超材料是一种双负材料，其中有效磁导率和介电常数为负值。 因此，如果我们在 DNG 材料表面碰到任何高斯波，那么一部分会被反射，一部分会被传输。正如在这段代码中，我们看到有一些突然的频率只能传输信号，因此该频率同时静音和ε 为负。 第一幅图显示了不同时间步长时超材料的行为响应，第二幅图显示了其在不同频率下的传输参数。

设计了一种加载集总电阻的宽带高吸收率超材料吸波器，并且对其进行仿真和实物测试。仿真结果显示，该超材料吸波器在8.4～13.6 GHz的频率范围内吸收率超过90%，相对吸收带宽为47.3%；在10.3～13.1 GHz频率范围内有超过99.9%的吸收率，相对吸收带宽为23.9%。在工作频段内，该吸波器对于宽入射角的入射波依旧能保持较高的吸收率，最后利用吸波器表面电流和电场分布对吸收机理进行了分析。所设计的宽带高吸收电磁超材料吸波器在X波段雷达、电磁隐身等方面有着巨大的潜在应用。

变换电磁学是近几年来电磁领域的研究热点。利用坐标变换方法,能够在一定程度上人为调控电磁波的传播路径,结合超材料技术,可以设计出多种具有奇特功能的新颖电磁器件。该文对一系列折线型坐标变换器件做了归纳总结,主要讨论了其中的电磁波集中器;在此基础上从内置隐身飞机模型的散射截面角度进一步研究了电磁波集中器的散射放大功能及其在军事上的应用;最后对该器件参数极值及其归一化分布范围进行了详细的分析。

介绍电磁超材料技术背景，阐述电磁调控液晶技术发展历程、工作机理以及电磁调控液晶相控阵天线在研究和应用方面的最新进展，总结电磁调控液晶相控阵天线技术优缺点，并对未来液晶超材料在电磁调控超材料领域的发展前景进行展望。

超材料数学元材料系统 实验系统用于测量超材料的透射和反射系数（S参数）。 该系统包括用于测量的Keysight网络分析仪。 由arduino单元控制的modifield CNC机床用于移动超材料，以便沿轴进行测量。 该存储库详细介绍了系统的编程方面。 入门部分将走入低谷，对系统进行首次测量。 “关于系统”部分将指定添加更多功能或调试系统所需的更多详细信息。 入门 您可以通过单击文件窗口右上角的“代码”，然后单击“下载Zip”来下载整个存储库。 测量S参数 使用网络分析仪GUI 首先连接您的电路板以进行S参数测量。 像这样：我们将通过执行S11参数的测量，使用网络分析仪GUI测试系统。 通过使用程序“ Network Analyser”，您可以执行简单的测量。 为了执行测量： 启动程序“网络分析器” 将会弹出一个窗口，选择仪器并按“运行” 点击“电源”->“射频电源”->“打开” 您可以使用“扫描”更改采样点的数量。 您可以使用“频率”更改频率范围 选择“迹线”，然后按“迹线1”以添加新的迹线。 使用“ Meas”选择S11参数 现在，您应该可以看到您的数据了。 请注意，单击“预设”也将

轨道角动量仿真源程序及S参数反演算法程序

超材料方面经典著作，相关研究比不可少的参考资料 Metamaterials: Physics and Engineering Explorations by Nader Engheta, Richard W. Ziolkowski 精致pdf，非扫描版

基于超材料设计了一种新型宽频带吸波体。通过优化结构参数, 该吸波体的吸收率可以接近100%, 其吸收率为90%以上的吸收带宽达到18.5 GHz。仿真结果表明, 电磁波能量的损耗主要源于电磁超材料结构中的集总电阻。通过减小入射波反射, 增加吸波体的吸收率, 可达到宽频带吸收。

超材料数学光子晶体透射光谱（MATLAB） 利用传递矩阵法建立了一维光子晶体光学特性的理论描述模型。 基于具有金属纳米粒子的超材料的光子晶体的透射光谱，并在晶体的各种参数下进行了分析。 这是开始编码的主要文件：PhC中没有金属，没有缺陷。 初始条件 材料：GaAs（eps1 = 11.9）和GaN（eps2 = 5.8） 厚度：b = b1 + b2 = 2500 nm

以无限长超材料圆柱壳为理论模型，研究隐身超材料这种新型人工复合材料。基于 Pendry坐标变换法，在压缩柱坐标系中，分析理想超材料电磁参数分布特性。为满足透波隐身，圆柱壳材料相对电容率和磁导率均是二阶旋转对称张量，在内界面处各向异性程度最高，参数径向分量趋于无限大，强烈抑制该方向电磁波的传播。运用全波仿真方法，从场总能量密度分布角度，比较研究了理想超材料与分层超材料、有耗超材料圆柱壳的电磁隐身效果，结果表明超材料具有良好的透波隐身性能。最后，针对隐身结构实际使用环境，对各向同性介质空间隐身圆柱壳的参数设置