为了解释最近报道的银河X射线光谱中3.55 keV处的峰值，我们提出了一个简单的模型。 在此模型中，标准模型得到扩展，包括一个中性自旋3/2矢量状费米子，该费米子在SM标尺组下像单线态一样转变。 认为该7.1 keV自旋3/2费米子包含了一部分观察到的暗物质。 其衰变为中微子和具有与所观察到的数据相称的衰变寿命的光子，适合于遗迹暗物质密度，并服从超新星冷却的天体约束。

我们考虑通过s通道中的矢量介体与标准模型费米相互作用的自旋3/2铁离子暗物质候选物（DM）。 我们发现，对于纯矢量耦合，通过DM-核子弹性散射截面的直接检测观察，几乎排除了与所观察到的文物密度一致的DM的整个参数空间和介体质量。 相比之下，对于纯轴向矢量耦合，最严格的约束条件是从大型强子对撞机的单喷射搜索获得的。

我们第一次研究了暗物质（由自旋为0、1 / 2或1的粒子表示）在超维发条/线性Dilaton模型中与标准模型粒子在重力作用下相互作用的可能性。 我们假设“暗物质”和“标准模型”都位于IR叶片中，并且仅通过重力介体相互作用，即Kaluza-Klein（KK）引力子和radion / KK-dilaton模式。 我们将“暗物质” an灭通道详细分析为标准模型粒子和两个壳上的Kaluza-Klein塔（两个KK重力子，或两个Radon / KK-膨胀子，或每个），发现有可能 对于5到数百TeV范围的5维重力尺度M 5，通过热冻结可以得到m DM∈[1，15] TeV范围内暗物质质量的观测到的文物丰度。 取决于LHC Run II的边界，而与DM粒子自旋无关。

本文在标准模型的两个标量单重态扩展中研究了电弱相变，引力波和暗物质问题。 通过将结果与$$ \ mathbf {eLISA} $$ <math> eLISA </ math>，$$ \ mathbf {ALIA}的灵敏度曲线进行比较，讨论了引力波信号的可检测性。 $$ <math> ALIA </ math>，$$ \ mathbf {DECIGO} $$ <math> DECIGO </ math>和$$ \ mathbf {BBO} $$ <math> BBO </ math>检测器

在普朗克尺度上，通过消除一个或多个异常规范的阿贝尔对称性的机制自然消除了类似轴突的磁场，这种现象从弦论的无质量的玻色子扇区中以二重形式出现。 这表明在场论水平上可以模拟格林-施瓦兹异常消除机制，从而产生一个或多个斯图尔克伯格伪标量。 在单个Stueckelberg伪标量b的情况下，由于b的分量（表示为χ），在GUT尺度上，早期宇宙在GUT尺度上的相变处的真空失准提供的质量很小。 axi-Higgs”，它是一种类似轴突的物理粒子。 普朗克质量抑制了axi-Higgs通过Wess-Zumino项与量表扇区的耦合，从而保证了其去耦，而其未对准角度与MGUT有关。 我们建立了带有异常U（1）的规范E6×U（1）模型。 它包含自动隐形QCD轴突和超轻轴距希格斯。 模型中存在的不可见轴突解决了强烈的CP问题，并具有常规范围内的质量，而可以充当暗物质的axi-Higgs足够轻（10-22 eV <mχ<10-20 eV）可以解决 其他冷暗物质候选者面临的短距离问题。

我们提出了一种针对冷暗物质（CDM）和无菌中微子的紫外线完全理论，该理论可以在1 level级别内容纳宇宙学数据和中微子振荡实验。 我们假设一个新的U（1）X暗规对称性在ØO（MeV）尺度上被打破，从而导致亮暗光子。 这种用于DM自散射和散布的无菌中微子的光介体可以解决小宇宙学规模的冷DM的三个争议：尖峰与核心，过大的失败和失败的卫星。 我们还可以容纳OO（1）eV规模的无菌中微子，作为热暗物质（HDM），并且可以适应1微秒内中微子振荡实验产生的一些中微子异常。 最后，适量的HDM可以对暗辐射做出可观的贡献，还有助于调和Planck和BICEP2合作报告的张量与标量比数据之间的张力。

我们从具有强相互作用的费米子的四维规范-汤川理论构造具有复杂伪纳姆布-戈德斯通（pNGB）暗物质状态的复合和部分复合希格斯模型。 费米子在电弱对称下进行部分测量，并且动态电弱对称破坏扇区最小。

我们基于量表组$$ SO（10）\ times U（1）_ \ psi $$ SO（10）×U（1）ψ提出了一个简单的非超对称大统一理论（GUT）。 该模型包括3代费米子，分别为$$ \ mathbf {16} $$ 16（$$ + 1 $$ +1），$$ \ mathbf {10} $$ 10（$$-2 $$ -2）和 $$ \ mathbf {1} $$ 1（$$ + 4 $$ +4）表示形式。 $$ \ mathbf {16} $$ 16小子包含标准模型（SM）费米子和右旋中微子，并引入$$ \ mathbf {10} $$ 10 -plet和单重子费子来制作模型。 无异常。 量规耦合统一为$$ M_ {GUT} \ simeq 5 \乘以10 ^ {15} {-} 10 ^ {16} $$MGUT≃5×1015-1016 GeV通过包含中间的Pati-Salam达到$ $ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {-} 10 ^ {11} $$MI≃1012-1011GeV，这是跷跷板机制的自然尺度。 对于$$ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {

在关键的暗物质-核散射横截面上方，由于地壳，大气层和潜在的屏蔽层开始阻挡暗物质颗粒，因此任何地面直接探测实验都对暗物质失去敏感性。 通常通过分析地描述暗物质颗粒的平均能量损失来确定该临界横截面。 但是，这种处理方法高估了地壳的阻止能力。 因此，所获得的界限应视为保守的。 我们执行蒙特卡洛模拟以确定各种直接检测实验的临界横截面的精确值，并将它们与低质量状态下的其他暗物质约束条件进行比较。 在该区域中，我们发现了典型的地下和地面探测器完全看不到暗物质的参数空间。 随着检测器曝光量的增加，参数空间中的这个“孔”很难被封闭。 专用的表面或高空实验可能是直接探查参数空间这一部分的唯一方法。

在这封信中，我们使用来自宇宙微波背景（CMB）普朗克温度和极化，重子声波振荡（BAO）测量和弱引力透镜数据的最新数据，报告了对暗物质-暗能量散射截面的精确而强大的观测约束 来自加拿大-法国-夏威夷望远镜镜头调查（CFHTLenS）。 散射情况由暗组分之间的纯动量交换组成，并且根据联合分析（CMB + BAO + CFHTLenS），我们发现在95％CL时σd<10-29cm2（mdmc2 / Gev），其中mdm是典型的暗物质 粒子质量。 我们注意到，黑暗成分之间的散射可能会影响宇宙中大规模结构的生长，从而使背景宇宙学保持不变。