上述不确定性，我们建议在BESIII，Belle II和LHCb处测量Ξc+→pK¯* 0和Λc+→Σ+ K ∗ 0的分支分数。

在sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中产生的奇异和双奇异高子共振（Σ（1385）±，Ξ（1530）0）的横向动量分布在-0.5 <yCMS <0的快速范围内测量 对应于不同的带电粒子多重性密度的事件类别，d d Nch / dηlab。 平均横向动量值表示为⟨d Nch / dηlab⟩的函数以及粒子质量的函数，并与先前关于超子产生的结果进行了比较。 激发态与基态超子的积分屈服比是⟨d Nch / dηlab⟩的函数。 与小子的当量比取决于d d Nch / dηlab⟩的增加，这取决于它们的奇异含量。

在重夸克扩展（HQE）的框架内分析了双重子Bbb和Bbc的寿命。 终生差异来自观众效应，例如W交换和Pauli干扰。 对于双底重子，寿命模式为τ（Ωbb−）〜τ（Ξbb−）>τ（Ξbb0）。 Wbb0重子的寿命最短，这归因于W交换的贡献，而Ξbb−和Ωbb−的寿命相似，因为它们都受到破坏性Pauli干扰的影响。 我们发现寿命比τ（Ξbb−）/τ（Ξbb0）= 1.26。 通过子过程cd→us→cd对Ξbc0的大量W交换贡献和对Ξbc+的相当大的破坏性Pauli干扰贡献意味着Ξbc+和Ξbc0之间存在显着的寿命差异。 在对观众效应进行次引导的1 / mc和1 / mb校正的情况下，我们发现τ（Ωbc0）的寿命最长。 这是因为Ωbc0的Γ+ int和Γsemi在6维和-7维算子之间受到较大的抵消。 这意味着，次要修正量太大，无法证明HQE的有效性。 假设Γint+ cs（Ωbc0），ΓintSL，cs（Ωbc0）为正且Γint−cu（Ξbc+）为负，我们猜想1.68×10-13s <τ（Ωbc0）<3.70×10-13 s，4.09× 10-13s <τ（Ξbc+）<6.07×10-1

根据最近对Ωc的观测以及对Pc（4380）和Pc（4450）的观测的激励，我们对Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯进行了耦合通道分析。 * /Ωcω系统通过使用一玻色子交换势来搜索可能的Ωc类分子状态。 我们的结果表明存在一个松散结合的分子状态-Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯* /Ωcω且I（JP）= 0（3 / 2-）- 主要由Ξc* K系统组成。 还研究了两体强衰变宽度，发现Ξc'K是主要的衰变通道。