给出了在电子和channels子通道中的差分和双差分Drell-Yan截面的测量结果。 它们基于在LHC上用CMS检测器记录的s = 8TeV的质子-质子碰撞数据，对应的综合光度为19.7 fb-1。 从双电子和双介子通道的组合获得的Z峰区域（60–120 GeV）中的测量包含端截面为1138±8（exp）±25（theo）±30（lumi）\，pb，其中 统计不确定性可以忽略不计。 在差分物质质量范围15–2000 GeV中测量微分截面dσ/ dm并校正至整个相空间。 双微分截面d2σ/ dmd | y | 在20至1500 GeV的质量范围内以及从0到2.4的绝对双链快速度下也测得δ值。 此外，还介绍了在s = 7和8 TeV时测得的归一化微分截面的比率。 使用各种parton分布函数（PDF），将这些测量结果与下一个领先和下一个领先（NNLO）订单的摄动QCD的预测进行比较。 结果与使用CT10 NNLO和NNPDF2.1 NNLO PDF的littlez 3.1计算得出的NNLO理论预测一致。 测得的双微分横截面和归一化微分横截面的比率足够精确以约束质子PDF。

给出了搜索质量模型的希格斯玻色子的结果，该质量模型的质量范围介于70和110 GeV之间，并衰减成两个光子。 该分析使用CMS实验收集的2012年和2016年LHC运行期间质子-质子碰撞数据集。 数据样本对应于在s = 8（13）TeV时的19.7（35.9）fb-1积分光度。 给出了横截面和分支成两个光子的乘积的预期和观察到的95％置信度上限。 2012（2016）数据集的观测上限范围为129（161）fb至31（26）fb。 在80到110 GeV的共同质量范围内对两个数据集进行分析得出的结果的统计组合得出了横截面和支化分数乘积的上限，并标准化为标准模型希格斯玻色子的上限 ，范围从0.7到0.2，但有两个值得注意的例外：一个在Z玻色子峰附近，极限上升到1.1，这可能是由于存在Drell–Yan双电子产生，在这种情况下电子可能被误认为是孤立的光子 ，以及第二个是由于相对于标准模型预测而言观察到的过量，对于质量假设95.3 GeV具有局部（全局）有效值2.8（1.3）标准偏差而言，这是最大的。

根据在$ \ sqrt {s} = 13 \ hbox {TeV} $$ s = 13TeV的质子-质子碰撞中双射角分布的测量结果，提出了一种超越标准模型的物理搜索方法。 在大型强子对撞机中使用CMS检测器收集的数据对应于35.9 $$ \，\ text {fb} ^ {-1} $$ fb-1的综合亮度。 发现观察到的被校正为粒子水平的分布与微扰量子色动力学的预测一致，其中包括电弱校正。 使用探测器级分布，将约束放置在包含夸克接触相互作用，额外空间尺寸，量子黑洞或暗物质的模型上。 在仅左撇子夸克参与的基准模型中，接触性相互作用在95％置信度水平（不包括破坏性干扰或建设性干扰）下（不超过12.8TeV或17.5TeV）被排除在外。 迄今为止，最严格的下限是在超尺寸的Arkani–Hamed–Dimopoulos–Dvali模型中设置的紫外线截止值。 在Giudice–Rattazzi–Wells约定中，截止比例不包括在10.1TeV之内。 根据模型，对于质量低于5.9和8.2TeV的量子，不包括产生量子黑洞。 第一次，对于（夸克）通用夸克耦合$$ g _ {\ mathrm {\ mat

