这封信报告了在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中观察到的高横向动量Zbbbb信号，并测量了其生产截面。 分析的数据是在2012年使用大型强子对撞机的ATLAS探测器收集的，对应的综合光度为19.5 fbâ1。 Zâbb衰变是从一对带有b标签的射流重建的，并与R = 0.4的anti-kt射流算法进行聚类，该算法具有较低的角间隔并形成pT> 200 GeV的双射流。 信号产量是从与双射不变质量分布的拟合中提取的，主要的多射背景质量形状是通过采用完全数据驱动的技术来估计的，该技术降低了分析对仿真的依赖性。 基准横截面确定为σZ†bbfid = 2.02±0.20（stat。）±0.25（syst。）±0.06（lumi。）pb = 2.02±0.33 Âpb，与下一阶的理论预测非常吻合。

这封信介绍了使用大型强子对撞机的ATLAS探测器在sNN = 2.76 TeV时在Pb + Pb碰撞中附近射流的相关产量的测量值。 该测量使用2011年记录的0.14nbâ1数据进行的。相关喷气机对的产生使用“邻国”喷气机与“测试”喷气机相伴的比率RαR进行量化。 在伪快速性-方位角平面中的给定角距离范围内。 在ATLAS量热仪中测量射流，并使用anti-kt算法对其进行重建，半径参数d = 0.2、0.3和0.4。 RβR是在不同的Pb + Pb碰撞中心度仓中测量的，其特征是在前热量计中测量的总横向能量。 观察到所有三个射流半径与RαR的中心性相关性，其中RαR在中心碰撞中比在外围碰撞中要低。 给出了由不同中心位置的RαR值和40％至80％中心位置的R值组成的比率。

这封信报告质子-质子碰撞在质子中心能量为7时质子-质子碰撞的唯一γ-α-β-（+，β-α）（？= e，γ）截面的测量值。 由LLAS的ATLAS实验得出的TeV，基于4.6fbâ1的综合发光度。 对于满足排他选择标准的电子或介子对，使用与Dilepton非平面分布的拟合来提取基准横截面。 在电子通道中的横截面确定为a的ƒƒγγ†e + eˆexcl。= 0.428±0.035（stat。）±0.018（syst。）pb 相对具有大于24 GeV的电子对的不变质量的空间区域，其中两个电子都具有横向动量pT> 12 GeV和伪快速度|β| <2> 10 GeV和伪快速度|α| <2.4的μ对，对断面确定为σγΔ¼+Δεexcl。= 0.628。 ±0.032（stat。）±0.021（syst。）pb。 当在理论计算中考虑由于质子的有限大小而引起的质子吸收效应时，发现测得的横截面与理论预测一致。

已使用ALICE检测器在三个质心能量s = 0.9、2.76和7 TeV的质子-质子碰撞中以正向速度（2.3 <α<3.9）的正向速度（2.3 <α<3.9）测量了包容性光子的多重性和伪快速分布 。 可以看出，平均光子多重性随光束能量的增加与对数和幂律相关性都兼容。 在非弹性pp碰撞在2.76和7 TeV质心能量相对于0.9 TeV产生的平均光子多重性的相对增加是37.2±0.3％（stat）±8.8％（sys）和61.2 分别为±0.3％（stat）±7.6％（sys）。 通过负二项式分布很好地描述了所有质心能量的光子多重性分布。 多样性分布还根据KNO变量表示。 将结果与模型预测进行比较，通常发现模型预测低估了大光子倍数（尤其是最高质心能量）下的数据。 数据已探究了光子的极限碎裂行为，但在测得的伪快速范围内未观察到。

质子-质子碰撞在质心能量为8 TeV的质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速性（α）分布在|β| <2.2和5.3 <|β|| <6.4的范围内测量。 CMS和TOTEM检测器分别。 数据对应于L = 45μb-1的综合亮度。 给出了三个事件类别的度量。 最包容的类别对非弹性质子总质子横截面的91％至96％敏感。 其他两个类别是包含性样本的不相交子集，这些子集在单个衍射解离事件中得到增强或耗尽。 将数据与用于描述高能强子相互作用的模型进行比较。 所考虑的模型均未提供对测量分布的一致描述。

