在本文中，我们通过采用kT因式分解方法，计算了对ρ介子电磁形状因数的次先校正（NLO）校正。 我们发现，对Fi（Q2）（i = LT，TL）的NLO校正约为Q2> 2GeV2区域中前导（LO）贡献的30％。 在区域Q2> 3GeV2中，对FLL（Q2）的NLO校正接近LO one的20％。 对电，磁和四倍形状因子Fj（Q2）（j = 1,2,3）的NLO辐射校正的幅度可观，并且与其他方法的一致。

我们在扰动QCD框架中提供了最精确的介子和kaon电磁形状因数计算方法，其中，对介子分布幅度的扭曲4进行校正的功率和对次导功率进行次要的QCD校正是 包括在内。 为了保证介子对真空矩阵元素的规格不变性，我们考虑了具有最低Fock状态和高Fock状态以及附加价胶子的两种赋值。 我们的结果证实了扭曲扩展的功率行为，并显示了PQCD方法在次导功率下的手性增强作用。 我们还估计了kaon和pion形状因数的SU（3）不对称性，发现它小于30％。

我们使用高度改进的交错夸克（HISQ）形式论对第二代MILC胶凝体合奏（包括上，下，奇异和魅力夸克）在零后坐时的Bs→Ds *轴向形状因子进行点阵QCD计算的详细信息。 海。 对所有化合价夸克使用HISQ动作意味着，耦合到W的晶格轴向矢量电流可以完全非扰动地重新归一化，从而获得没有先前晶格QCD计算所具有的扰动匹配误差的结果。 我们针对物理c和s在三个晶格间距值和多个b夸克质量下计算相关函数。 可以确定对b夸克质量的功能依赖性，并将其与重夸克的有效理论预期值进行比较，并得出以b夸克质量的物理值获得的形状因数的结果。 我们发现FBs→Ds *（1）= hA1s（1）= 0.9020（96）stat（90）sys 这与较早的使用NRQCD b夸克的晶格QCD结果一致，总不确定度降低了2倍以上。我们讨论了该结果对零反冲时B→D *轴向形状因数的影响以及确定 Vcb。

以前的轴向矢量和伪标量形状因数的晶格QCD计算表明，它们之间的部分守恒轴向电流（PCAC）关系存在明显偏差。 由于原始的相关函数满足PCAC，因此观察到的与操作员身份的偏差使人怀疑是否可以控制所有从相关函数中提取形状因子的系统。 我们将有问题的系统识别为错过的激发态，其能量作为动量传递平方Q2的函数是通过对三点函数本身的分析确定的。 它的能量比以前考虑的激发态要小得多，并且包括它影响所有基态矩阵元素的提取。 使用这些质量和能隙提取的形状因子满足PCAC和另一个一致性条件，并且它们验证了偶极子优势假设。 我们还表明，轴向电荷gA的提取对所使用的激发态的质量间隙值非常敏感，并且与Q2≠0情况不同，当前晶格数据并未明确确定这些结果。 为了强调传统分析方法与新分析方法之间的差异和改进，我们对物理小子质量系综在≈0.0871fm处获得的结果进行了比较。 使用新策略，我们发现gA = 1.30（6）和轴向电荷半径rA = 0.74（6）fm，都使用z展开提取来参数化GA（Q2）的Q2行为，并且gP * = 8.06（44） 使用介子极优势ansatz来获得，以拟合诱导的伪标量形状因子G〜P（Q2）

我们确定了广义形状因数，该形状因数对应于前导扭曲下核子的广义parton分布的第二个Mellin矩（即第一x矩）。 使用具有Nf = 2的非扰动性改进的Wilson费米子的晶格QCD，使用一系列质量低至几乎物理值，约150 MeV的介子质量的夸克质量，即可获得结果。 我们还介绍了等距夸克角动量和横向夸克自旋密度的第一个x矩的结果。 我们比较了两种不同的拟合策略，发现直接将基态矩阵元素拟合到Lorentz不变性所期望的功能形式，并根据形状因子进行参数化可以产生可比的结果，并且其结果通常比传统方法更为稳定，传统的方法是根据形状因数确定的 基于拟合矩阵元素的超定线性系统。