提出了寻找高质量光子对的共振产生的方法。 搜索的重点是自旋0和自旋2共振，质量在0.5到4.5 TeV之间，相对于质量的宽度在1.4×10×4和5.6×10×2之间。 数据样本对应于2016年用CMS检测器在13 TeV的质心能量处收集到的12.9fbâ1的质子-质子碰撞的积分光度。 相对于标准模型预期，没有观察到明显的过量。 将搜索结果与先前分别于s = 8和13 TeV分别在2012年和2015年获得的结果进行统计组合，分别对应于19.7和3.3fbâ1的综合光度，以得出对通过胶子产生的标量共振的排除极限 胶水融合，以及在Randall上的Sundrum gravitons。 对于Randall的Sundrum引力子，其下限范围为1.95到4.45 TeV，耦合参数为0.01到0.2。 这是迄今为止对Randall–Sundrum引力子生产的最严格限制。

使用具有两个孤立的相同符号的轻子，两个或更多个射流以及缺少横向动量的事件来执行新物理的搜索。 结果是基于质子碰撞质子能量在13 TeV的质心碰撞的样本，该质心碰撞是由LHC的CMS检测器记录的，对应的积分光度为2.3 fb1。 通过根据缺少的横向动量，射流横向动量的标量总和，与W玻色子候选物相关的横向质量，射流的数量，b夸克射流的数量以及的横向动量对事件进行分类来定义多个搜索区域。 事件中的轻子。 该分析对标准模型以外的各种可能信号均敏感。 没有观察到超出标准模型背景预期的过量情况。 在各种超对称模型上设置约束，在95％的置信度下，分别排除质量分别为1300和680 GeV的胶粘剂和底胶。 还获得了生产两个顶夸克-反夸克对（119 fb）和两个相同符号顶夸克（1.7 pb）的横截面上限。 提供选择效率和独立于模型的限制，以允许进一步解释结果。

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永磁同步电机矢量（FOC）双闭环控制Simulink仿真

研究了将电子和正电子视为普通的不同粒子的方法，每个粒子都具有整套狄拉克平面波的特征。 与标准QED相比，这种完全对称的表示法使得有必要为自由粒子传播器选择与当前使用的Dirac方程有关的另一种解决方案。 具有这些粒子传播子的Bethe-Salpeter方程以梯形近似法求解。 已经发现一种新的解决方案，其代表是由耦合的电子-正电子对形成的无质量复合玻色子，其耦合等于精细结构常数。 已经证明：（1）无质量的玻色子态具有可归一化的复波函数，它们是横向压缩的平面波； （2）当玻色子能量变为零时，波函数的横向半径发散； 也就是说，复合玻色子不能静止。 （3）增加玻色子能量会导致动量空间中横波函数的扩展以及实际空间坐标波函数的相应收缩。 用无质量复合玻色子和两个光子组成的产物研究了新的反应e-e +→Bγγ。 该反应的横截面是针对自旋极化电子和正电子的非相对论性碰撞束而得出的。 在这种情况下，2γ角相关光谱的特征是窄峰，半峰全宽不超过0.2 mrad。 结果表明，为了区分具有双光子发射的单重态电子-正电子对的常规ni灭与产生三个粒子的新检查反应，提出了使用非相对论性碰撞束的实验。

通过利用LHC的ALICE实验测量的质子-质子和质子-铅碰撞中的两个粒子相关性，通过射流破碎的横向动量（j T）分布研究了射流的横向结构。 在每个事件中使用最高的横向动量粒子作为触发粒子，并在此研究中探索3 <p Tt <15GeV / c的区域。 测得的分布显示出明显的窄高斯分量和宽的非高斯分量。 基于Pythia模拟，窄分量可能与非微扰强子化有关，而宽分量可能与量子色动力学分裂有关。 与强子化过程的普遍性期望相一致，窄组分的宽度显示出对触发粒子的横向动量的弱依赖性。 另一方面，宽组件的宽度显示出上升的趋势，表明分支的增加为更高的横向动量。 在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV的pp碰撞中以及在s NN = 5.02 $$的p–Pb碰撞中获得的结果= 5.02 $ TeV在不确定性内是相容的，因此未观察到明显的冷核物质影响。 将结果与CCOR和PHENIX的先前测量结果以及Pythia 8和Herwig 7仿真结果进行比较。

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