已经使用具有两个强横冲量（p T）τ轻子强子衰减，至少两个高p T射流以及τ轻子衰变丢失了横向能量的事件进行了新粒子的搜索。 使用质子-质子碰撞的数据执行分析，该数据由CMS实验在2015年以s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集，对应于2.1 fb -1的综合光度。 结果用两个物理模型解释。 第一个模型涉及重型右旋中微子Nℓ（ℓ= e，μ，τ），以及在标准模型的左右对称扩展中产生的右旋带电玻色子W R。 假设Nτ质量为W R玻色子质量的0.8（0.2）倍，并且只有Nτ风味有助于W R衰变宽度，则在95％置信水平下排除W R玻色子的质量低于2.35（1.63）TeV。 在第二个模型中，考虑了衰减为ττbb的第三代标量幼体夸克的成对产生。 假设质量低于740 GeV的第三代标量轻质夸克被排除在外，假设该轻质夸克衰减到τ轻质和底部夸克的分枝率为100％。 这是第一次在强子对撞机上搜索第三代马洛纳纳中微子，也是第一次在最终状态下搜索带有一对强子衰变的τ轻子和射流的第三代轻夸克。

提出了在左对称模型的框架内寻找右旋规矩玻色子WR的方法，其衰减为增强的右旋重中微子NR。 它基于质子-质子碰撞的数据，质子中心在2015年，2016年和2017年期间在大型强子对撞机上由ATLAS探测器收集的质心能量为13 TeV，对应的综合光度为80 fb $ ^ {−1} $。 分别搜索最终状态下的电子和μ子。 搜索的一个显着特征是使用包含电子的大半径射流。 与预期信号相比，基于信号拓扑的选择会导致更小的背景。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差，并且在WR和NR质量平面中设置了下限。 对于质量范围为0.1–1.8 TeV的NR，WR的质量值小于3.8–5 TeV。

使用大型强子对撞机上的CMS检测器，搜索重化的马约拉纳中微子（N），使其变成W玻色子和轻子。 使用在质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中在2012年期间收集的19.7 fb -1的数据来搜索两个射流以及两个相同符号电子或相同符号电子-μ对的签名。 发现该数据与预期的标准模型（SM）背景一致，并且在类型1跷跷板机制的范围内，在质量乘积范围内生产重马约拉纳中微子的横截面时间与支化分数的上限设定了上限 在40至500 GeV之间。 该结果还被解释为对重的马约拉纳中微子和SM中微子之间混合的限制。 在所考虑的质量范围内，| V eN |的上限范围为0.00015–0.72。 2 | 6.6×10 -5 -0.47 | V eN VμN * | 2 /（| V eN | 2 + | VμN | 2），其中VℓN是描述重中微子与风味the的SM中微子混合的混合元素。 这些限制是对超过200 GeV的重大马约拉纳中微子质量的最严格的直接限制。

在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞下，在Z玻色子的中微子衰变通道中研究了与高能光子相关的Z玻色子的产生（Zγ产生）。 该分析使用的数据样本是2015年和2016年在大型强子对撞机上由ATLAS探测器收集的具有36.1fb-1的综合光度。通过要求显着的横向动量（p T）来选择Z玻色子无形衰减的候选Zγ事件。 双中微子系统与具有大横向能量（ET）的单个孤立光子结合。 Zγ的产生速率是根据光子E T，双中微子系统P T和射流多重性测量的。 在光子E T大于600 GeV的Zγ生产中，正在寻找异常的三重玻色子-玻色子耦合的证据。 相对于标准模型预期，没有观察到过量，并且对ZZγ和Zγγ耦合的强度设置了上限。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。