我们研究了非局部SU（3）Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征，该模型包括波函数重新归一化。 考虑到晶格QCD启发的非局部形状因素，从真空现象学确定模型参数。 在此框架内，我们分析了轻质标量子和拟标量子介子在有限温度下的性质，并确定了脱限和手性还原跃迁的化学势确定特性。

通过质子能在pp和PbPb碰撞中通过强子衰变通道D0→K-π+和D‾0→K +π-的强子衰变通道测量了快速D0介子及其反粒子的横向动量（pT）谱 在LHC上使用CMS检测器检测每个核对的5.02 TeV。 测量在2-100GeV / c的D0介子pT范围和| y | <1的快速范围内进行。 用于此分析的pp（PbPb）数据集对应于27.4 pb $ ^ {-1} $（530μb$ ^ {-1} $）的综合亮度。 通过扰动QCD计算可以很好地描述pp碰撞中测得的D0介子pT谱。 提取了核修饰因子，比较了PbPb和pp碰撞中D0介子的产量，从而获得了最小偏差和最中心的10％PbPb相互作用。 对于中心事件，与pT范围为6-10GeV / c的pp参考值相比，PbPb碰撞中的D0介子屈服被抑制了5-6。 对于在60-100GeV / c的高pT范围内的D0介子，观察到的抑制作用要小得多。 还将结果与理论计算进行比较。

自洽手性夸克-孤子模型是在大Nc限制下的相对论介子平均场方法，该方法在相等的立足点上描述了轻重子和重子重子。 在重夸克的无限重质量的范围内，重质重子可以看作是由介子均值场约束的Nc-1价夸克，而使重夸克成为颜色静态源。 该方案中重质重子的结构主要受轻夸克自由度支配。 在此框架的基础上，我们评估了地势最低的重子的电磁形状因子。 考虑了线性旋转1 / Nc和奇数电流夸克质量校正。 我们讨论重子与核子的电荷和磁密度。 带正电的重质重子的电荷半径的结果明确表明，重质重子是一个紧凑的物体。 给出了电子外形尺寸。 将Σc++的形状因子与晶格QCD的形状因子进行比较。 我们还将讨论磁性形状因数的结果。 将自旋为1/2的重子六边形的磁矩和磁半径与其他功和晶格数据进行了比较。

我们提出了一个将核子作为一对介子的新描述。 我们描述的核子的重子数不是1而是0。但是，这很可能是因为质子自旋危机表明重子自旋不再能够说明组成夸克的数目。 因为我们使用派生的介子波函数来描述一个核子，所以我们的描述自动具有仿生自由度，并且可以与构成夸克模型进行比较。 使用此描述，我们研究了质子和中子的电荷和磁化密度函数。 除奇异性的大小外，中子的电荷密度函数与Galster模型和Maints数据非常相似。 质子的密度函数也表现出与Kelly相似的行为，除了接近原点。 通过对密度函数进行傅立叶变换，我们可以得到Sachs电磁形状因子，可以将其与Ye等人推导的参数化方法进行比较。

我们基于具有对称性守恒量化的手性夸克-孤子模型（QSM），研究了核子电磁形状因子的风味分解。 我们考虑旋转和线性奇夸克质量（）校正。 我们讨论了与最近的实验数据相比，风味分解的电磁形状因数的结果。 为了查看奇夸克的影响，我们将SU（3）的结果与SU（2）的结果进行了比较。 最后，我们讨论了非极化和极化核子的横向电荷密度。 在SU（3）QSM的中心附近，中子内部的横向电荷密度变成负数，这可以用奇怪的夸克的贡献来解释。